Moderní hledání porušení Lorentz - Modern searches for Lorentz violation - Wikipedia

Viz také: Zkoušky speciální relativity
Měření světla z záblesky gama záření ukazují, že rychlost světla se nemění s energií

Moderní hledání porušení Lorentz jsou vědecké studie, které hledají odchylky od Lorentzova invariance nebo symetrie, soubor základních rámců, které podporují moderní Věda a zásadní fyzika zejména. Tyto studie se pokoušejí určit, zda u známých existují porušení nebo výjimky fyzikální zákony jako speciální relativita a CPT symetrie, jak předpovídají některé variace kvantová gravitace, teorie strun, a nějaký alternativy k obecné relativitě.

Porušení Lorentze se týká základních předpovědí speciální relativity, jako je princip relativity, stálost rychlost světla celkově setrvačné referenční rámce, a dilatace času, stejně jako předpovědi standardní model z částicová fyzika. Chcete-li posoudit a předvídat možná porušení, testovat teorie speciální relativity a efektivní teorie pole (EFT), jako je Standardní rozšíření modelu (SME) byly vynalezeny. Tyto modely zavádějí porušení pravidel Lorentz a CPT spontánní narušení symetrie způsobené hypotetickými poli pozadí, což má za následek nějaký druh preferovaný rám účinky. To by mohlo vést například k úpravám disperzní vztah, což způsobuje rozdíly mezi maximální dosažitelnou rychlostí hmoty a rychlostí světla.

Byly provedeny pozemské i astronomické experimenty a byly zavedeny nové experimentální techniky. Doposud nebyla měřena žádná Lorentzova porušení a výjimky, u nichž byly hlášeny pozitivní výsledky, byly vyvráceny nebo postrádají další potvrzení. Diskuse o mnoha experimentech viz Mattingly (2005).[1] Podrobný seznam výsledků nedávných experimentálních vyhledávání naleznete v Kostelecký a Russell (2008–2013).[2] Nedávný přehled a historii modelů porušujících Lorentze viz Liberati (2013).[3]

Posuzování porušení Lorentzovy invariance

Časné modely posuzující možnost mírných odchylek od Lorentzovy invariance byly publikovány mezi 60. a 90. lety.[3] Kromě toho řada testovat teorie speciální relativity a efektivní teorie pole (EFT) pro hodnocení a hodnocení mnoha experimentů bylo vyvinuto, včetně:

Nicméně Standardní rozšíření modelu (SME), ve kterém Lorentz porušující účinky zavádí spontánní narušení symetrie, se používá pro většinu moderních analýz experimentálních výsledků. To bylo představeno Kostelecký a kolegové v roce 1997 a následujících letech, obsahující všechny možné neporušující koeficienty Lorentz a CPT symetrie měřidla.[6][7] Zahrnuje nejen speciální relativitu, ale i standardní model a obecná relativita také. Mezi modely, jejichž parametry mohou souviset se SME, a lze je tedy považovat za speciální případy, patří starší RMS ac2 modely,[8] the Coleman -Glashow model omezující koeficienty malých a středních podniků na operátory dimenze 4 a invariance rotace,[9] a Gambini -Pullin Modelka[10] nebo model Myers-Pospelov[11] odpovídající dimenzi 5 nebo vyšší operátorům malých a středních podniků.[12]

Rychlost světla

Pozemní

Bylo provedeno mnoho pozemských experimentů, většinou s optické rezonátory nebo v urychlovačích částic, kterými se odchylky od izotropie z rychlost světla jsou testovány. Anizotropie parametry jsou dány například Teorie testu Robertson-Mansouri-Sexl (RMS). To umožňuje rozlišení mezi příslušnou orientací a parametry závislými na rychlosti. V moderních variantách Michelson – Morleyův experiment je analyzována závislost rychlosti světla na orientaci aparátu a vztahu podélných a příčných délek pohybujících se těles. Také moderní varianty Experiment Kennedy – Thorndike, kterými je závislost rychlosti světla na rychlosti aparátu a vztahu dilatace času a kontrakce délky je analyzován, byl proveden; nedávno dosažený limit pro test Kennedy-Thorndike přináší 7 10−12.[13] Aktuální přesnost, kterou lze vyloučit anizotropii rychlosti světla, je 10−17 úroveň. To souvisí s relativní rychlostí mezi Sluneční Soustava a zbytek rámu kosmické mikrovlnné záření na pozadí ∼368 km / s (viz také Experimenty rezonátoru Michelson – Morley ).

Kromě toho Standardní rozšíření modelu (SME) lze použít k získání většího počtu izotropních koeficientů ve fotonovém sektoru. Používá koeficienty sudé a liché parity (matice 3 × 3) , a .[8] Mohou být interpretovány následovně: představují anizotropní posuny v obousměrné (dopředu a dozadu) rychlosti světla, představují anizotropní rozdíly v jednosměrná rychlost protipropagujících paprsků podél osy,[14][15] a představují izotropní (na orientaci nezávislé) posuny v jednosměrné fázové rychlosti světla.[16] Ukázalo se, že takové odchylky v rychlosti světla lze odstranit vhodnými transformacemi souřadnic a redefinicemi pole, ačkoli odpovídající Lorentzova porušení nelze odstranit, protože tyto redefinice přenášejí tato narušení pouze z fotonového sektoru do sektoru hmoty SME.[8] Zatímco běžné symetrické optické rezonátory jsou vhodné pro testování efektů sudé parity a poskytují pouze malá omezení efektů liché parity, byly pro detekci efektů liché parity vytvořeny také asymetrické rezonátory.[16] Další koeficienty ve fotonovém sektoru vedoucí k dvojlomnosti světla ve vakuu, které nelze předefinovat jako ostatní fotonové efekty, viz # Vakuový dvojlom.

Další typ zkoušky související jednosměrná izotropie rychlosti světla v kombinaci s elektronovým sektorem SME byla provedena společností Bocquet et al. (2010).[17] Hledali výkyvy ve 3hybnost fotonů během rotace Země měřením Comptonův rozptyl z ultrarelativistické elektrony na monochromatických laserových fotonech v rámečku kosmické mikrovlnné záření na pozadí, jak původně navrhl Vahe Gurzadyan a Amur Margarian [18] (podrobnosti o této metodě a analýze „Compton Edge“ viz,[19] diskuse např.[20]).

AutorRokRMSSME
OrientaceRychlost
Michimura et al.[21]2013(0.7±1)×10−14(−0.4±0.9)×10−10
Baynes et al.[22]2012(3±11)×10−10
Baynes et al.[23]2011(0.7±1.4)×10−12(3.4±6.2)×10−9
Hohensee et al.[14]2010(0.8±0.6)×10−16(−1.5±1.2)×10−12(−1.50±0.74)×10−8
Bocquet et al.[17]2010≤1.6×10−14[24]
Herrmann et al.[25]2009(4±8)×10−12(−0.31±0.73)×10−17(−0.14±0.78)×10−13
Eisele et al.[26]2009(−1.6±6±1.2)×10−12(0.0±1.0±0.3)×10−17(1.5±1.5±0.2)×10−13
Do baru et al.[27]2009(−4.8±3.7)×10−8
Do baru et al.[28]2009(−0.3±3)×10−7
Müller et al.[29]2007(7.7±4.0)×10−16(1.7±2.0)×10−12
Carone et al.[30]2006≲3×10−8[31]
Stanwix et al.[32]2006(9.4±8.1)×10−11(−6.9±2.2)×10−16(−0.9±2.6)×10−12
Herrmann et al.[33]2005(−2.1±1.9)×10−10(−3.1±2.5)×10−16(−2.5±5.1)×10−12
Stanwix et al.[34]2005(−0.9±2.0)×10−10(−0.63±0.43)×10−15(0.20±0.21)×10−11
Antonini et al.[35]2005(+0.5±3±0.7)×10−10(−2.0±0.2)×10−14
Vlk et al.[36]2004(−5.7±2.3)×10−15(−1.8±1.5)×10−11
Vlk et al.[37]2004(+1.2±2.2)×10−9(3.7±3.0)×10−7
Müller et al.[38]2003(+2.2±1.5)×10−9(1.7±2.6)×10−15(14±14)×10−11
Lipa et al.[39]2003(1.4±1.4)×10−13≤10−9
Vlk et al.[40]2003(+1.5±4.2)×10−9
Braxmaier et al.[41]2002(1.9±2.1)×10−5
Hils a Hall[42]19906.6×10−5
Brillet a Hall[43]1979≲5×10−9≲10−15

Sluneční Soustava

Kromě pozemských testů také astrometrický testy pomocí Lunární laserové pásmo (LLR), tj. odesílání laserových signálů ze Země do Měsíc a zpět, byly provedeny. Obvykle se používají k testování obecná relativita a jsou hodnoceny pomocí Parametrizovaný post-newtonovský formalismus.[44] Protože však tato měření vycházejí z předpokladu, že rychlost světla je konstantní, lze je také použít jako testy speciální relativity analýzou potenciální vzdálenosti a oscilací oběžné dráhy. Například, Zoltán Lajos Bay a White (1981) demonstrovali empirické základy Skupina Lorentz a tedy speciální relativitu analýzou planetárního radaru a dat LLR.[45]

Kromě výše zmíněných pozemských experimentů Kennedy – Thorndike, Müller & Soffel (1995)[46] a Müller et al. (1999)[47] testoval parametr závislosti rychlosti RMS hledáním anomálních oscilací vzdálenosti pomocí LLR. Od té doby dilatace času je již potvrzen s vysokou přesností, pozitivní výsledek by dokázal, že rychlost světla závisí na rychlosti pozorovatele a kontrakce délky závisí na směru (jako v jiných experimentech Kennedy – Thorndike). Nebyly však pozorovány žádné anomální oscilace vzdálenosti, s mezní závislostí rychlosti RMS na ,[47] srovnatelné s Hilsem a Hallem (1990, viz tabulka výše vpravo).

