Zpožděný čas - Retarded time - Wikipedia

v elektromagnetismus, elektromagnetické vlny v vakuum cestovat na rychlost světla C, podle Maxwellovy rovnice. The zpožděný čas je čas, kdy se pole začalo šířit z bodu, kde bylo emitováno pozorovateli. Termín „retardovaný“ se v této souvislosti (a v literatuře) používá ve smyslu zpoždění šíření.

Zpožděná a pokročilá doba

Vektory polohy r a r ' použité při výpočtu.

Výpočet retardovaného času t_r nebo t′ není nic víc než jednoduché "rychlost-vzdálenost-čas "výpočet pro EM pole.

Pokud je EM pole vyzařováno na vektor polohy r′ (v rámci distribuce zdrojového náboje) a pozorovatel na místě r měří EM pole v čase t, časové zpoždění pro cestu pole z distribuce náboje k pozorovateli je |r − r′|/C, takže odečtením tohoto zpoždění od času pozorovatele t udává čas, kdy pole se vlastně začalo množit - retardovaný čas, t′.^[1]^[2]

{ displaystyle t '= t - { frac {| mathbf {r} - mathbf {r}' |} {c}}}

na které lze přeskupit

{ displaystyle c = { frac {| mathbf {r} - mathbf {r} '|} {t-t'}}}

ukazuje, jak polohy a časy odpovídají zdroji a pozorovateli.

Dalším souvisejícím konceptem je pokročilý čas t_A, který má stejnou matematickou formu jako výše, ale s „+“ místo „-“:

{ displaystyle t_ {a} = t + { frac {| mathbf {r} - mathbf {r} '|} {c}}}

a je takzvaný, protože to je čas, kdy pole postoupí ze současné doby t. Odpovídající retardované a pokročilé časy jsou retardované a pokročilé potenciály.^[3]

Zpožděná poloha

Zpožděnou polohu lze získat z aktuální polohy částice odečtením vzdálenosti, kterou urazila v prodlevě od zpožděného času do aktuálního času. U setrvačné částice lze tuto polohu získat řešením této rovnice:

{ displaystyle mathbf {r} - mathbf {r '} = mathbf {r} - mathbf {r_ {c}} + { frac {| mathbf {r} - mathbf {r'} |} {c}} mathbf {v}}

Kde r_C je aktuální poloha distribuce náboje zdroje a proti jeho rychlost.

aplikace

Možná překvapivě - elektromagnetické pole a síly působící na náboje závisí na jejich historii, nikoli na jejich vzájemném oddělení.^[4] Výpočet elektromagnetických polí v současné době zahrnuje integrály hustota náboje ρ (r ', t_r) a proudová hustota J(r ', t_r) pomocí retardovaných časů a pozic zdroje. Množství je prominentní v elektrodynamika, elektromagnetická radiace teorie a v Teorie absorbérů Wheeler – Feynman, protože historie distribuce náboje ovlivňuje pole později.

Viz také

Reference

^ Elektromagnetismus (2. vydání), I.S. Grant, W.R. Phillips, Manchester Physics, John Wiley & Sons, 2008, ISBN 978-0471-927129
^ Úvod do elektrodynamiky (3. vydání), D.J. Griffiths, Pearson Education, Dorling Kindersley, 2007, ISBN 81-7758-293-3
^ McGraw Hill Encyclopaedia of Physics (2. vydání), C. B. Parker, 1994, ISBN 0-07-051400-3
^ Classical Mechanics, T.W.B. Kibble, European Physics Series, McGraw-Hill (UK), 1973, ISBN 007-084018-0

[1] Elektromagnetismus (2. vydání), I.S. Grant, W.R. Phillips, Manchester Physics, John Wiley & Sons, 2008, ISBN 978-0471-927129

[2] Úvod do elektrodynamiky (3. vydání), D.J. Griffiths, Pearson Education, Dorling Kindersley, 2007, ISBN 81-7758-293-3

[3] McGraw Hill Encyclopaedia of Physics (2. vydání), C. B. Parker, 1994, ISBN 0-07-051400-3

[4] Classical Mechanics, T.W.B. Kibble, European Physics Series, McGraw-Hill (UK), 1973, ISBN 007-084018-0

[1]

[2]

[3]

[4]