Arsenid manganatý galium - Gallium manganese arsenide

Arsenid manganatý galium, chemický vzorec (Ga, Mn) As je magnetický polovodič. Je založen na druhém nejčastěji používaném světě polovodič, arsenid galia, (chemický vzorec GaAs) a snadno kompatibilní se stávajícími polovodič technologie. Na rozdíl od ostatních zředěné magnetické polovodiče, jako je většina z nich na základě Polovodiče II-VI, Není paramagnetické[1]ale feromagnetický, a tedy exponáty hysterický magnetizační chování. Tento paměťový efekt je důležitý pro vytváření perzistentních zařízení. v (Ga, Mn) Asatomy manganu poskytují magnetický moment a každý také funguje jako akceptor, což je a p-typ materiálu. Přítomnost někoho dopravci umožňuje použití materiálu spinově polarizované proudy. Naproti tomu mnoho dalších feromagnetický magnetické polovodiče jsou silně izolační[2][3]a tak ne zdarma dopravci. (Ga, Mn) As je tedy kandidátem jako spintronic materiál.

Růst

Stejně jako ostatní magnetické polovodiče, (Ga, Mn) As je tvořen doping standard polovodič s magnetickými prvky. To se provádí pomocí růstové techniky epitaxe molekulárního paprsku, přičemž krystalové struktury lze pěstovat s přesností atomové vrstvy. v (Ga, Mn) As náhrada manganu do míst s galliem v GaAs krystal a poskytují magnetický moment. Protože mangan má nízkou rozpustnost v GaAs, zahrnující dostatečně vysokou koncentraci pro feromagnetismus kterého je třeba dosáhnout, se ukazuje jako náročné. Při standardním růstu epitaxe molekulárním paprskem je za účelem zajištění dobré strukturální kvality teplota, na kterou se substrát zahřívá, známá jako růstová teplota, obvykle vysoká, obvykle ~ 600 ° C. Pokud se však za těchto podmínek použije velký tok manganu, místo začlenění dojde k segregaci tam, kde se mangan hromadí na povrchu a tvoří komplexy s elementárními atomy arsenu.[4]Tento problém byl překonán technikou nízkoteplotní epitaxe molekulárního paprsku. Bylo nalezeno, poprvé v roce (In, Mn) As[5]a poté později použity pro (Ga, Mn) As,[6]že s využitím větších nerovnovážných technik růstu krystalů dopant koncentrace by mohly být úspěšně začleněny. Při nižších teplotách, kolem 250 ° C, není dostatečná tepelná energie pro vznik povrchové segregace, ale stále dostatečná pro vytvoření kvalitní monokrystalické slitiny.[7]

Kromě substitučního zabudování manganu způsobuje nízkoteplotní molekulární paprsková epitaxe také zahrnutí dalších nečistot. Dva další běžné nečistoty jsou intersticiální mangan[8]a arzénové antisity.[9]První je místo, kde atom manganu leží mezi ostatními atomy v mřížkové struktuře směsi zinku a druhý je místem, kde atom arsenu zabírá místo gália. Obě nečistoty působí jako dvojí dárci a odstraňují díry poskytované substitučním manganem, a jako takové jsou známé jako vyrovnávací vady. Intersticiální mangan se také váže antiferomagneticky na substituční mangan, odstranění magnetického momentu. Obě tyto vady škodí feromagnetický vlastnosti (Ga, Mn) As, a tak jsou nežádoucí.[10]

Teplota, pod kterou je přechod z paramagnetismus na feromagnetismus se vyskytuje je známý jako Curieova teplota, TC. Teoretické předpovědi založené na Zenerově modelu naznačují, že: Curieova teplota šupiny s množstvím manganu, tak TC nad 300 ° K je možné, pokud je mangan doping lze dosáhnout úrovně až 10%.[11]Po jeho objevení Ohnem et al.,[6] nejvyšší hlášené Curieovy teploty v(Ga, Mn) As vzrostl z 60 ° K na 110 ° K.[7] Navzdory předpovědím teploty místnosti feromagnetismus, žádná vylepšení v TC byly vyráběny několik let.