Vakuová disperze

Dalším efektem často diskutovaným v souvislosti s kvantovou gravitací (QG) je možnost disperze světla ve vakuu (tj. závislost rychlosti světla na energii fotonu), v důsledku Lorentzova narušení disperzní vztahy. Tento účinek by měl být silný na energetických úrovních srovnatelných s nebo nad Planckova energie GeV, přičemž je mimořádně slabý na energie dostupné v laboratoři nebo pozorované v astrofyzikálních objektech. Ve snaze pozorovat slabou závislost rychlosti na energii, světlo ze vzdálených astrofyzikálních zdrojů, jako je záblesky gama záření a vzdálené galaxie byly zkoumány v mnoha experimentech. Zvláště Fermi-LAT skupina dokázala, že ve fotonovém sektoru nenastává žádná energetická závislost a tedy ani pozorovatelné Lorentzovo narušení, dokonce ani za Planckovu energii[48] což vylučuje velkou třídu modelů kvantové gravitace porušujících Lorentz.

názevRokMeze QG (GeV)
95% C.L.99% C.L.
Vasileiou a kol.[49]2013>7.6 × EPl
Nemiroff a kol.[50]2012>525 × EPl
Fermi-LAT-GBM[48]2009>3.42 × EPl>1.19 × EPl
H.E.S.S.[51]2008≥7.2×1017
KOUZLO[52]2007≥0.21×1018
Ellis et al.[53][54]2007≥1.4×1016
Lamone et al.[55]2007≥3.2×1011
Martinez et al.[56]2006≥0.66×1017
Boggs et al.[57]2004≥1.8×1017
Ellis et al.[58]2003≥6.9×1015
Ellis et al.[59]2000≥1015
Kaaret[60]1999>1.8×1015
Schaefer[61]1999≥2.7×1016
Fakturační[62]1999>4×1016

Vakuový dvojlom

Lorentz, který porušuje disperzní vztahy kvůli přítomnosti anizotropního prostoru, může také vést k vakuu dvojlom a porušení parity. Například polarizace rovina fotonů se může otáčet v důsledku rychlostních rozdílů mezi fotony levou a pravou rukou. Zejména záblesky gama záření, galaktické záření a kosmické mikrovlnné záření na pozadí jsou zkoumány. The SME koeficienty a pro Lorentzovo porušení je uvedeno, 3 a 5 označují použité rozměry hmoty. Ten odpovídá v EFT Meyers a Pospelov[11] podle , být Planckovou hmotou.[63]

názevRokMeze SMEEFT vázán,
(GeV) (GeV−1)
Götz et al.[64]2013≤5.9×10−35≤3.4×10−16
Tomo et al.[65]2012≤1.4×10−34≤8×10−16
Laurent et al.[66]2011≤1.9×10−33≤1.1×10−14
Stecker[63]2011≤4.2×10−34≤2.4×10−15
Kostelecký et al.[12]2009≤1×10−32≤9×10−14
QUAD[67]2008≤2×10−43
Kostelecký et al.[68]2008=(2.3±5.4)×10−43
Maccione et al.[69]2008≤1.5×10−28≤9×10−10
Komatsu et al.[70]2008=(1.2±2.2)×10−43 [12]
Kahniashvili et al.[71]2008≤2.5×10−43 [12]
Xia et al.[72]2008=(2.6±1.9)×10−43 [12]
Cabella et al.[73]2007=(2.5±3.0)×10−43 [12]
Fanoušek et al.[74]2007≤3.4×10−26≤2×10−7 [63]
Feng et al.[75]2006=(6.0±4.0)×10−43 [12]
Gleisere et al.[76]2001≤8.7×10−23≤4×10−4 [63]
Carrolle et al.[77]1990≤2×10−42

Maximální dosažitelná rychlost

Prahová omezení

Porušování Lorentze by mohlo vést k rozdílům mezi rychlostí světla a mezní nebo maximální dosažitelnou rychlostí (MAS) jakékoli částice, zatímco ve speciální relativitě by rychlosti měly být stejné. Jednou z možností je vyšetřit jinak zakázané účinky na prahová energie ve spojení s částicemi majícími nábojovou strukturu (protony, elektrony, neutrina). Je to proto, že disperzní vztah se předpokládá, že bude upravena v Lorentzově porušení EFT modely jako SME. V závislosti na tom, které z těchto částic cestují rychleji nebo pomaleji než rychlost světla, mohou nastat následující efekty:[78][79]

  • Rozpad fotonu při superluminální rychlosti. Tyto (hypotetické) vysokoenergetické fotony by se rychle rozpadly na jiné částice, což znamená, že světlo s vysokou energií se nemůže šířit na velké vzdálenosti. Pouhá existence vysokoenergetického světla z astronomických zdrojů tedy omezuje možné odchylky od mezní rychlosti.
  • Vakuum Čerenkovovo záření při superluminální rychlosti jakékoli částice (protony, elektrony, neutrina) se strukturou náboje. V tomto případě emise Bremsstrahlung může dojít, dokud částice neklesne pod prahovou hodnotu a nedosáhne se znovu subluminální rychlosti. Je to podobné jako u známého Čerenkovova záření v médiích, ve kterých částice cestují rychleji než fázová rychlost světla v tomto médiu. Odchylky od mezní rychlosti lze omezit pozorováním vysokoenergetických částic vzdálených astronomických zdrojů, které se dostanou na Zemi.
  • Míra synchrotronové záření lze upravit, pokud se mezní rychlost mezi nabitými částicemi a fotony liší.
  • The Greisen – Zatsepin – Kuzminův limit by se mohl vyhnout Lorentzovým porušujícím účinkům. Nedávná měření však ukazují, že tento limit skutečně existuje.

Vzhledem k tomu, že astronomická měření obsahují i ​​další předpoklady - jako jsou neznámé podmínky při emisi nebo podél dráhy, kterou částice procházejí, nebo povaha částic -, pozemská měření poskytují výsledky s větší jasností, i když jsou hranice širší (následující hranice popsat maximální odchylky mezi rychlostí světla a mezní rychlostí hmoty):

názevRokMezeČásticeUmístění
Rozpad fotonuČerenkovSynchrotronGZK
Stecker[80]2014≤5×10−21ElektronAstronomický
Stecker a Scullyová[81]2009≤4.5×10−23UHECRAstronomický
Altschul[82]2009≤5×10−15ElektronPozemní
Hohensee et al.[79]2009≤−5.8×10−12≤1.2×10−11ElektronPozemní
Bi et al.[83]2008≤3×10−23UHECRAstronomický
Klinkhamer & Schreck[84]2008≤−9×10−16≤6×10−20UHECRAstronomický
Klinkhamer & Risse[85]2007≤2×10−19UHECRAstronomický
Kaufhold et al.[86]2007≤10−17UHECRAstronomický
Altschul[87]2005≤6×10−20ElektronAstronomický
Gagnon et al.[88]2004≤−2×10−21≤5×10−24UHECRAstronomický
Jacobson et al.[89]2003≤−2×10−16≤5×10−20ElektronAstronomický
Coleman & Glashow[9]1997≤−1.5×10−15≤5×10−23UHECRAstronomický

Porovnání hodin a spřádací vazba

Tímto druhem spektroskopie experimenty - někdy nazývané Hughes – Drever experimenty stejně - porušení Lorentzovy invariance v interakcích protony a neutrony jsou testovány studiem energetické hladiny z těch nukleony za účelem zjištění anizotropií v jejich frekvencích („hodiny“). Použitím spinově polarizované torzní zůstatky, také anizotropie s ohledem na elektrony lze zkoumat. Použité metody se většinou zaměřují na vektorové spinové interakce a tenzorové interakce,[90] a jsou často popsány v CPT liché / sudé SME termíny (zejména parametry bμ a cμν).[91] Takové experimenty jsou v současné době nejcitlivějšími pozemskými experimenty, protože přesnost, kterou lze vyloučit Lorentzova porušení, leží na 10−33 GeV úroveň.

Tyto testy lze použít k omezení odchylek mezi maximální dosažitelnou rychlostí hmoty a rychlostí světla,[5] zejména s ohledem na parametry cμν které se také používají při hodnocení výše uvedených prahových účinků.[82]

AutorRokMeze SMEParametry
ProtonNeutronElektron
Allmendinger et al.[92]2013<6.7×10−34bμ
Hohensee et al.[93]2013(−9.0±11)×10−17Cμν
Klovat et al.[94]2012<4×10−30<3.7×10−31bμ
Smiciklas et al.[90]2011(4.8±4.4)×10−32Cμν
Gemmel et al.[95]2010<3.7×10−32bμ
Hnědý et al.[96]2010<6×10−32<3.7×10−33bμ
Altarev et al.[97]2009<2×10−29bμ
Heckel et al.[98]2008(4.0±3.3)×10−31bμ
Vlk et al.[99]2006(−1.8±2.8)×10−25Cμν
Třtina et al.[100]2004(8.0±9.5)×10−32bμ
Heckel et al.[101]2006<5×10−30bμ
Humphrey et al.[102]2003<2×10−27bμ
Hou et al.[103]2003(1.8±5.3)×10−30bμ
Phillips et al.[104]2001<2×10−27bμ
Medvěd et al.[105]2000(4.0±3.3)×10−31bμ

Dilatace času

Klasika dilatace času experimenty jako Ives – Stilwellův experiment, Moessbauerovy experimenty s rotorem a časová dilatace pohybujících se částic byla vylepšena modernizovaným vybavením. Například Dopplerův posun z lithium ionty cestování vysokou rychlostí se hodnotí pomocí nasycená spektroskopie v těžkém ion úložné kroužky. Další informace viz Moderní experimenty Ives – Stilwell.

