Seznam rovnic v kvantové mechanice - List of equations in quantum mechanics

Tento článek shrnuje rovnice v teorii kvantová mechanika.

Vlnové funkce

Zásadní fyzická konstanta vyskytující se v kvantové mechanice je Planckova konstanta, h. Běžná zkratka je ħ = h/2π, také známý jako snížená Planckova konstanta nebo Diracova konstanta.

Množství (obecný název / názvy)	(Společný) Symbol / y	Definování rovnice	Jednotky SI	Dimenze
Vlnová funkce	ψ, Ψ	Vyřešit z Schrödingerova rovnice	se liší podle situace a počtu částic
Vlnová funkce hustota pravděpodobnosti	ρ	${ displaystyle rho = vlevo \| Psi vpravo \| ^ {2} = Psi ^ {*} Psi}$	m⁻³	[L]⁻³
Vlnová funkce pravděpodobnostní proud	j	Nerelativistické, žádné vnější pole: ${ displaystyle mathbf {j} = { frac {-i hbar} {2m}} vlevo ( Psi ^ {} nabla Psi - Psi nabla Psi ^ {} vpravo)}$ ${ displaystyle = { frac { hbar} {m}} mathrm {Im} ( Psi ^ {} nabla Psi) = mathrm {Re} ( Psi ^ {} { frac { hbar} {im}} nabla Psi)}$ hvězda * je komplexní konjugát	m⁻² s⁻¹	[T]⁻¹ [L]⁻²

Obecná forma vlnová funkce pro soustavu částic, každá s polohou r_i a složka z otáčení s_{z i}. Součty přesahují diskrétní proměnnou s_z, integrály přes spojité polohy r.

Kvůli jasnosti a stručnosti jsou souřadnice shromažďovány do n-tic, indexy označují částice (což nelze provést fyzicky, ale je to matematicky nutné). Následují obecné matematické výsledky používané při výpočtech.

Vlastnost nebo účinek	Nomenklatura	Rovnice
Vlnová funkce pro N částice v 3d	r = (r₁, r₂... r_N) s_z = (s_{z 1}, s_{z 2}, ..., s_{z N})	Ve funkci zápisu: ${ displaystyle Psi = Psi vlevo ( mathbf {r}, mathbf {s_ {z}}, t vpravo)}$ v braketová notace: ${ displaystyle \| Psi rangle = sum _ {s_ {z1}} sum _ {s_ {z2}} cdots sum _ {s_ {zN}} int _ {V_ {1}} int _ {V_ {2}} cdots int _ {V_ {N}} mathrm {d} mathbf {r} _ {1} mathrm {d} mathbf {r} _ {2} cdots mathrm { d} mathbf {r} _ {N} Psi \| mathbf {r}, mathbf {s_ {z}} rangle}$ pro neinteragující částice: ${ displaystyle Psi = prod _ {n = 1} ^ {N} Psi left ( mathbf {r} _ {n}, s_ {zn}, t right)}$
Fourierova transformace polohy a hybnosti (1 částice v 3d)	Φ = hybnost-prostorová vlnová funkce Ψ = funkce prostor-prostorová vlna	${ displaystyle { begin {seřazeno} Phi ( mathbf {p}, s_ {z}, t) & = { frac {1} {{ sqrt {2 pi hbar}} ^ {3}} } int limits _ { mathrm {all , space}} e ^ {- i mathbf {p} cdot mathbf {r} / hbar} Psi ( mathbf {r}, s_ {z} , t) mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} & upharpoonleft downharpoonright Psi ( mathbf {r}, s_ {z}, t) & = { frac {1} {{ sqrt {2 pi hbar}} ^ {3}}} int limits _ { mathrm {all , space}} e ^ {+ i mathbf {p} cdot mathbf {r} / hbar} Phi ( mathbf {p}, s_ {z}, t) mathrm {d} ^ {3} mathbf {p} _ {n} end {zarovnáno}}}$
Obecné rozdělení pravděpodobnosti	PROTI_j = objem (3d oblast) částice může zabírat, P = Pravděpodobnost, že částice 1 má polohu r₁ v objemu PROTI₁ s rotací s_z1 a částice 2 má polohu r₂ v objemu PROTI₂ s rotací s_z2, atd.	${ displaystyle P = sum _ {s_ {zN}} cdots sum _ {s_ {z2}} sum _ {s_ {z1}} int _ {V_ {N}} cdots int _ {V_ {2}} int _ {V_ {1}} vlevo \| Psi vpravo \| ^ {2} mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} _ {1} mathrm {d} ^ { 3} mathbf {r} _ {2} cdots mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} _ {N} , !}$
Všeobecné normalizace stav		${ displaystyle P = součet _ {s_ {zN}} cdots součet _ {s_ {z2}} součet _ {s_ {z1}} int limity _ { mathrm {vše , prostor}} cdots int limits _ { mathrm {all , space}} ; int limits _ { mathrm {all , space}} left \| Psi right \| ^ {2} mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} _ {1} mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} _ {2} cdots mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} _ {N } = 1 , !}$