V důsledku tohoto nedostatečného pokroku se začaly předpovídat, že 110 ° K je základní limit (Ga, Mn) As. Samočinná kompenzace vad by omezovala možné otvor koncentrací, což brání dalším ziskům v TC.[12]Hlavní průlom přineslo zlepšení v post-růstovém žíhání. Použitím teplot žíhání srovnatelných s růstovou teplotou bylo možné projít bariérou 110 ° K.[13][14][15]Tato vylepšení byla přičítána odstranění vysoce mobilního intersticiálního manganu.[16]

V současné době jsou nejvyšší hlášené hodnoty TC v (Ga, Mn) As jsou kolem 173 ° K,[17][18]stále hluboko pod velmi vyhledávanou pokojovou teplotou. Výsledkem je, že měření na tomto materiálu musí být prováděna při kryogenních teplotách, což v současné době vylučuje jakoukoli aplikaci mimo laboratoř. Přirozeně je vynaloženo značné úsilí při hledání alternativních magnetických polovodičů, které toto omezení nesdílejí.[19][20][21][22][23]Kromě toho, jak se zdokonalují a zdokonalují techniky a vybavení epitaxe molekulárního paprsku, doufá se, že větší kontrola nad podmínkami růstu umožní další postupný pokrok v Curieova teplota z (Ga, Mn) As.

Vlastnosti

Bez ohledu na to, že pokojová teplota feromagnetismus dosud nebylo dosaženo, magnetické polovodičové materiály jako např (Ga, Mn) As, prokázaly značný úspěch. Díky bohaté souhře fyziky vlastní magnetickým polovodičům byla předvedena celá řada nových jevů a struktur zařízení. Je proto poučné provést kritický přezkum těchto hlavních vývojových trendů.

Klíčovým výsledkem v technologii magnetických polovodičů je příjemný feromagnetismus, kde se k ovládání feromagnetických vlastností používá elektrické pole. Toho dosáhl Ohno et al.[24]pomocí izolační brány tranzistor s efektem pole s (In, Mn) As jako magnetický kanál. Magnetické vlastnosti byly odvozeny z magnetizace závislé Hallova měření kanálu. Za použití brána akce k vyčerpání nebo akumulaci díry v kanálu bylo možné změnit charakteristiku sál odpovědí je buď a paramagnet nebo a feromagnet. Když byla teplota vzorku blízká TC bylo možné otočit feromagnetismus zapnout nebo vypnout použitím a brána napětí, které by mohlo změnit TC o ± 1 ° K.

Podobnost (In, Mn) As tranzistorové zařízení bylo použito k poskytnutí dalších příkladů příjemný feromagnetismus.[25]V tomto experimentu bylo elektrické pole použito k úpravě donucovacího pole, při kterém dochází k obrácení magnetizace. V důsledku závislosti magnetické hystereze na předpětí brány elektrické pole by mohlo být použito na pomoc při zvrácení magnetizace nebo dokonce k demagnetizaci feromagnetický Spojení magnetické a elektronické funkčnosti demonstrované tímto experimentem je jedním z cílů spintronika a lze očekávat, že budou mít velký technologický dopad.

Další důležité spintronic funkce, která byla prokázána v magnetických polovodičích, je funkce spin injekce. Tady je vysoká polarizace spinů inherentní těmto magnetickým materiálům se používá k přenosu polarizovaný spin dopravci do nemagnetického materiálu.[26]V tomto příkladu plně epitaxiální heterostruktura byl použit kde polarizovaný spin díry byly injikovány z a (Ga, Mn) As vrstva do (In, Ga) As kvantová studna kde se kombinují s nepolarizovanými elektrony z n-typ substrátu. Ve výsledku byla naměřena polarizace 8% elektroluminiscence. To je opět potenciálně technologicky zajímavé, protože to ukazuje na možnost, že stavy rotace v nemagnetickém polovodiče lze manipulovat bez použití magnetického pole.