Aktuální přesnost, s jakou je měřena dilatace času (pomocí teorie zkoušek RMS), je ~ 10−8 úroveň. Ukázalo se, že experimenty typu Ives-Stilwell jsou také citlivé na koeficient izotropní rychlosti světla SME, jak je uvedeno výše.[16] Chou et al. (2010) se dokonce podařilo změřit frekvenční posun ~ 10−16 z důvodu dilatace času, zejména při každodenních rychlostech, jako je 36 km / h.[106]

AutorRokRychlostMaximální odchylka
od dilatace času		Čtvrtá objednávka
Hranice RMS
Novotný et al.[107]20090,34c≤1.3×10−6≤1.2×10−5
Reinhardt et al.[108]20070,064c≤8.4×10−8
Saathoff et al.[109]20030,064c≤2.2×10−7
Grieser et al.[110]19940,064c≤1×10−6≤2.7×10−4

Testy CPT a antihmoty

Hlavní články: Testy antihmoty na porušení Lorentze a Experimentální testování dilatace času § Dilatace času a symetrie CPT

Další základní symetrie přírody je CPT symetrie. Ukázalo se, že porušování CPT vede k Lorentzovým porušením v teorii kvantového pole (i když existují nelokální výjimky).[111][112] Symetrie CPT vyžaduje například rovnost hmoty a rovnost rychlostí rozpadu mezi hmotou a antihmota.

Moderní testy, kterými byla potvrzena symetrie CPT, se provádějí hlavně neutrálně mezon sektor. Ve velkých urychlovačích částic přímé měření hmotnostních rozdílů mezi top- a antitop-kvarky byly také provedeny.

Neutrální B mezony
AutorRok
LHCb[113]2016
BaBar[114]2016
D0[115]2015
Kráska[116]2012
Kostelecký a kol.[117]2010
BaBar[118]2008
BaBar[119]2006
BaBar[120]2004
Kráska[121]2003
Neutrální D mezony
AutorRok
SOUSTŘEDIT SE[122]2003
Neutrální kaons
AutorRok
KTeV[123]2011
KLOE[124]2006
CPLEAR[125]2003
KTeV[126]2003
NA31[127]1990
Top- a antitopové kvarky
AutorRok
CDF[128]2012
CMS[129]2012
D0[130]2011
CDF[131]2011
D0[132]2009

Pomocí SME lze formulovat i další důsledky porušení CPT v sektoru neutrálních mezonů.[117] Byly provedeny i další testy CPT týkající se malých a středních podniků:

  • Použitím Penningové pasti ve kterém jsou zachyceny jednotlivé nabité částice a jejich protějšky, Gabrielse et al. (1999) frekvence cyklotronu v protonuantiproton měření a nemohl najít žádnou odchylku až 9,10−11.[133]
  • Hans Dehmelt et al. testoval frekvenci anomálií, která hraje zásadní roli při měření elektronů gyromagnetický poměr. Hledali hvězdný variace a rozdíly mezi elektrony a pozitrony také. Nakonec nezjistili žádné odchylky, čímž stanovili hranice 10−24 GeV.[134]
  • Hughes et al. (2001) miony pro hvězdné signály ve spektru mionů a nezjistil žádné Lorentzovo porušení až na 10−23 GeV.[135]
  • Spolupráce "Muon g-2" Brookhaven National Laboratory hledali odchylky ve frekvenci anomálií mionů a anti-mionů a hvězdné variace s ohledem na orientaci Země. Také zde nebylo možno zjistit žádné Lorentzovo porušení s přesností na 10−24 GeV.[136]

Další částice a interakce

Třetí generace částice byly zkoumány na možné Lorentzovo porušení pomocí SME. Například Altschul (2007) stanovil horní limity pro Lorentzovo porušení zákona tau z 10−8, hledáním anomální absorpce vysokoenergetického astrofyzikálního záření.[137] V BaBar experiment (2007),[118] the D0 experiment (2015),[115] a Experiment LHCb (2016),[113] bylo provedeno hledání hvězdných variací během rotace Země pomocí B mezony (tím pádem spodní kvarky ) a jejich antičástice. Nebyl nalezen žádný signál, který by rušil Lorentz a CPT, s horními limity v rozsahu 10−15 − 10−14 GeV. Také top kvark páry byly zkoumány v D0 experiment (2012). Ukázali, že produkce průřezu těchto párů nezávisí na hvězdném čase během rotace Země.[138]

Lorentzovo porušení je omezeno Bhabha rozptyl byly dány Charneski et al. (2012).[139] Ukázali, že diferenciální průřezy pro vektorové a axiální vazby v QED se stanou závislými na směru za přítomnosti Lorentzova narušení. Nezjistili žádný náznak takového účinku a stanovili horní meze Lorentzova porušení .

Gravitace

Vliv Lorentzova narušení na gravitační pole a tím obecná relativita byl také analyzován. Standardní rámec pro tato vyšetřování je Parametrizovaný post-newtonovský formalismus (PPN), ve kterém parametry popsané Lorentzem porušujícím preferované rámcové efekty jsou popsány (viz PPN článek o pozorovacích mezích těchto parametrů). Porušování Lorentze se rovněž projednává ve vztahu k Alternativy k obecné relativitě jako Smyčka kvantové gravitace, Vznikající gravitace, Einsteinova teorie éteru nebo Gravitace Hořava – Lifshitz.

Také SME je vhodné analyzovat Lorentzova porušení v gravitačním sektoru. Bailey a Kostelecký (2006) omezili Lorentzova porušení až na analýzou perihelionové posuny Merkuru a Země a dolů ve vztahu k precesi solárního spinu.[140] Battat et al. (2007) zkoumali data Lunar Laser Ranging a nenalezli žádné oscilační poruchy na měsíční oběžné dráze. Jejich nejsilnější vázaný SME s výjimkou Lorentzova porušení byl .[141] Iorio (2012) získal hranice na úroveň zkoumáním kepleriánských orbitálních prvků testovací částice, na které působilo Lorentzovo porušení gravitomagnetický zrychlení.[142] Xie (2012) analyzoval postup periastron z binární pulsary, kterým se stanoví limity pro Lorentzovo porušení na úroveň.[143]

Neutrinové testy

Neutrinové oscilace

Hlavní článek: Lorentzovo narušení neutrinových oscilací

Ačkoli kmitání neutrin byly experimentálně potvrzeny, teoretické základy jsou stále kontroverzní, jak je vidět v diskusi týkající se sterilní neutrina. Díky tomu jsou předpovědi možných porušení Lorentz velmi komplikované. Obecně se předpokládá, že kmity neutrin vyžadují určitou konečnou hmotnost. K oscilacím však může dojít také v důsledku Lorentzova porušení, proto se spekuluje o tom, nakolik tato porušení přispívají k hmotnosti neutrin.[144]

Dále byla publikována řada výzkumů, ve kterých byla testována hvězdná závislost výskytu neutrinových oscilací, která by mohla vzniknout, pokud by existovalo preferované pole pozadí. Toto možné porušení CPT a další koeficienty Lorentzova porušení v rámci SME byly testovány. Zde jsou uvedeny některé z dosažených mezí GeV pro platnost Lorentzovy invariance:

názevRokMeze SME (GeV)
Double Chooz[145]2012≤10−20
MINOS[146]2012≤10−23
MiniBooNE[147]2012≤10−20
Kostka ledu[148]2010≤10−23
MINOS[149]2010≤10−23
MINOS[150]2008≤10−20
LSND[151]2005≤10−19

Rychlost neutrina

Od objevu neutrinových oscilací se předpokládá, že jejich rychlost je mírně pod rychlostí světla. Přímé měření rychlosti ukázalo horní hranici relativních rychlostních rozdílů mezi světlem a neutriny z < 10−9viz měření rychlosti neutrina.