Rovnice

Dualita vln-částic a vývoj času

Vlastnost nebo účinek	Nomenklatura	Rovnice
Planck – Einsteinova rovnice a vlnová délka de Broglie vztahy	P = (E / c, str) je čtyři momenty, K. = (ω /C, k) je čtyřvlnný, E = energie částice ω = 2πF je úhlová frekvence a frekvence částice ħ = h/ 2π jsou Planckovy konstanty C = rychlost světla	${ displaystyle mathbf {P} = (E / c, mathbf {p}) = hbar ( omega / c, mathbf {k}) = hbar mathbf {K}}$
Schrödingerova rovnice	Ψ = vlnová funkce systému Ĥ = Hamiltonovský operátor, E = vlastní hodnota energie systému i je imaginární jednotka t = čas	Obecný časově závislý případ: ${ displaystyle i hbar { frac { částečné} { částečné t}} Psi = { hat {H}} Psi}$ Časově nezávislý případ: ${ displaystyle { hat {H}} Psi = E Psi}$
Heisenbergova rovnice	A = operátor pozorovatelné vlastnosti [ ] je komutátor ${ displaystyle langle , rangle}$ označuje průměr	${ displaystyle { frac {d} {dt}} { hat {A}} (t) = { frac {i} { hbar}} [{ hat {H}}, { hat {A} } (t)] + { frac { částečné { hat {A}} (t)} { částečné t}},}$
Vývoj času na obrázku Heisenberga (Ehrenfestova věta )	m = Hmotnost, PROTI = potenciální energie, r = pozice, str = hybnost, částice.	${ displaystyle { frac {d} {dt}} langle { hat {A}} rangle = { frac {1} {i hbar}} langle [{ hat {A}}, { klobouk {H}}] rangle + left langle { frac { částečné { hat {A}}} { částečné t}} pravé rangle}$ Pro hybnost a pozici; ${ displaystyle m { frac {d} {dt}} langle mathbf {r} rangle = langle mathbf {p} rangle}$ ${ displaystyle { frac {d} {dt}} langle mathbf {p} rangle = - langle nabla V rangle}$

Nerelativistická časově nezávislá Schrödingerova rovnice

Níže jsou shrnuty různé formy, které má Hamiltonian, s odpovídajícími Schrödingerovými rovnicemi a formami řešení vlnových funkcí. Všimněte si v případě jedné prostorové dimenze, pro jednu částici, parciální derivace redukuje na obyčejný derivát.