(Ga, Mn) As nabízí vynikající materiál ke studiu zeď domény mechaniky, protože domény mohou mít velikost řádově 100 μm.[27]Bylo provedeno několik studií, ve kterých litograficky definované boční zúžení[28]nebo jiné připínací body[29]se používají k manipulaci zdi domén. Tyto experimenty jsou zásadní pro pochopení zeď domény nukleace a šíření, které by byly nezbytné pro vytvoření složitých logických obvodů založených na zeď domény mechanika.[30]Mnoho vlastností zdi domén stále ještě nejsou plně pochopeny a jedním zvlášť významným problémem je velikost a velikost odporu spojeného s proudem, který prochází zdi domén. Oba pozitivní[31]a negativní[32]hodnoty zeď domény byly hlášeny rezistence, což ponechává otevřený prostor pro budoucí výzkum.

Příklad jednoduchého zařízení, které využívá připnuté zdi domén je poskytován odkazem.[33]Tento experiment sestával z a litograficky definovaný úzký ostrov připojený k vodičům pomocí dvojice nanokonstrikcí. Zatímco zařízení pracovalo v difuzním režimu, zúžení by se mohla připnout zdi domén, což má za následek obří magnetorezistence signál. Když zařízení pracuje v tunelovacím režimu, další magnetorezistence je pozorován účinek, diskutovaný níže.

Další vlastnost zdi domén je proud indukovaný zeď domény pohyb. Předpokládá se, že k tomuto obrácení dochází v důsledku točivý moment vyvíjený a polarizovaný spin proud.[34]To bylo prokázáno v odkazu[35]pomocí bočnice (Ga, Mn) As zařízení obsahující tři oblasti, které byly vzorovány tak, aby měly různá donucovací pole, což umožňuje snadné vytvoření a zeď domény. Centrální oblast byla navržena tak, aby měla nejnižší koercitivitu, takže aplikace proudových pulzů může způsobit přepnutí orientace magnetizace. Tento experiment ukázal, že k dosažení tohoto obrácení je zapotřebí proud (Ga, Mn) Asbyla o dva řády nižší než u kovových systémů. Rovněž bylo prokázáno, že může dojít k obrácení magnetizace vyvolané proudem napříč a (Ga, Mn) As / GaAs / (Ga, Mn) As svislý tunel.[36]

Další román spintronic účinek, který byl poprvé pozorován u (Ga, Mn) As tunelových zařízení na bázi tunelování anizotropní magnetorezistence. Tento efekt vyplývá ze složité závislosti hustoty tunelování stavů na magnetizaci a může mít za následek magnetorezistenci několika řádů. To se nejprve ukázalo ve strukturách vertikálního tunelování[33][37]a později v bočních zařízeních.[38]To zavedlo tunelovací anizotropní magnetorezistenci jako obecnou vlastnost feromagnetických tunelových struktur. Podobně závislost nabíjecí energie jednoho elektronu na magnetizaci vedla k pozorování dalšího dramatického účinku magnetorezistence v (Ga, Mn) As zařízení, tzv Coulombova blokáda anizotropní magnetorezistence.