Rovněž nepřímých omezení rychlosti neutrinu lze na základě účinných polních teorií, jako je SME, dosáhnout hledáním prahových účinků, jako je vakuové Čerenkovovo záření. Například by měla vykazovat neutrina Bremsstrahlung ve formě elektron-pozitronu výroba párů.[152] Další možností ve stejném rámci je vyšetřování rozpadu piony do mionů a neutrin. Superluminální neutrina by tyto procesy rozpadu značně zpozdila. Absence těchto účinků naznačuje přísné limity pro rychlostní rozdíly mezi světlem a neutriny.[153]

Rozdíly rychlosti mezi neutrinem příchutě lze také omezit. Srovnání mezi muonovými a elektronovými neutriny od Colemana a Glashowa (1998) poskytlo negativní výsledek s mezemi <6×1022.[9]

názevRokEnergieMeze SME pro (v - c) / c
Vysávat ČerenkovRozpad pionů
Stecker et al.[80]20141 PeV<5.6×10−19
Borriello et al.[154]20131 PeV10−18
Cowsik et al.[155]2012100 TeV10−13
Huo et al.[156]2012400 TeV<7.8×10−12
ICARUS[157]201117 GeV<2.5×10−8
Cowsik et al.[158]2011400 TeV10−12
Bi et al.[159]2011400 TeV10−12
Cohen / Glashow[160]2011100 TeV<1.7×10−11

Zprávy o údajném porušení zákona Lorentz

Otevřené zprávy

LSND, MiniBooNE

V roce 2001 LSND experiment pozoroval přebytek antineutrinových interakcí o 3,8σ v neutrinových oscilacích, což je v rozporu se standardním modelem.[161] První výsledky novějších MiniBooNE Zdálo se, že experiment vylučuje tato data nad energetickou stupnici 450 MeV, ale kontrolovali interakce neutrin, nikoli antineutrinové.[162] V roce 2008 však hlásili nadbytek elektronových neutrinových událostí mezi 200–475 MeV.[163] A v roce 2010, při provádění s antineutriny (jako v LSND), byl výsledek v souladu s výsledkem LSND, to znamená, že byl pozorován přebytek v energetickém měřítku od 450–1250 MeV.[164][165] Zda lze tyto anomálie vysvětlit sterilní neutrina, nebo zda naznačují Lorentzovo porušení, je stále diskutováno a je předmětem dalších teoretických a experimentálních výzkumů.[166]

Vyřešené zprávy

V roce 2011 Spolupráce OPERA publikováno (v a non-peer reviewed arXiv předtisk) výsledky měření neutrin, podle nichž neutrina mírně cestují rychlejší než světlo.[167] Neutrina zřejmě dorazila brzy o ~ 60 ns. The standardní odchylka byla 6σ, jasně nad 5σ limit nutným pro významný výsledek. V roce 2012 se však zjistilo, že tento výsledek byl způsoben chybami měření. Konečný výsledek byl v souladu s rychlostí světla;[168] vidět Anomálie neutrin rychlejší než světlo.

V roce 2010 MINOS vykázal rozdíly mezi zmizením (a tedy masami) neutrin a antineutrin na úrovni 2,3 sigma. To by porušilo CPT symetrii a Lorentzovu symetrii.[169][170][171] V roce 2011 však MINOS aktualizoval své antineutrinové výsledky; po vyhodnocení dalších údajů uvedli, že rozdíl není tak velký, jak se původně myslelo.[172] V roce 2012 zveřejnili dokument, ve kterém uvedli, že rozdíl je nyní odstraněn.[173]

V roce 2007 MAGIC Collaboration zveřejnili dokument, ve kterém tvrdili o možné energetické závislosti rychlosti fotonů z galaxie Markarian 501. Připustili, že tento výsledek by mohl způsobit i případný energeticky závislý emisní efekt.[52][174]Výsledek MAGIC však byl nahrazen podstatně přesnějšími měřeními skupiny Fermi-LAT, která nemohla najít žádný účinek ani nad rámec Planckova energie.[48] Podrobnosti najdete v části Rozptyl.

V roce 1997 Nodland & Ralston tvrdili, že našli rotaci polarizační roviny světla přicházejícího ze vzdálených rádiové galaxie. To by naznačovalo anizotropii prostoru.[175][176][177]To vyvolalo určitý zájem o média. Okamžitě se však objevila kritika, která zpochybnila interpretaci údajů a která se zmiňovala o chybách v publikaci.[178][179][180][181][182][183][184]Novější studie nenalezly žádné důkazy pro tento účinek (viz část Dvojlom ).