	Jedna částice	N částice
Jedna dimenze	${ displaystyle { hat {H}} = { frac {{ hat {p}} ^ {2}} {2m}} + V (x) = - { frac { hbar ^ {2}} { 2m}} { frac {d ^ {2}} {dx ^ {2}}} + V (x)}$	${ displaystyle { begin {aligned} { hat {H}} & = sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {{ hat {p}} _ {n} ^ {2}} {2m_ {n}}} + V (x_ {1}, x_ {2}, cdots x_ {N}) & = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ {n}}} { frac { částečné ^ {2}} { částečné x_ {n} ^ {2}}} + V (x_ {1}, x_ {2}, cdots x_ {N}) end {zarovnáno}}}$ kde poloha částice n je X_n.
	${ displaystyle E Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} { frac {d ^ {2}} {dx ^ {2}}} Psi + V Psi}$	${ displaystyle E Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} součet _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ {n}}} { frac { částečné ^ {2}} { částečné x_ {n} ^ {2}}} Psi + V Psi ,.}$
	${ displaystyle Psi (x, t) = psi (x) e ^ {- iEt / hbar} ,.}$ Existuje další omezení - řešení nesmí růst v nekonečnu, aby mělo buď konečnou hodnotu L²-norma (pokud se jedná o vázaný stav ) nebo pomalu odchylující se norma (je-li součástí a kontinuum ):^[1] ${ displaystyle \| psi \| ^ {2} = int \| psi (x) \| ^ {2} , dx. ,}$	${ displaystyle Psi = e ^ {- iEt / hbar} psi (x_ {1}, x_ {2} cdots x_ {N})}$ pro neinteragující částice ${ displaystyle Psi = e ^ {- i {Et / hbar}} prod _ {n = 1} ^ {N} psi (x_ {n}) ,, quad V (x_ {1}, x_ {2}, cdots x_ {N}) = sum _ {n = 1} ^ {N} V (x_ {n}) ,.}$
Tři rozměry	${ displaystyle { begin {aligned} { hat {H}} & = { frac {{ hat { mathbf {p}}} cdot { hat { mathbf {p}}}} {2m} } + V ( mathbf {r}) & = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} nabla ^ {2} + V ( mathbf {r}) end {zarovnáno} }}$ kde je poloha částice r = (x, y, z).	${ displaystyle { begin {aligned} { hat {H}} & = sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {{ hat { mathbf {p}}} _ {n} cdot { hat { mathbf {p}}} _ {n}} {2m_ {n}}} + V ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N}) & = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ { n}}} nabla _ {n} ^ {2} + V ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N}) konec {zarovnáno}}}$ kde poloha částice n je r _n = (X_n, y_n, z_n) a Laplacian pro částice n pomocí odpovídajících souřadnic polohy je ${ displaystyle nabla _ {n} ^ {2} = { frac { částečné ^ {2}} {{ částečné x_ {n}} ^ {2}}} + { frac { částečné ^ {2 }} {{částečné y_ {n}} ^ {2}}} + { frac { částečné ^ {2}} {{ částečné z_ {n}} ^ {2}}}}$
	${ displaystyle E Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} nabla ^ {2} Psi + V Psi}$	${ displaystyle E Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} součet _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ {n}}} nabla _ {n} ^ {2} Psi + V Psi}$
	${ displaystyle Psi = psi ( mathbf {r}) e ^ {- iEt / hbar}}$	${ displaystyle Psi = e ^ {- iEt / hbar} psi ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2} cdots mathbf {r} _ {N})}$ pro neinteragující částice ${ displaystyle Psi = e ^ {- i {Et / hbar}} prod _ {n = 1} ^ {N} psi ( mathbf {r} _ {n}) ,, quad V ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N}) = sum _ {n = 1} ^ {N} V ( mathbf { r} _ {n})}$

Nerelativistická časově závislá Schrödingerova rovnice

Níže jsou shrnuty různé formy, které má Hamiltonian, s odpovídajícími Schrödingerovými rovnicemi a formami řešení.