Další čtení

Existuje mnoho vynikajících přehledových článků o vlastnostech a aplikacích magnetických polovodičů a (Ga, Mn) As zejména. Pokud jsou k tématu požadovány další informace, doporučuje se několik recenzí:

  • Das Sarma, S .; E. H. Hwang; A. Kaminski (červenec 2003). "Jak vyrobit polovodiče feromagnetické: první kurz spintroniky". Polovodičová komunikace. 127 (2): 99–107. arXiv:cond-mat / 0304219. Bibcode:2003SSCom.127 ... 99D. doi:10.1016 / S0038-1098 (03) 00337-5. S2CID  97033263.
  • Jungwirth, T .; Jairo Sinova; J. Masek; J. Kučera; A. H. MacDonald (01.07.2006). "Teorie feromagnetických (III, Mn) V polovodičů". Recenze moderní fyziky. 78 (3): 809–864. arXiv:cond-mat / 0603380. Bibcode:2006RvMP ... 78..809J. doi:10.1103 / RevModPhys.78.809. S2CID  119070905.
  • Gould, C .; K. Pappert; G. Schmidt; L. W. Molenkamp (2007). „Magnetické anizotropie a spintronická zařízení založená na (Ga, Mn) As“. Pokročilé materiály. 19 (3): 323–340. doi:10.1002 / adma.200600126.