Viz také

Reference

  1. ^ Mattingly, David (2005). „Modern Tests of Lorentz Invariance“. Living Rev.Relativ. 8 (5): 5. arXiv:gr-qc / 0502097. Bibcode:2005LRR ..... 8 .... 5M. doi:10.12942 / lrr-2005-5. PMC  5253993. PMID  28163649.
  2. ^ Kostelecký, V.A .; Russell, N. (2011). "Datové tabulky pro Lorentze a CPT porušení". Recenze moderní fyziky. 83 (1): 11–31. arXiv:0801.0287. Bibcode:2011RvMP ... 83 ... 11 tis. doi:10.1103 / RevModPhys.83.11. S2CID  3236027.
  3. ^ A b Liberati, S., V.A. (2013). "Testy Lorentzovy invariance: aktualizace z roku 2013". Klasická a kvantová gravitace. 30 (13): 133001. arXiv:1304.5795. Bibcode:2013CQGra..30m3001L. doi:10.1088/0264-9381/30/13/133001. S2CID  119261793.
  4. ^ Haugan, Mark P .; Will, Clifford M. (1987). "Moderní testy speciální relativity". Fyzika dnes. 40 (5): 69–86. Bibcode:1987PhT .... 40e..69H. doi:10.1063/1.881074.
  5. ^ A b Will, C.M. (2006). „Konfrontace mezi obecnou relativitou a experimentem“. Living Rev.Relativ. 9 (1): 12. arXiv:gr-qc / 0510072. Bibcode:2006LRR ..... 9 .... 3W. doi:10.12942 / lrr-2006-3. PMC  5256066. PMID  28179873.
  6. ^ Colladay, Don; Kostelecký, V. Alan (1997). "Porušení CPT a standardní model". Fyzický přehled D. 55 (11): 6760–6774. arXiv:hep-ph / 9703464. Bibcode:1997PhRvD..55.6760C. doi:10.1103 / PhysRevD.55.6760. S2CID  7651433.
  7. ^ Colladay, Don; Kostelecký, V. Alan (1998). "Rozšíření standardního modelu, které porušuje Lorentz". Fyzický přehled D. 58 (11): 116002. arXiv:hep-ph / 9809521. Bibcode:1998PhRvD..58k6002C. doi:10.1103 / PhysRevD.58.116002. S2CID  4013391.
  8. ^ A b C Kostelecký, V. Alan; Mewes, Matthew (2002). "Signály pro Lorentzovo porušení v elektrodynamice". Fyzický přehled D. 66 (5): 056005. arXiv:hep-ph / 0205211. Bibcode:2002PhRvD..66e6005K. doi:10.1103 / PhysRevD.66.056005. S2CID  21309077.
  9. ^ A b C Coleman, Sidney; Glashow, Sheldon L. (1999). "Vysokoenergetické testy Lorentzovy invariance". Fyzický přehled D. 59 (11): 116008. arXiv:hep-ph / 9812418. Bibcode:1999PhRvD..59k6008C. doi:10.1103 / PhysRevD.59.116008. S2CID  1273409.
  10. ^ Gambini, Rodolfo; Pullin, Jorge (1999). "Nestandardní optika z kvantového časoprostoru". Fyzický přehled D. 59 (12): 124021. arXiv:gr-qc / 9809038. Bibcode:1999PhRvD..59l4021G. doi:10.1103 / PhysRevD.59.124021. S2CID  32965963.
  11. ^ A b Myers, Robert C .; Pospelov, Maxim (2003). "Ultrafialové úpravy disperzních vztahů v efektivní teorii pole". Dopisy o fyzické kontrole. 90 (21): 211601. arXiv:hep-ph / 0301124. Bibcode:2003PhRvL..90u1601M. doi:10.1103 / PhysRevLett.90.211601. PMID  12786546. S2CID  37525861.
  12. ^ A b C d E F G Kostelecký, V. Alan; Mewes, Matthew (2009). "Elektrodynamika s operátory libovolné dimenze porušující Lorentz". Fyzický přehled D. 80 (1): 015020. arXiv:0905.0031. Bibcode:2009PhRvD..80a5020K. doi:10.1103 / PhysRevD.80.015020. S2CID  119241509.
  13. ^ Gurzadyan, V.G .; Margaryan, A.T. (2018). „Rychlost světla versus pozorovatel: test Kennedy – Thorndike od GRAAL-ESRF“. Eur. Phys. J. C.. 78 (8): 607. arXiv:1807.08551. Bibcode:2018EPJC ... 78..607G. doi:10.1140 / epjc / s10052-018-6080-x. S2CID  119374401.
  14. ^ A b Hohensee; et al. (2010). "Vylepšená omezení izotropního posunu a anizotropie rychlosti světla pomocí rotujících kryogenních safírových oscilátorů". Fyzický přehled D. 82 (7): 076001. arXiv:1006.1376. Bibcode:2010PhRvD..82g6001H. doi:10.1103 / PhysRevD.82.076001. S2CID  2612817.
  15. ^ Hohensee; et al. (2010). "Kovovariantní kvantování Lorentz-porušujícího elektromagnetismu". arXiv:1210.2683. Bibcode:2012arXiv1210.2683H. Citovat deník vyžaduje | deník = (Pomoc); Samostatná verze práce zahrnutá v Ph.D. Práce M.A. Hohensee.
  16. ^ A b C Do baru; et al. (2005). "Nové metody testování Lorentzova porušení v elektrodynamice". Fyzický přehled D. 71 (2): 025004. arXiv:hep-ph / 0408006. Bibcode:2005PhRvD..71b5004T. doi:10.1103 / PhysRevD.71.025004.
  17. ^ A b Bocquet; et al. (2010). „Limity pro světelné rychlosti anizotropií z Comptonova rozptylu vysokoenergetických elektronů“. Dopisy o fyzické kontrole. 104 (24): 24160. arXiv:1005.5230. Bibcode:2010PhRvL.104x1601B. doi:10.1103 / PhysRevLett.104.241601. PMID  20867292. S2CID  20890367.
  18. ^ Gurzadyan, V. G .; Margarian, A. T. (1996). "Inverzní Comptonovo testování základní fyziky a záření kosmického pozadí". Physica Scripta. 53 (5): 513–515. Bibcode:1996PhyS ... 53..513G. doi:10.1088/0031-8949/53/5/001.
  19. ^ Gurzadyan; et al. (2012). „Nový limit izotropie rychlosti světla z experimentu GRAAL na ESRF“. Proc. 12. zasedání M.Grossmanna o obecné relativitě. B: 1495–1499. arXiv:1004.2867. Bibcode:2012mgm..konf. 1495G. doi:10.1142/9789814374552_0255. ISBN  978-981-4374-51-4. S2CID  119219661.
  20. ^ Zhou, Lingli, Ma, Bo-Qiang (2012). "Teoretická diagnóza anizotropie rychlosti světla z experimentu GRAAL". Astroparticle Physics. 36 (1): 37–41. arXiv:1009.1675. Bibcode:2012APh .... 36 ... 37Z. doi:10.1016 / j.astropartphys.2012.04.015. S2CID  118625197.CS1 maint: více jmen: seznam autorů (odkaz)
  21. ^ Michimura; et al. (2013). „Nový limit pro Lorentzovo porušení pomocí optické prstencové dutiny s dvojitým průchodem“. Dopisy o fyzické kontrole. 110 (20): 200401. arXiv:1303.6709. Bibcode:2013PhRvL.110t0401M. doi:10.1103 / PhysRevLett.110.200401. PMID  25167384. S2CID  34643297.
  22. ^ Baynes; et al. (2012). "Oscilační test izotropního posunu rychlosti světla". Dopisy o fyzické kontrole. 108 (26): 260801. Bibcode:2012PhRvL.108z0801B. doi:10.1103 / PhysRevLett.108.260801. PMID  23004951.
  23. ^ Baynes; et al. (2011). "Testování Lorentzovy invariance pomocí asymetrického optického rezonátoru s lichou paritou". Fyzický přehled D. 84 (8): 081101. arXiv:1108.5414. Bibcode:2011PhRvD..84h1101B. doi:10.1103 / PhysRevD.84.081101. S2CID  119196989.
  24. ^ v kombinaci s elektronovými koeficienty
  25. ^ Herrmann; et al. (2009). "Experiment s rotující optickou dutinou testující Lorentzovu invariantu na 10−17 úroveň". Fyzický přehled D. 80 (100): 105011. arXiv:1002.1284. Bibcode:2009PhRvD..80j5011H. doi:10.1103 / PhysRevD.80.105011. S2CID  118346408.
  26. ^ Eisele; et al. (2009). "Laboratorní test izotropie šíření světla na 10−17 úroveň" (PDF). Dopisy o fyzické kontrole. 103 (9): 090401. Bibcode:2009PhRvL.103i0401E. doi:10.1103 / PhysRevLett.103.090401. PMID  19792767. S2CID  33875626.
  27. ^ Do baru; et al. (2010). "Testování lokální Lorentzovy a poziční invariance a variace základních konstant hledáním derivace srovnávací frekvence mezi kryogenním safírovým oscilátorem a vodíkovým masérem". Fyzický přehled D. 81 (2): 022003. arXiv:0912.2803. Bibcode:2010PhRvD..81b2003T. doi:10.1103 / PhysRevD.81.022003. S2CID  119262822.
  28. ^ Do baru; et al. (2009). "Rotující lichá parita Lorentzova invariantního testu v elektrodynamice". Fyzický přehled D. 80 (12): 125024. arXiv:0909.2076. Bibcode:2009PhRvD..80l5024T. doi:10.1103 / PhysRevD.80.125024. S2CID  119175604.
  29. ^ Müller; et al. (2007). „Testy relativity doplňkovými rotujícími experimenty Michelson-Morley“. Phys. Rev. Lett. 99 (5): 050401. arXiv:0706.2031. Bibcode:2007PhRvL..99e0401M. doi:10.1103 / PhysRevLett.99.050401. PMID  17930733. S2CID  33003084.
  30. ^ Carone; et al. (2006). Msgstr "Nové hranice pro izotropní Lorentzovo porušení". Fyzický přehled D. 74 (7): 077901. arXiv:hep-ph / 0609150. Bibcode:2006PhRvD..74g7901C. doi:10.1103 / PhysRevD.74.077901. S2CID  119462975.
  31. ^ Měřeno zkoumáním anomální magnetický moment elektronu.
  32. ^ Stanwix; et al. (2006). "Vylepšený test Lorentzovy invariance v elektrodynamice pomocí rotujících kryogenních safírových oscilátorů". Fyzický přehled D. 74 (8): 081101. arXiv:gr-qc / 0609072. Bibcode:2006PhRvD..74h1101S. doi:10.1103 / PhysRevD.74.081101. S2CID  3222284.
  33. ^ Herrmann; et al. (2005). "Test izotropie rychlosti světla pomocí kontinuálně rotujícího optického rezonátoru". Phys. Rev. Lett. 95 (15): 150401. arXiv:fyzika / 0508097. Bibcode:2005PhRvL..95o0401H. doi:10.1103 / PhysRevLett.95.150401. PMID  16241700. S2CID  15113821.
  34. ^ Stanwix; et al. (2005). „Test Lorentzovy invariance v elektrodynamice pomocí rotujících kryogenních zafírových mikrovlnných oscilátorů“. Dopisy o fyzické kontrole. 95 (4): 040404. arXiv:hep-ph / 0506074. Bibcode:2005PhRvL..95d0404S. doi:10.1103 / PhysRevLett.95.040404. PMID  16090785. S2CID  14255475.