	Jedna částice	N částice
Jedna dimenze	${ displaystyle { hat {H}} = { frac {{ hat {p}} ^ {2}} {2m}} + V (x, t) = - { frac { hbar ^ {2} } {2m}} { frac { částečné ^ {2}} { částečné x ^ {2}}} + V (x, t)}$	${ displaystyle { hat {H}} = sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {{ hat {p}} _ {n} ^ {2}} {2m_ {n}}} + V (x_ {1}, x_ {2}, cdots x_ {N}, t) = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N } { frac {1} {m_ {n}}} { frac { částečné ^ {2}} { částečné x_ {n} ^ {2}}} + V (x_ {1}, x_ {2} , cdots x_ {N}, t)}$ kde poloha částice n je X_n.
	${ displaystyle i hbar { frac { částečné} { částečné t}} Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} { frac { částečné ^ {2}} { částečné x ^ {2}}} Psi + V Psi}$	${ displaystyle i hbar { frac { částečné} { částečné t}} Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} součet _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ {n}}} { frac { částečné ^ {2}} { částečné x_ {n} ^ {2}}} Psi + V Psi ,.}$
	${ displaystyle Psi = Psi (x, t)}$	${ displaystyle Psi = Psi (x_ {1}, x_ {2} cdots x_ {N}, t)}$
Tři rozměry	${ displaystyle { begin {aligned} { hat {H}} & = { frac {{ hat { mathbf {p}}} cdot { hat { mathbf {p}}}} {2m} } + V ( mathbf {r}, t) & = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} nabla ^ {2} + V ( mathbf {r}, t) end {zarovnáno}}}$	${ displaystyle { begin {aligned} { hat {H}} & = sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {{ hat { mathbf {p}}} _ {n} cdot { hat { mathbf {p}}} _ {n}} {2m_ {n}}} + V ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N}, t) & = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} { m_ {n}}} nabla _ {n} ^ {2} + V ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N} , t) end {zarovnáno}}}$
	${ displaystyle i hbar { frac { částečné} { částečné t}} Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} nabla ^ {2} Psi + V Psi }$	${ displaystyle i hbar { frac { částečné} { částečné t}} Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} součet _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ {n}}} nabla _ {n} ^ {2} Psi + V Psi}$ Tato poslední rovnice je ve velmi vysoké dimenzi,^[2] takže řešení není snadné si představit.
	${ displaystyle Psi = Psi ( mathbf {r}, t)}$	${ displaystyle Psi = Psi ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N}, t)}$

Fotoemise

Vlastnost / účinek	Nomenklatura	Rovnice
Fotoelektrické rovnice	K._max = Maximální kinetická energie vysunutého elektronu (J) h = Planckova konstanta F = frekvence dopadajících fotonů (Hz = s⁻¹) φ, Φ = Pracovní funkce materiálu, na který fotony dopadají (J)	${ displaystyle K _ { mathrm {max}} = hf- Phi , !}$
Prahová frekvence a Pracovní funkce	φ, Φ = Pracovní funkce materiálu, na který dopadají fotony (J) F₀, ν₀ = Prahová frekvence (Hz = s⁻¹)	Lze najít pouze experimentem. Vztahy De Broglie dávají vztah mezi nimi: ${ displaystyle phi = hf_ {0} , !}$
Foton hybnost	str = hybnost fotonu (kg m s⁻¹) F = frekvence fotonu (Hz = s⁻¹) λ = vlnová délka fotonu (m)	Vztahy De Broglie dávají: ${ Displaystyle p = hf / c = h / lambda , !}$

Kvantová nejistota

Vlastnost nebo účinek	Nomenklatura	Rovnice
Heisenbergovy principy nejistoty	n = počet fotonů φ = vlnová fáze [, ] = komutátor	Moment hybnosti ${ displaystyle sigma (x) sigma (p) geq { frac { hbar} {2}} , !}$ Energetický čas ${ displaystyle sigma (E) sigma (t) geq { frac { hbar} {2}} , !}$ Číselná fáze ${ displaystyle sigma (n) sigma ( phi) geq { frac { hbar} {2}} , !}$
Rozptyl pozorovatelný	A = pozorovatelné (vlastní hodnoty operátora)	${ displaystyle { begin {aligned} sigma (A) ^ {2} & = langle (A- langle A rangle) ^ {2} rangle & = langle A ^ {2} rangle - langle A rangle ^ {2} end {zarovnáno}}}$
Vztah obecné nejistoty	A, B = pozorovatelné (vlastní hodnoty operátora)	${ displaystyle sigma (A) sigma (B) geq { frac {1} {2}} langle i [{ hat {A}}, { hat {B}}] rangle}$

Pravděpodobnostní rozdělení
Vlastnost nebo účinek	Nomenklatura	Rovnice
Hustota stavů		${ displaystyle N (E) = 8 { sqrt {2}} pi m ^ {3/2} E ^ {1/2} / h ^ {3} , !}$
Distribuce Fermi – Dirac (fermiony)	P(E_i) = pravděpodobnost energie E_i G(E_i) = degenerace energie E_i (počet států se stejnou energií) μ = chemický potenciál	${ displaystyle P (E_ {i}) = g (E_ {i}) / (e ^ {(E- mu) / kT} +1) , !}$
Distribuce Bose – Einstein (bosony)		${ displaystyle P (E_ {i}) = g (E_ {i}) / (e ^ {(E_ {i} - mu) / kT} -1) , !}$