Reference

  1. ^ Furdyna, J. K. (1988). "Zředěné magnetické polovodiče". Journal of Applied Physics. 64 (4): R29 – R64. Bibcode:1988JAP .... 64 ... 29F. doi:10.1063/1.341700. Archivovány od originál dne 23.02.2013. Citováno 2019-12-23.
  2. ^ Ohno, H .; H. Munekata; T. Penney; S. von Molnár; L. L. Chang (1992-04-27). "Magnetotransportní vlastnosti typu p (In, Mn) jako zředěné magnetické polovodiče III-V". Dopisy o fyzické kontrole. 68 (17): 2664–2667. Bibcode:1992PhRvL..68,2664O. doi:10.1103 / PhysRevLett.68.2664. PMID  10045456.
  3. ^ Pinto, N .; L. Morresi; M. Ficcadenti; R. Murri; F. D'Orazio; F. Lucari; L. Boarino; G. Amato (2005-10-15). "Magnetická a elektronická transportní perkolace v epitaxiálním Ge1 − xMnX filmy ". Fyzický přehled B. 72 (16): 165203. arXiv:cond-mat / 0509111. Bibcode:2005PhRvB..72p5203P. doi:10.1103 / PhysRevB.72.165203. S2CID  119477528.
  4. ^ DeSimone, D .; C. E. C. Wood; Jr. Evans (červenec 1982). „Chování při zabudování manganu do epitaxního arsenidu gália v molekulárním paprsku“. Journal of Applied Physics. 53 (7): 4938–4942. Bibcode:1982JAP .... 53,4938D. doi:10.1063/1.331328. Archivovány od originál dne 23.02.2013. Citováno 2019-12-23.
  5. ^ Munekata, H .; H. Ohno; S. von Molnar; Armin Segmüller; L. L. Chang; L. Esaki (1989-10-23). "Zředěné magnetické polovodiče III-V". Dopisy o fyzické kontrole. 63 (17): 1849–1852. Bibcode:1989PhRvL..63,1849M. doi:10.1103 / PhysRevLett.63.1849. PMID  10040689.
  6. ^ A b Ohno, H .; A. Shen; F. Matsukura; A. Oiwa; A. Endo; S. Katsumoto; Y. Iye (1996-07-15). „(Ga, Mn) As: Nový zředěný magnetický polovodič založený na GaAs“. Aplikovaná fyzikální písmena. 69 (3): 363–365. Bibcode:1996ApPhL..69..363O. doi:10.1063/1.118061. Archivovány od originál dne 23.02.2013. Citováno 2019-12-23.
  7. ^ A b Ohno, H. (1998-08-14). „Výroba nemagnetických polovodičů feromagnetickými“. Věda. 281 (5379): 951–956. Bibcode:1998Sci ... 281..951O. doi:10.1126 / science.281.5379.951. PMID  9703503.
  8. ^ Yu, K. M .; W. Walukiewicz; T. Wojtowicz; I. Kuryliszyn; X. Liu; Y. Sasaki; J. K. Furdyna (2002-04-23). "Vliv umístění lokalit Mn ve feromagnetické Ga1 − xMnXJako na jeho Curieově teplotě ". Fyzický přehled B. 65 (20): 201303. Bibcode:2002PhRvB..65t1303Y. doi:10.1103 / PhysRevB.65.201303.
  9. ^ Grandidier, B .; J. P. Nys; C. Delerue; D. Stievenard; Y. Higo; M. Tanaka (11. 12. 2000). „Studium vrstev GaMnAs / GaAs v atomovém měřítku“. Aplikovaná fyzikální písmena. 77 (24): 4001–4003. Bibcode:2000ApPhL..77.4001G. doi:10.1063/1.1322052. Archivovány od originál dne 23.02.2013. Citováno 2019-12-23.
  10. ^ Sadowski, J .; J. Z. Domagala (19. 2. 2004). "Vliv defektů na mřížkovou konstantu GaMnAs". Fyzický přehled B. 69 (7): 075206. arXiv:cond-mat / 0309033. Bibcode:2004PhRvB..69g5206S. doi:10.1103 / PhysRevB.69.075206. S2CID  118891611.
  11. ^ Dietl, T .; H. Ohno; F. Matsukura; J. Cibert; D. Ferrand (11.02.2000). "Zenerův model Popis feromagnetismu v magnetických polovodičích se zinkovou směsí". Věda. 287 (5455): 1019–1022. Bibcode:2000Sci ... 287.1019D. doi:10.1126 / science.287.5455.1019. PMID  10669409.