  35. ^ Antonini; et al. (2005). "Test stálosti rychlosti světla s rotujícími kryogenními optickými rezonátory". Fyzický přehled A. 71 (5): 050101. arXiv:gr-qc / 0504109. Bibcode:2005PhRvA..71e0101A. doi:10.1103 / PhysRevA.71.050101. S2CID  119508308.
  36. ^ Vlk; et al. (2004). "Vylepšený test Lorentzovy invariance v elektrodynamice". Fyzický přehled D. 70 (5): 051902. arXiv:hep-ph / 0407232. Bibcode:2004PhRvD..70e1902W. doi:10.1103 / PhysRevD.70.051902. S2CID  19178203.
  37. ^ Vlk; et al. (2004). „Šeptající rezonátory galerie a testy Lorentzovy invariance“. Obecná relativita a gravitace. 36 (10): 2351–2372. arXiv:gr-qc / 0401017. Bibcode:2004GReGr..36,2351W. doi:10.1023 / B: GERG.0000046188.87741.51. S2CID  8799879.
  38. ^ Müller; et al. (2003). „Moderní Michelson-Morleyův experiment využívající kryogenní optické rezonátory“. Dopisy o fyzické kontrole. 91 (2): 020401. arXiv:fyzika / 0305117. Bibcode:2003PhRvL..91b0401M. doi:10.1103 / PhysRevLett.91.020401. PMID  12906465. S2CID  15770750.
  39. ^ Lipa; et al. (2003). "Nový limit na signály Lorentzova porušení v elektrodynamice". Dopisy o fyzické kontrole. 90 (6): 060403. arXiv:fyzika / 0302093. Bibcode:2003PhRvL..90f0403L. doi:10.1103 / PhysRevLett.90.060403. PMID  12633280. S2CID  38353693.
  40. ^ Vlk; et al. (2003). "Testy Lorentzovy invariance pomocí mikrovlnného rezonátoru". Dopisy o fyzické kontrole. 90 (6): 060402. arXiv:gr-qc / 0210049. Bibcode:2003PhRvL..90f0402W. doi:10.1103 / PhysRevLett.90.060402. PMID  12633279. S2CID  18267310.
  41. ^ Braxmaier; et al. (2002). „Testy relativity pomocí kryogenního optického rezonátoru“ (PDF). Phys. Rev. Lett. 88 (1): 010401. Bibcode:2002PhRvL..88a0401B. doi:10.1103 / PhysRevLett.88.010401. PMID  11800924.
  42. ^ Hils, Dieter; Hall, J. L. (1990). „Vylepšený Kennedyho-Thorndikeův experiment k testování speciální relativity“. Phys. Rev. Lett. 64 (15): 1697–1700. Bibcode:1990PhRvL..64,1697H. doi:10.1103 / PhysRevLett.64.1697. PMID  10041466.
  43. ^ Brillet, A .; Hall, J. L. (1979). "Vylepšený laserový test izotropie prostoru". Phys. Rev. Lett. 42 (9): 549–552. Bibcode:1979PhRvL..42..549B. doi:10.1103 / PhysRevLett.42.549.
  44. ^ Williams, James G .; Turyshev, Slava G .; Boggs, Dale H. (2009). „Lunar Laser Range Rests Tests of the Equivalence Principle with the Earth and Moon“. International Journal of Modern Physics D. 18 (7): 1129–1175. arXiv:gr-qc / 0507083. Bibcode:2009IJMPD..18.1129W. doi:10.1142 / S021827180901500X. S2CID  119086896.
  45. ^ Bay, Z .; White, J. A. (1981). "Radarová astronomie a speciální teorie relativity". Acta Physica Academiae Scientiarum Hungaricae. 51 (3): 273–297. Bibcode:1981 AcPhy..51..273B. doi:10.1007 / BF03155586. S2CID  119362077.
  46. ^ Müller, J .; Soffel, M. H. (1995). „Experiment Kennedy-Thorndike využívající data LLR“. Fyzikální písmena A. 198 (2): 71–73. Bibcode:1995PhLA..198 ... 71M. doi:10.1016 / 0375-9601 (94) 01001-B.
  47. ^ A b Müller, J., Nordtvedt, K., Schneider, M., Vokrouhlicky, D. (1999). "Vylepšené stanovení relativních veličin z LLR" (PDF). Sborník z 11. mezinárodního semináře o laserovém měřicím přístroji. 10: 216–222.CS1 maint: více jmen: seznam autorů (odkaz)
  48. ^ A b C Fermi LAT Collaboration (2009). „Omezení změny rychlosti světla vznikající z účinků kvantové gravitace“. Příroda. 462 (7271): 331–334. arXiv:0908.1832. Bibcode:2009Natur.462..331A. doi:10.1038 / nature08574. PMID  19865083. S2CID  205218977.
  49. ^ Vasileiou; et al. (2013). "Hranice na spektrální disperzi z gama záblesků detekovaných Fermi". Dopisy o fyzické kontrole. 87 (12): 122001. arXiv:1305.3463. Bibcode:2013PhRvD..87l2001V. doi:10.1103 / PhysRevD.87.122001. S2CID  119222087.
  50. ^ Nemiroff; et al. (2012). „Omezení narušení Lorentzovy invariance z pozorování gama záblesků na Fermi-Large Area Telescope“. Fyzický přehled D. 108 (23): 231103. arXiv:1109.5191. Bibcode:2012PhRvL.108w1103N. doi:10.1103 / PhysRevLett.108.231103. PMID  23003941. S2CID  15592150.
  51. ^ HESS Collaboration (2008). „Limity energetické závislosti rychlosti světla ze záře aktivní galaxie PKS 2155-304“. Dopisy o fyzické kontrole. 101 (17): 170402. arXiv:0810.3475. Bibcode:2008PhRvL.101q0402A. doi:10.1103 / PhysRevLett.101.170402. PMID  18999724. S2CID  15789937.
  52. ^ A b MAGIC Collaboration (2008). "Sondování kvantové gravitace pomocí fotonů ze vzplanutí aktivního galaktického jádra Markarian 501 pozorovaného dalekohledem MAGIC". Fyzikální písmena B. 668 (4): 253–257. arXiv:0708.2889. Bibcode:2008PhLB..668..253M. doi:10.1016 / j.physletb.2008.08.053. S2CID  5103618.
  53. ^ Ellis; et al. (2006). "Robustní limity pro Lorentzovo porušení způsobené záblesky gama záření". Astroparticle Physics. 25 (6): 402–411. arXiv:astro-ph / 0510172. Bibcode:2006APh .... 25..402E. doi:10.1016 / j.astropartphys.2006.04.001.
  54. ^ Ellis; et al. (2007). „Oprava k“ Robustní omezení Lorentzova porušení způsobeného záblesky gama záření"". Astroparticle Physics. 29 (2): 158–159. arXiv:0712.2781. Bibcode:2008APh ... 29..158E. doi:10.1016 / j.astropartphys.2007.12.003.
  55. ^ Lamon; et al. (2008). „Studie Lorentzova narušení v záblescích gama paprsků INTEGRAL“. Obecná relativita a gravitace. 40 (8): 1731–1743. arXiv:0706.4039. Bibcode:2008GReGr..40.1731L. doi:10.1007 / s10714-007-0580-6. S2CID  1387664.
  56. ^ Rodríguez Martínez; et al. (2006). „GRB 051221A a testy Lorentzovy symetrie“. Journal of Cosmology and Astroparticle Physics. 2006 (5): 017. arXiv:astro-ph / 0601556. Bibcode:2006JCAP ... 05..017R. doi:10.1088/1475-7516/2006/05/017. S2CID  18639701.
  57. ^ Boggs; et al. (2004). "Testování Lorentz Invariance s GRB021206". Astrofyzikální deník. 611 (2): L77 – L80. arXiv:astro-ph / 0310307. Bibcode:2004ApJ ... 611L..77B. doi:10.1086/423933. S2CID  15649601.
  58. ^ Ellis; et al. (2003). "Kvantově-gravitační analýza gama záblesků pomocí vlnek". Astronomie a astrofyzika. 402 (2): 409–424. arXiv:astro-ph / 0210124. Bibcode:2003A & A ... 402..409E. doi:10.1051/0004-6361:20030263. S2CID  15388873.
  59. ^ Ellis; et al. (2000). "Hledání v gama zábleskových datech pro nekonstanci rychlosti světla". Astrofyzikální deník. 535 (1): 139–151. arXiv:astro-ph / 9907340. Bibcode:2000ApJ ... 535..139E. doi:10.1086/308825. S2CID  18998838.
  60. ^ Kaaret, Philip (1999). "Pulsarové záření a kvantová gravitace". Astronomie a astrofyzika. 345: L32 – L34. arXiv:astro-ph / 9903464. Bibcode:1999A & A ... 345L..32K.
  61. ^ Schaefer, Bradley E. (1999). "Závažné limity pro změny rychlosti světla s frekvencí". Dopisy o fyzické kontrole. 82 (25): 4964–4966. arXiv:astro-ph / 9810479. Bibcode:1999PhRvL..82.4964S. doi:10.1103 / PhysRevLett.82.4964. S2CID  119339066.
  62. ^ Fakturační; et al. (1999). „Meze kvantového gravitačního účinku na energetickou závislost rychlosti světla z pozorování erupcí TeV v aktivních galaxiích“. Dopisy o fyzické kontrole. 83 (11): 2108–2111. arXiv:gr-qc / 9810044. Bibcode:1999PhRvL..83,2108B. doi:10.1103 / PhysRevLett.83.2108.
  63. ^ A b C d Stecker, Floyd W. (2011). „Nový limit narušení Planckovy Lorentzovy stupnice z polarizace výbuchu γ-paprsku“. Astroparticle Physics. 35 (2): 95–97. arXiv:1102.2784. Bibcode:2011APh .... 35 ... 95S. doi:10.1016 / j.astropartphys.2011.06.007. S2CID  119280055.
  64. ^ Götz; et al. (2013). „Polarizovaný záblesk gama záření GRB 061122“. Měsíční oznámení Královské astronomické společnosti. 431 (4): 3550–3556. arXiv:1303.4186. Bibcode:2013MNRAS.431.3550G. doi:10.1093 / mnras / stt439. S2CID  53499528.
  65. ^ Toma; et al. (2012). "Přísný limit pro porušení CPT z polarizace záblesků y-paprsku". Dopisy o fyzické kontrole. 109 (24): 241104. arXiv:1208.5288. Bibcode:2012PhRvL.109x1104T. doi:10.1103 / PhysRevLett.109.241104. PMID  23368301. S2CID  42198517.
  66. ^ Laurent; et al. (2011). "Omezení narušení Lorentzovy invariance pomocí integrálních / IBIS pozorování GRB041219A". Fyzický přehled D. 83 (12): 121301. arXiv:1106.1068. Bibcode:2011PhRvD..83l1301L. doi:10.1103 / PhysRevD.83.121301. S2CID  53603505.