Moment hybnosti

Vlastnost nebo účinek	Nomenklatura	Rovnice
Moment hybnosti kvantová čísla	s = točit kvantové číslo m_s = spinové magnetické kvantové číslo ℓ = Azimutální kvantové číslo m_ℓ = azimutální magnetické kvantové číslo j = celkové kvantové číslo momentu hybnosti m_j = celkové magnetické kvantové číslo momentu hybnosti	Roztočit: ${ displaystyle { begin {aligned} & Vert mathbf {s} Vert = { sqrt {s , (s + 1)}} , hbar & m_ {s} in {- s , -s + 1 cdots s-1, s } end {zarovnáno}} , !}$ Orbitální: ${ displaystyle { begin {seřazeno} & ell in {0 cdots n-1 } & m _ { ell} in {- ell, - ell +1 cdots ell -1 , ell } end {zarovnáno}} , !}$ Celkový: ${ displaystyle { begin {zarovnáno} & j = ell + s & m_ {j} in {\| ell -s \|, \| ell -s \| +1 cdots \| ell + s \| -1 , \| ell + s \| } end {zarovnáno}} , !}$
Moment hybnosti veličiny	úhlový moment: S = Točit, L = orbitální, J = celkem	Velikost odstřeďování: ${ displaystyle \| mathbf {S} \| = hbar { sqrt {s (s + 1)}} , !}$ Orbitální velikost: ${ displaystyle \| mathbf {L} \| = hbar { sqrt { ell ( ell +1)}} , !}$ Celková velikost: ${ displaystyle mathbf {J} = mathbf {L} + mathbf {S} , !}$ ${ displaystyle \| mathbf {J} \| = hbar { sqrt {j (j + 1)}} , !}$
Moment hybnosti komponenty		Roztočit: ${ displaystyle S_ {z} = m_ {s} hbar , !}$ Orbitální: ${ displaystyle L_ {z} = m _ { ell} hbar , !}$

Magnetické momenty

V tom, co následuje, B je aplikované externí magnetické pole a používají se výše uvedená kvantová čísla.

Vlastnost nebo účinek	Nomenklatura	Rovnice
orbitální magnetický dipólový moment	E = elektronový náboj m_E = klidová hmotnost elektronu L = elektronový orbitální moment hybnosti G_ℓ = orbitální Landé g-faktor μ_B = Bohr magneton	${ displaystyle { boldsymbol { mu}} _ { ell} = - e mathbf {L} / 2m_ {e} = g _ { ell} { frac { mu _ {B}} { hbar} } mathbf {L} , !}$ složka z: ${ displaystyle mu _ { ell, z} = - m _ { ell} mu _ {B} , !}$
točit magnetickým dipólovým momentem	S = elektronová spinová momentová hybnost G_s = rotace Landé g-faktor	${ displaystyle { boldsymbol { mu}} _ {s} = - e mathbf {S} / m_ {e} = g_ {s} { frac { mu _ {B}} { hbar}} mathbf {S} , !}$ složka z: ${ displaystyle mu _ {s, z} = - eS_ {z} / m_ {e} = g_ {s} eS_ {z} / 2m_ {e} , !}$
dipólový moment potenciál	U = potenciální energie dipólu v poli	${ displaystyle U = - { boldsymbol { mu}} cdot mathbf {B} = - mu _ {z} B , !}$

Atom vodíku

Vlastnost nebo účinek	Nomenklatura	Rovnice
Úroveň energie	E_n = energie vlastní číslo n = hlavní kvantové číslo E = elektronový náboj m_E = klidová hmotnost elektronu ε₀ = permitivita volného prostoru h = Planckova konstanta	${ displaystyle E_ {n} = - já ^ {4} / 8 epsilon _ {0} ^ {2} h ^ {2} n ^ {2} = - 13,61eV / n ^ {2} , ! }$
Spektrum	λ = vlnová délka emitovaného fotonu během elektronický přechod z E_i na E_j	${ displaystyle { frac {1} { lambda}} = R vlevo ({ frac {1} {n_ {j} ^ {2}}} - { frac {1} {n_ {i} ^ { 2}}} vpravo), , n_ {j}$

Viz také

Poznámky pod čarou

^ Feynman, R.P .; Leighton, R.B .; Sand, M. (1964). „Provozovatelé“. Feynmanovy přednášky z fyziky. 3. Addison-Wesley. str. 20–7. ISBN 0-201-02115-3.
^ Shankar, R. (1994). Principy kvantové mechaniky. Kluwer Academic /Vydavatelé pléna. p.141. ISBN 978-0-306-44790-7.