  12. ^ Yu, K. M .; W. Walukiewicz; T. Wojtowicz; W. L. Lim; X. Liu; U. Bindley; M. Dobrowolska; J. K. Furdyna (2003-07-25). "Curieův teplotní limit ve feromagnetickém Ga1 − xMnXTak jako". Fyzický přehled B. 68 (4): 041308. arXiv:cond-mat / 0303217. Bibcode:2003PhRvB..68d1308Y. doi:10.1103 / PhysRevB.68.041308. S2CID  117990317.
  13. ^ Edmonds, K. W .; K. Y. Wang; R. P. Campion; A. C. Neumann; N. R. S. Farley; B. L. Gallagher; C. T. Foxon (23. 12. 2002). „Vysoká kurie teplota Ga1 − xMnXZískané žíháním sledovaným odporem “. Aplikovaná fyzikální písmena. 81 (26): 4991–4993. arXiv:cond-mat / 0209554. Bibcode:2002ApPhL..81.4991E. doi:10.1063/1.1529079. S2CID  117381870. Archivovány od originál dne 23.02.2013. Citováno 2019-12-23.
  14. ^ Chiba, D .; K. Takamura; F. Matsukura; H. Ohno (05.05.2003). "Vliv nízkoteplotního žíhání na (Ga, Mn) jako struktury třívrstev". Aplikovaná fyzikální písmena. 82 (18): 3020–3022. Bibcode:2003ApPhL..82.3020C. doi:10.1063/1.1571666. Archivovány od originál dne 23.02.2013. Citováno 2019-12-23.
  15. ^ Ku, K. C .; Potashnik, S. J .; Wang, R. F .; Chun, S. H .; Schiffer, P .; Samarth, N .; Seong, M. J .; Mascarenhas, A .; Johnston-Halperin, E .; Myers, R. C .; Gossard, A. C .; Awschalom, D. D. (07.04.2003). „Vysoce vylepšená Curieova teplota při nízkoteplotním žíhání [Ga, Mn] jako epilatory“. Aplikovaná fyzikální písmena. 82 (14): 2302–2304. arXiv:cond-mat / 0210426. Bibcode:2003ApPhL..82.2302K. doi:10.1063/1.1564285. S2CID  119470957. Archivovány od originál dne 23.02.2013. Citováno 2019-12-23.
  16. ^ Edmonds, K. W .; Boguslawski, P .; Wang, K. Y .; Campion, R. P .; Novikov, S. N .; Farley, N. R. S .; Gallagher, B.L .; Foxon, C. T .; Sawicki, M .; Dietl, T .; Buongiorno Nardelli, M .; Bernholc, J. (2004-01-23). "Mn Intersticiální difúze v (Ga, Mn) As". Dopisy o fyzické kontrole. 92 (3): 037201–4. arXiv:cond-mat / 0307140. Bibcode:2004PhRvL..92c7201E. doi:10.1103 / PhysRevLett.92.037201. PMID  14753901. S2CID  26218929.
  17. ^ Wang, K. Y .; Campion, R. P .; Edmonds, K. W .; Sawicki, M .; Dietl, T .; Foxon, C. T .; Gallagher, B.L. (2005-06-30). „Magnetismus v (Ga, Mn) jako tenké filmy s TC Až 173 kB ". Sborník příspěvků z 27. mezinárodní konference o fyzice polovodičů. FYZIKA POLOVODIČŮ: 27. mezinárodní konference o fyzice polovodičů - ICPS-27. 772. Flagstaff, Arizona (USA): AIP. 333–334. arXiv:cond-mat / 0411475. doi:10.1063/1.1994124.
  18. ^ Jungwirth, T .; Wang, K. Y .; Masek, J .; Edmonds, K. W .; Konig, Jurgen; Sinova, Jairo; Polini, M .; Goncharuk, N. A .; MacDonald, A. H .; Sawicki, M .; Rushforth, A. W .; Campion, R. P .; Zhao, L. X .; Foxon, C. T .; Gallagher, B.L. (2005-10-15). "Vyhlídky na vysokoteplotní feromagnetismus v (Ga, Mn) jako polovodičích". Fyzický přehled B. 72 (16): 165204–13. arXiv:cond-mat / 0505215. Bibcode:2005PhRvB..72p5204J. doi:10.1103 / PhysRevB.72.165204. hdl:1969.1/146812. S2CID  21715086.
  19. ^ Matsumoto, Yuji; Makoto Murakami; Tomoji Shono; Tetsuya Hasegawa; Tomoteru Fukumura; Masashi Kawasaki; Parhat Ahmet; Toyohiro Chikyow; Shin-ya Koshihara; Hideomi Koinuma (02.02.2001). „Ferromagnetismus při pokojové teplotě v transparentním přechodu oxidem titaničitým dopovaným“. Věda. 291 (5505): 854–856. Bibcode:2001Sci ... 291..854M. doi:10.1126 / science.1056186. PMID  11228146. S2CID  7529257.