  67. ^ QUaD Collaboration (2009). „Omezení narušení parity pomocí polarizačního spektra kosmického mikrovlnného pozadí z pozorování polarimetru QUaD z let 2006 a 2007“. Dopisy o fyzické kontrole. 102 (16): 161302. arXiv:0811.0618. Bibcode:2009PhRvL.102p1302W. doi:10.1103 / PhysRevLett.102.161302. PMID  19518694. S2CID  84181915.
  68. ^ Kostelecký, V. Alan; Mewes, Matthew (2008). „Astrofyzikální testy porušení Lorentze a CPT fotony“. Astrofyzikální deník. 689 (1): L1 – L4. arXiv:0809.2846. Bibcode:2008ApJ ... 689L ... 1K. doi:10.1086/595815. S2CID  6465811.
  69. ^ Maccione; et al. (2008). „Omezení polarizace gama záření na narušení Planckovy stupnice speciální relativity“. Fyzický přehled D. 78 (10): 103003. arXiv:0809.0220. Bibcode:2008PhRvD..78j3003M. doi:10.1103 / PhysRevD.78.103003. S2CID  119277171.
  70. ^ Komatsu; et al. (2009). „Pětiletá pozorování sondy mikrovlnné anizotropie Wilkinson: kosmologická interpretace“. Dodatek Astrophysical Journal. 180 (2): 330–376. arXiv:0803.0547. Bibcode:2009ApJS..180..330K. doi:10.1088/0067-0049/180/2/330. S2CID  119290314.
  71. ^ Kahniashvili; et al. (2008). „Testování narušení Lorentzovy invariance s pětiletými daty sondy Wilkinson Microwave Anisotropy Probe“. Fyzický přehled D. 78 (12): 123009. arXiv:0807.2593. Bibcode:2008PhRvD..78l3009K. doi:10.1103 / PhysRevD.78.123009.
  72. ^ Xia; et al. (2008). "Testování symetrie CPT s měřením CMB: Aktualizace po WMAP5". Astrofyzikální deník. 679 (2): L61 – L63. arXiv:0803.2350. Bibcode:2008ApJ ... 679L..61X. doi:10.1086/589447. S2CID  6069635.
  73. ^ Cabella; et al. (2007). „Omezení porušení CPT ze sondy Wilkinson Microwave Anisotropy Probe tříletá polarizační data: vlnková analýza“. Fyzický přehled D. 76 (12): 123014. arXiv:0705.0810. Bibcode:2007PhRvD..76l3014C. doi:10.1103 / PhysRevD.76.123014. S2CID  118717161.
  74. ^ Fanoušek; et al. (2007). „y-ray burst ultrafialové / optické dosvitové polarimetrie jako sonda kvantové gravitace“. Měsíční oznámení Královské astronomické společnosti. 376 (4): 1857–1860. arXiv:astro-ph / 0702006. Bibcode:2007MNRAS.376.1857F. doi:10.1111 / j.1365-2966.2007.11576.x. S2CID  16384668.
  75. ^ Feng; et al. (2006). "Hledání porušení CPT s daty kosmického mikrovlnného pozadí z WMAP a BOOMERANG". Dopisy o fyzické kontrole. 96 (22): 221302. arXiv:astro-ph / 0601095. Bibcode:2006PhRvL..96v1302F. doi:10.1103 / PhysRevLett.96.221302. PMID  16803298. S2CID  29494306.
  76. ^ Gleiser, Reinaldo J .; Kozameh, Carlos N. (2001). "Astrofyzikální limity kvantové gravitace motivované dvojlomem". Fyzický přehled D. 64 (8): 083007. arXiv:gr-qc / 0102093. Bibcode:2001PhRvD..64h3007G. doi:10.1103 / PhysRevD.64.083007. S2CID  9255863.
  77. ^ Carroll; et al. (1990). "Limits on a Lorentz- and parity-violating modification of electrodynamics". Fyzický přehled D. 41 (4): 1231–1240. Bibcode:1990PhRvD..41.1231C. doi:10.1103/PhysRevD.41.1231. PMID  10012457.
  78. ^ Jacobson; et al. (2002). „Prahové účinky a narušení Planckovy stupnice Lorentz: Kombinovaná omezení z vysokoenergetické astrofyziky“. Fyzický přehled D. 67 (12): 124011. arXiv:hep-ph / 0209264. Bibcode:2003PhRvD..67l4011J. doi:10.1103 / PhysRevD.67.124011. S2CID  119452240.
  79. ^ A b Hohensee; et al. (2009). "Particle-Accelerator Constraints on Isotropic Modifications of the Speed of Light". Dopisy o fyzické kontrole. 102 (17): 170402. arXiv:0904.2031. Bibcode:2009PhRvL.102q0402H. doi:10.1103/PhysRevLett.102.170402. PMID  19518765. S2CID  13682668.
  80. ^ A b Stecker, Floyd W. (2014). "Constraining Superluminal Electron and Neutrino Velocities using the 2010 Crab Nebula Flare and the IceCube PeV Neutrino Events". Astroparticle Physics. 56: 16–18. arXiv:1306.6095. Bibcode:2014APh....56...16S. doi:10.1016/j.astropartphys.2014.02.007. S2CID  35659438.
  81. ^ Stecker, Floyd W.; Scully, Sean T. (2009). "Searching for new physics with ultrahigh energy cosmic rays". New Journal of Physics. 11 (8): 085003. arXiv:0906.1735. Bibcode:2009NJPh...11h5003S. doi:10.1088/1367-2630/11/8/085003. S2CID  8009677.
  82. ^ A b Altschul, Brett (2009). "Bounding isotropic Lorentz violation using synchrotron losses at LEP". Fyzický přehled D. 80 (9): 091901. arXiv:0905.4346. Bibcode:2009PhRvD..80i1901A. doi:10.1103/PhysRevD.80.091901. S2CID  18312444.
  83. ^ Bi, Xiao-Jun; Cao, Zhen; Li, Ye; Yuan, Qiang (2009). "Testing Lorentz invariance with the ultrahigh energy cosmic ray spectrum". Fyzický přehled D. 79 (8): 083015. arXiv:0812.0121. Bibcode:2009PhRvD..79h3015B. doi:10.1103/PhysRevD.79.083015. S2CID  118587418.
  84. ^ Klinkhamer, F. R.; Schreck, M. (2008). "New two-sided bound on the isotropic Lorentz-violating parameter of modified Maxwell theory". Fyzický přehled D. 78 (8): 085026. arXiv:0809.3217. Bibcode:2008PhRvD..78h5026K. doi:10.1103/PhysRevD.78.085026. S2CID  119293488.
  85. ^ Klinkhamer, F. R.; Risse, M. (2008). "Ultrahigh-energy cosmic-ray bounds on nonbirefringent modified Maxwell theory". Fyzický přehled D. 77 (1): 016002. arXiv:0709.2502. Bibcode:2008PhRvD..77a6002K. doi:10.1103/PhysRevD.77.016002. S2CID  119109140.
  86. ^ Kaufhold, C.; Klinkhamer, F. R. (2007). "Vacuum Cherenkov radiation in spacelike Maxwell-Chern-Simons theory". Fyzický přehled D. 76 (2): 025024. arXiv:0704.3255. Bibcode:2007PhRvD..76b5024K. doi:10.1103/PhysRevD.76.025024. S2CID  119692639.
  87. ^ Altschul, Brett (2005). "Lorentz violation and synchrotron radiation". Fyzický přehled D. 72 (8): 085003. arXiv:hep-th/0507258. Bibcode:2005PhRvD..72h5003A. doi:10.1103/PhysRevD.72.085003. S2CID  2082044.
  88. ^ Gagnon, Olivier; Moore, Guy D. (2004). "Limits on Lorentz violation from the highest energy cosmic rays". Fyzický přehled D. 70 (6): 065002. arXiv:hep-ph/0404196. Bibcode:2004PhRvD..70f5002G. doi:10.1103/PhysRevD.70.065002. S2CID  119104096.
  89. ^ Jacobson; et al. (2004). "New Limits on Planck Scale Lorentz Violation in QED". Dopisy o fyzické kontrole. 93 (2): 021101. arXiv:astro-ph/0309681. Bibcode:2004PhRvL..93b1101J. doi:10.1103/PhysRevLett.93.021101. PMID  15323893. S2CID  45952391.
  90. ^ A b M. Smiciklas; et al. (2011). „Nový test lokální Lorentzovy invariance pomocí 21Ne-Rb-K magnetometru“. Dopisy o fyzické kontrole. 107 (17): 171604. arXiv:1106.0738. Bibcode:2011PhRvL.107q1604S. doi:10.1103 / PhysRevLett.107.171604. PMID  22107506. S2CID  17459575.
  91. ^ Kostelecký, V. Alan; Lane, Charles D. (1999). "Omezení narušení Lorentze z experimentů srovnávajících hodiny". Fyzický přehled D. 60 (11): 116010. arXiv:hep-ph / 9908504. Bibcode:1999PhRvD..60k6010K. doi:10.1103 / PhysRevD.60.116010. S2CID  119039071.
  92. ^ Allmendinger; et al. (2014). "Nový limit pro interakce Lorentz a CPT narušující neutronové spiny pomocí volné precese 3He-129Xe co-magnetometr". Dopisy o fyzické kontrole. 112 (11): 110801. arXiv:1312.3225. Bibcode:2014PhRvL.112k0801A. doi:10.1103 / PhysRevLett.112.110801. PMID  24702343. S2CID  8122573.
  93. ^ Hohensee; et al. (2013). „Meze porušení Lorentzovy symetrie a Einsteinova principu ekvivalence pomocí vysokofrekvenční spektroskopie atomového dysprosia“. Dopisy o fyzické kontrole. 111 (5): 050401. arXiv:1303.2747. Bibcode:2013PhRvL.111e0401H. doi:10.1103 / PhysRevLett.111.050401. PMID  23952369. S2CID  27090952.
  94. ^ Peck; et al. (2012). "Nové limity pro místní Lorentzovu invariantu v Merkuru a cesiu". Fyzický přehled A. 86 (1): 012109. arXiv:1205.5022. Bibcode:2012PhRvA..86a2109P. doi:10.1103 / PhysRevA.86.012109. S2CID  118619087.
  95. ^ Gemmel; et al. (2010). "Limit na Lorentz a CPT narušení vázaného neutronu pomocí volné precese He3 / Xe129 komagnetometru". Fyzický přehled D. 82 (11): 111901. arXiv:1011.2143. Bibcode:2010PhRvD..82k1901G. doi:10.1103 / PhysRevD.82.111901. S2CID  118438569.
  96. ^ Hnědý; et al. (2010). „Nový limit pro interakce neutronových spinů s Lorentzovým a CPT porušením“. Dopisy o fyzické kontrole. 105 (15): 151604. arXiv:1006.5425. Bibcode:2010PhRvL.105o1604B. doi:10.1103 / PhysRevLett.105.151604. PMID  21230893. S2CID  4187692.
  97. ^ Altarev, I .; et al. (2009). "Test Lorentzovy invariance s precesí odstřeďování ultrachladných neutronů". Dopisy o fyzické kontrole. 103 (8): 081602. arXiv:0905.3221. Bibcode:2009PhRvL.103h1602A. doi:10.1103 / PhysRevLett.103.081602. PMID  19792714. S2CID  5224718.