Zdroje

ODPOLEDNE. Whelan; M.J. Hodgeson (1978). Základní principy fyziky (2. vyd.). John Murray. ISBN 0-7195-3382-1.
G. Woan (2010). Cambridge Handbook of Physics Formulas. Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-57507-2.
A. Halpern (1988). 3000 vyřešených problémů ve fyzice, Schaumova řada. Mc Graw Hill. ISBN 978-0-07-025734-4.
R. G. Lerner; G. L. Trigg (2005). Encyklopedie fyziky (2. vyd.). Vydavatelé VHC, Hans Warlimont, Springer. s. 12–13. ISBN 978-0-07-025734-4.
C. B. Parker (1994). McGraw Hill Encyclopaedia of Physics (2. vyd.). McGraw Hill. ISBN 0-07-051400-3.
P. A. Tipler; G. Mosca (2008). Fyzika pro vědce a inženýry: S moderní fyzikou (6. vydání). W. H. Freeman and Co. ISBN 978-1-4292-0265-7.
L.N. Ruka; J. D. Finch (2008). Analytická mechanika. Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-57572-0.
T. B. Arkill; C. J. Millar (1974). Mechanika, vibrace a vlny. John Murray. ISBN 0-7195-2882-8.
Bolest H.J. (1983). Fyzika vibrací a vln (3. vyd.). John Wiley & Sons. ISBN 0-471-90182-2.
J. R. Forshaw; A. G. Smith (2009). Dynamika a relativita. Wiley. ISBN 978-0-470-01460-8.
G. A. G. Bennet (1974). Elektřina a moderní fyzika (2. vyd.). Edward Arnold (Velká Británie). ISBN 0-7131-2459-8.
I. S. Grant; W. R. Phillips; Manchester Physics (2008). Elektromagnetismus (2. vyd.). John Wiley & Sons. ISBN 978-0-471-92712-9.
D.J. Griffiths (2007). Úvod do elektrodynamiky (3. vyd.). Pearson Education, Dorling Kindersley. ISBN 978-81-7758-293-2.

Další čtení

L. H. Greenberg (1978). Fyzika s moderními aplikacemi. Holt-Saunders International W. B. Saunders and Co. ISBN 0-7216-4247-0.
J. B. Marion; W. F. Hornyak (1984). Principy fyziky. Holt-Saunders International Saunders College. ISBN 4-8337-0195-2.
A. Beiser (1987). Koncepty moderní fyziky (4. vydání). McGraw-Hill (mezinárodní). ISBN 0-07-100144-1.
H. D. Young; R. A. Freedman (2008). Univerzitní fyzika - s moderní fyzikou (12. vydání). Addison-Wesley (Pearson International). ISBN 978-0-321-50130-1.

[1] Feynman, R.P .; Leighton, R.B .; Sand, M. (1964). „Provozovatelé“. Feynmanovy přednášky z fyziky. 3. Addison-Wesley. str. 20–7. ISBN 0-201-02115-3.

[2] Shankar, R. (1994). Principy kvantové mechaniky. Kluwer Academic /Vydavatelé pléna. p.141. ISBN 978-0-306-44790-7.

[1]

[2]

SI jednotky
Základní jednotky	ampér kandela kelvin kilogram Metr krtek druhý
Odvozené jednotky se zvláštními jmény	becquerel coulomb stupeň Celsia farad šedá Jindřich hertz joule katal lumen lux Newton ohm Pascal radián siemens sievert steradský tesla volt watt Weber
Další přijaté jednotky	astronomická jednotka dalton den decibel stupeň oblouku elektronvolt hektar hodina litr minuta minuta a sekunda oblouku neper tuna
Viz také	Převod jednotek Metrické předpony Definice 2005–2019 Předefinování 2019 Systémy měření
Rezervovat Kategorie