  20. ^ Reed, M.L .; N. A. El-Masry; H. H. Stadelmaier; M. K. Ritums; M. J. Reed; C. A. Parker; J. C. Roberts; S. M. Bedair (2001-11-19). "Feromagnetické vlastnosti pokojové teploty (Ga, Mn) N". Aplikovaná fyzikální písmena. 79 (21): 3473–3475. Bibcode:2001ApPhL..79.3473R. doi:10.1063/1.1419231. Archivovány od originál dne 23.02.2013.
  21. ^ Han, S-J .; Song, J. W .; Yang, C.-H .; Park, S. H .; Park, J.-H .; Jeong, Y. H .; Rhie, K. W. (2002-11-25). „Klíč k feromagnetismu při pokojové teplotě v Fe dopovaném ZnO: Cu“. Aplikovaná fyzikální písmena. 81 (22): 4212–4214. arXiv:cond-mat / 0208399. Bibcode:2002ApPhL..81.4212H. doi:10.1063/1.1525885. S2CID  119357913. Archivovány od originál dne 23.02.2013.
  22. ^ Saito, H .; V. Zayets; S. Yamagata; K. Ando (2003-05-20). „Ferromagnetismus při pokojové teplotě ve zředěném magnetickém polovodiči Zn1 − xCrXTe ". Dopisy o fyzické kontrole. 90 (20): 207202. Bibcode:2003PhRvL..90t7202S. doi:10.1103 / PhysRevLett.90.207202. PMID  12785923.
  23. ^ Sharma, Parmanand; Amita Gupta; K. V. Rao; Frank J. Owens; Renu Sharma; Rajeev Ahuja; J. M. Osorio Guillen; Borje Johansson; G. A. Gehring (říjen 2003). „Ferromagnetismus nad pokojovou teplotou v sypkých a průhledných tenkých vrstvách Mn dopovaného ZnO“. Přírodní materiály. 2 (10): 673–677. Bibcode:2003NatMa ... 2..673S. doi:10.1038 / nmat984. PMID  14502276. S2CID  13173710.
  24. ^ Ohno, H .; D. Chiba; F. Matsukura; T. Omiya; E. Abe; T. Dietl; Y. Ohno; K. Ohtani (2000-12-01). "Řízení elektrického pole feromagnetismu". Příroda. 408 (6815): 944–946. Bibcode:2000Natur.408..944O. doi:10.1038/35050040. PMID  11140674. S2CID  4397543.
  25. ^ Chiba, D .; M. Yamanouchi; F. Matsukura; H. Ohno (2003-08-15). „Elektrická manipulace s reverzací magnetizace ve feromagnetickém polovodiči“. Věda. 301 (5635): 943–945. Bibcode:2003Sci ... 301..943C. doi:10.1126 / science.1086608. PMID  12855816. S2CID  29083264.
  26. ^ Ohno, Y .; D. K. Young; B. Beschoten; F. Matsukura; H. Ohno; D. D. Awschalom (16. 12. 1999). "Elektrické spinové vstřikování ve feromagnetické polovodičové heterostruktuře". Příroda. 402 (6763): 790–792. Bibcode:1999 Natur.402..790O. doi:10.1038/45509. S2CID  4428472.
  27. ^ Fukumura, T .; T. Shono; K. Inaba; T. Hasegawa; H. Koinuma; F. Matsukura; H. Ohno (květen 2001). "Struktura magnetické domény feromagnetického polovodiče (Ga, Mn) Jak bylo pozorováno u mikroskopů skenovací sondy". Physica E. 10 (1–3): 135–138. Bibcode:2001PhyE ... 10..135F. doi:10.1016 / S1386-9477 (01) 00068-6.
  28. ^ Honolka, J .; S. Masmanidis; H. X. Tang; M. L. Roukes; D. D. Awschalom (2005-03-15). „Dynamika stěny domény při mikropovzorovaných zúženích ve feromagnetických (Ga, Mn) jako epilayerech“. Journal of Applied Physics. 97 (6): 063903–063903–4. Bibcode:2005JAP .... 97f3903H. doi:10.1063/1.1861512. Archivovány od originál dne 23.02.2013.
  29. ^ Holleitner, A. W .; H. Knotz; R. C. Myers; A. C. Gossard; D. D. Awschalom (2005-05-15). „Manipulace s doménovou zdí v (Ga, Mn) As“. J. Appl. Phys. 97 (10): 10D314. Bibcode:2005JAP .... 97jD314H. doi:10.1063/1.1849055. Archivovány od originál dne 23.02.2013. Citováno 2019-12-23.
  30. ^ Allwood, D. A .; G. Xiong; C. C. Faulkner; D. Atkinson; D. Petit; R. P. Cowburn (09.09.2005). „Magnetická doménová stěna“. Věda. 309 (5741): 1688–1692. Bibcode:2005Sci ... 309.1688A. doi:10.1126 / science.1108813. PMID  16151002. S2CID  23385116.
  31. ^ Chiba, D .; M. Yamanouchi; F. Matsukura; T. Dietl; H. Ohno (10.03.2006). "Odpor stěny a stěny ve feromagnetickém (Ga, Mn) As". Dopisy o fyzické kontrole. 96 (9): 096602. arXiv:cond-mat / 0601464. Bibcode:2006PhRvL..96i6602C. doi:10.1103 / PhysRevLett.96.096602. PMID  16606291. S2CID  32575691.
  32. ^ Tang, H. X .; S. Masmanidis; R. K. Kawakami; D. D. Awschalom; M. L. Roukes (2004). "Negativní vnitřní rezistivita stěny jednotlivé domény v epitaxiálním (Ga, Mn) jako mikrozařízení". Příroda. 431 (7004): 52–56. Bibcode:2004Natur.431 ... 52T. doi:10.1038 / nature02809. PMID  15343329. S2CID  4418295.
  33. ^ A b Ruster, C .; T. Borzenko; C. Gould; G. Schmidt; L. W. Molenkamp; X. Liu; T. J. Wojtowicz; J. K. Furdyna; Z. G. Yu; M. E. Flattý (2003-11-20). „Very Large Magnetoresistance in Lateral Ferromagnetic (Ga, Mn) As Wires with Nanoconstrictions“. Dopisy o fyzické kontrole. 91 (21): 216602. arXiv:cond-mat / 0308385. Bibcode:2003PhRvL..91u6602R. doi:10.1103 / PhysRevLett.91.216602. PMID  14683324. S2CID  13075466.
  34. ^ Slonczewski, J. C. (červen 1996). "Proudově řízené buzení magnetických vícevrstev". Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 159 (1–2): L1 – L7. Bibcode:1996JMMM..159L ... 1S. doi:10.1016/0304-8853(96)00062-5.
  35. ^ Yamanouchi, M .; D. Chiba; F. Matsukura; H. Ohno (04.04.2004). "Přepínání mezi doménou a stěnou ve feromagnetické polovodičové struktuře". Příroda. 428 (6982): 539–542. Bibcode:2004 Natur.428..539Y. doi:10.1038 / nature02441. PMID  15057826. S2CID  4345181.
  36. ^ Chiba, D .; Y. Sato; T. Kita; F. Matsukura; H. Ohno (18. 11. 2004). „Reverzace magnetizace poháněnou proudem ve feromagnetickém polovodiči (Ga, Mn) As / GaAs / (Ga, Mn) jako tunelové spojení“. Dopisy o fyzické kontrole. 93 (21): 216602. arXiv:cond-mat / 0403500. Bibcode:2004PhRvL..93u6602C. doi:10.1103 / PhysRevLett.93.216602. PMID  15601045. S2CID  10297317.
  37. ^ Gould, C .; C. Ruster; T. Jungwirth; E. Girgis; G. M. Schott; R. Giraud; K. Brunner; G. Schmidt; L. W. Molenkamp (2004). „Tunelovací anizotropní magnetorezistence: magnetorezistence tunelu podobná rotaci ventilů pomocí jediné magnetické vrstvy“. Dopisy o fyzické kontrole. 93 (11): 117203. arXiv:cond-mat / 0407735. Bibcode:2004PhRvL..93k7203G. doi:10.1103 / PhysRevLett.93.117203. PMID  15447375. S2CID  222508.
  38. ^ Giddings, A. D .; Khalid, M. N .; Jungwirth, T .; Wunderlich, J .; Yasin, S .; Campion, R. P .; Edmonds, K. W .; Sinova, J .; Je to v pořádku.; Wang, K.-Y .; Williams, D .; Gallagher, B.L .; Foxon, C. T. (01.04.2005). "Velká tunelovací anizotropní magnetorezistence v (Ga, Mn) jako nanokonstrikce". Dopisy o fyzické kontrole. 94 (12): 127202–4. arXiv:cond-mat / 0409209. Bibcode:2005PhRvL..94l7202G. doi:10.1103 / PhysRevLett.94.127202. PMID  15903954. S2CID  119470467.