  98. ^ Heckel; et al. (2008). "Testy preferovaného rámce a CP-porušení s polarizovanými elektrony". Fyzický přehled D. 78 (9): 092006. arXiv:0808.2673. Bibcode:2008PhRvD..78i2006H. doi:10.1103 / PhysRevD.78.092006. S2CID  119259958.
  99. ^ Wolf; et al. (2006). "Test hodin studeného atomu Lorentzovy invariance v sektoru hmoty". Dopisy o fyzické kontrole. 96 (6): 060801. arXiv:hep-ph / 0601024. Bibcode:2006PhRvL..96f0801W. doi:10.1103 / PhysRevLett.96.060801. PMID  16605978. S2CID  141060.
  100. ^ Canè; et al. (2004). "Vazba na účinky zesílení Lorentz a CPT porušující neutron". Dopisy o fyzické kontrole. 93 (23): 230801. arXiv:fyzika / 0309070. Bibcode:2004PhRvL..93w0801C. doi:10.1103 / PhysRevLett.93.230801. PMID  15601138. S2CID  20974775.
  101. ^ Heckel; et al. (2006). „Nové porušení CP a testy preferovaného rámce s polarizovanými elektrony“. Dopisy o fyzické kontrole. 97 (2): 021603. arXiv:hep-ph / 0606218. Bibcode:2006PhRvL..97b1603H. doi:10.1103 / PhysRevLett.97.021603. PMID  16907432. S2CID  27027816.
  102. ^ Humphrey; et al. (2003). "Testování CPT a Lorentzovy symetrie s vodíkovými masery". Fyzický přehled A. 68 (6): 063807. arXiv:fyzika / 0103068. Bibcode:2003PhRvA..68f3807H. doi:10.1103 / PhysRevA.68.063807. S2CID  13659676.
  103. ^ Hou; et al. (2003). "Test kosmické prostorové izotropie pro polarizované elektrony pomocí otočné torzní rovnováhy". Dopisy o fyzické kontrole. 90 (20): 201101. arXiv:fyzika / 0009012. Bibcode:2003PhRvL..90t1101H. doi:10.1103 / PhysRevLett.90.201101. PMID  12785879. S2CID  28211115.
  104. ^ Phillips; et al. (2001). "Omezení na Lorentz a CPT narušení protonu pomocí vodíkového maseru". Fyzický přehled D. 63 (11): 111101. arXiv:fyzika / 0008230. Bibcode:2001PhRvD..63k1101P. doi:10.1103 / PhysRevD.63.111101. S2CID  10665017.
  105. ^ Medvěd; et al. (2000). „Limit na Lorentz a CPT porušení neutronu pomocí dvoudruhového masla ušlechtilého plynu“. Dopisy o fyzické kontrole. 85 (24): 5038–5041. arXiv:fyzika / 0007049. Bibcode:2000PhRvL..85.5038B. doi:10.1103 / PhysRevLett.85.5038. PMID  11102181. S2CID  41363493.
  106. ^ Chou; et al. (2010). "Optical Clocks and Relativity". Věda. 329 (5999): 1630–1633. Bibcode:2010Sci...329.1630C. doi:10.1126/science.1192720. PMID  20929843. S2CID  206527813.
  107. ^ Novotny, C.; et al. (2009). "Sub-Doppler laser spectroscopy on relativistic beams and tests of Lorentz invariance". Fyzický přehled A. 80 (2): 022107. Bibcode:2009PhRvA..80b2107N. doi:10.1103/PhysRevA.80.022107.
  108. ^ Reinhardt; et al. (2007). "Test of relativistic time dilation with fast optical atomic clocks at different velocities". Fyzika přírody. 3 (12): 861–864. Bibcode:2007NatPh...3..861R. doi:10.1038/nphys778.
  109. ^ Saathoff; et al. (2003). "Improved Test of Time Dilation in Special Relativity". Phys. Rev. Lett. 91 (19): 190403. Bibcode:2003PhRvL..91s0403S. doi:10.1103/PhysRevLett.91.190403. PMID  14611572.
  110. ^ Grieser; et al. (1994). "A test of special relativity with stored lithium ions" (PDF). Aplikovaná fyzika B: Lasery a optika. 59 (2): 127–133. Bibcode:1994ApPhB..59..127G. doi:10.1007/BF01081163. S2CID  120291203.
  111. ^ Greenberg, O. W. (2002). "Porušení CPT znamená porušení Lorentzovy invariance". Dopisy o fyzické kontrole. 89 (23): 231602. arXiv:hep-ph / 0201258. Bibcode:2002PhRvL..89w1602G. doi:10.1103/PhysRevLett.89.231602. PMID  12484997. S2CID  9409237.
  112. ^ Greenberg, O. W. (2011). "Remarks on a challenge to the relation between CPT and Lorentz violation". arXiv:1105.0927. Bibcode:2011arXiv1105.0927G. Citovat deník vyžaduje | deník = (Pomoc)
  113. ^ A b LHCb Collaboration (2016). "Search for violations of Lorentz invariance and CPT symmetry in B(s) mixing". Dopisy o fyzické kontrole. 116 (24): 241601. arXiv:1603.04804. Bibcode:2016PhRvL.116x1601A. doi:10.1103/PhysRevLett.116.241601. PMID  27367382. S2CID  206276472.
  114. ^ BaBar Collaboration (2016). "Tests of CPT symmetry in B0-B0bar mixing and in B0 -> c cbar K0 decays". Fyzický přehled D. 94 (3): 011101. arXiv:1605.04545. Bibcode:2016arXiv160504545B. doi:10.1103/PhysRevD.94.011101.
  115. ^ A b D0 Collaboration (2015). "Search for Violation of CPT and Lorentz invariance in Bs meson oscillations". Dopisy o fyzické kontrole. 115 (16): 161601. arXiv:1506.04123. Bibcode:2015PhRvL.115p1601A. doi:10.1103/PhysRevLett.115.161601. PMID  26550864. S2CID  5422866.
  116. ^ Belle Collaboration (2012). "Search for time-dependent CPT violation in hadronic and semileptonic B decays". Fyzický přehled D. 85 (7): 071105. arXiv:1203.0930. Bibcode:2012PhRvD..85g1105H. doi:10.1103/PhysRevD.85.071105. S2CID  118453351.
  117. ^ A b Kostelecký, V. Alan; van Kooten, Richard J. (2010). "CPT violation and B-meson oscillations". Fyzický přehled D. 82 (10): 101702. arXiv:1007.5312. Bibcode:2010PhRvD..82j1702K. doi:10.1103/PhysRevD.82.101702. S2CID  55598299.
  118. ^ A b BaBar Collaboration (2008). "Search for CPT and Lorentz Violation in B0-Bmacr0 Oscillations with Dilepton Events". Dopisy o fyzické kontrole. 100 (3): 131802. arXiv:0711.2713. Bibcode:2008PhRvL.100m1802A. doi:10.1103/PhysRevLett.100.131802. PMID  18517935. S2CID  118371724.
  119. ^ BaBar Collaboration (2006). "Search for T, CP and CPT violation in B0-B0 mixing with inclusive dilepton events". Dopisy o fyzické kontrole. 96 (25): 251802. arXiv:hep-ex/0603053. Bibcode:2006PhRvL..96y1802A. doi:10.1103/PhysRevLett.96.251802. PMID  16907295. S2CID  21907946.
  120. ^ BaBar Collaboration (2004). "Limits on the decay-rate difference of neutral-B Mesons and on CP, T, and CPT Violation in B0-antiB0 oscillations". Fyzický přehled D. 70 (25): 012007. arXiv:hep-ex/0403002. Bibcode:2004PhRvD..70a2007A. doi:10.1103/PhysRevD.70.012007. S2CID  119469038.
  121. ^ Belle Collaboration (2003). "Studies of B0-B0 mixing properties with inclusive dilepton events". Fyzický přehled D. 67 (5): 052004. arXiv:hep-ex/0212033. Bibcode:2003PhRvD..67e2004H. doi:10.1103/PhysRevD.67.052004. S2CID  119529021.
  122. ^ FOCUS Collaboration (2003). "Charm system tests of CPT and Lorentz invariance with FOCUS". Fyzikální písmena B. 556 (1–2): 7–13. arXiv:hep-ex/0208034. Bibcode:2003PhLB..556....7F. doi:10.1016/S0370-2693(03)00103-5. S2CID  119339001.
  123. ^ KTeV Collaboration (2011). "Precise measurements of direct CP violation, CPT symmetry, and other parameters in the neutral kaon system". Fyzický přehled D. 83 (9): 092001. arXiv:1011.0127. Bibcode:2011PhRvD..83i2001A. doi:10.1103/PhysRevD.83.092001. S2CID  415448.
  124. ^ KLOE Collaboration (2006). "First observation of quantum interference in the process ϕ→KK→ππππ: A test of quantum mechanics and CPT symmetry". Fyzikální písmena B. 642 (4): 315–321. arXiv:hep-ex/0607027. Bibcode:2006PhLB..642..315K. doi:10.1016/j.physletb.2006.09.046.
  125. ^ CPLEAR Collaboration (2003). "Physics at CPLEAR". Fyzikální zprávy. 374 (3): 165–270. Bibcode:2003PhR...374..165A. doi:10.1016/S0370-1573(02)00367-8.
  126. ^ KTeV Collaboration (2003). "Measurements of direct CP violation, CPT symmetry, and other parameters in the neutral kaon system". Fyzický přehled D. 67 (1): 012005. arXiv:hep-ex/0208007. Bibcode:2003PhRvD..67a2005A. doi:10.1103/PhysRevD.67.012005.
  127. ^ NA31 Collaboration (1990). "A measurement of the phases of the CP-violating amplitudes in K0-->2π decays and a test of CPT invariance" (PDF). Fyzikální písmena B. 237 (2): 303–312. Bibcode:1990PhLB..237..303C. doi:10.1016/0370-2693(90)91448-K.
  128. ^ CDF Collaboration (2013). "Measurement of the Mass Difference Between Top and Anti-top Quarks". Fyzický přehled D. 87 (5): 052013. arXiv:1210.6131. Bibcode:2013PhRvD..87e2013A. doi:10.1103/PhysRevD.87.052013. S2CID  119239216.
  129. ^ CMS Collaboration (2012). "Measurement of the Mass Difference between Top and Antitop Quarks". Journal of High Energy Physics. 2012 (6): 109. arXiv:1204.2807. Bibcode:2012JHEP...06..109C. doi:10.1007/JHEP06(2012)109. S2CID  115913220.
  130. ^ D0 Collaboration (2011). "Direct Measurement of the Mass Difference between Top and Antitop Quarks". Fyzický přehled D. 84 (5): 052005. arXiv:1106.2063. Bibcode:2011PhRvD..84e2005A. doi:10.1103/PhysRevD.84.052005. S2CID  3911219.
  131. ^ CDF Collaboration (2011). "Measurement of the Mass Difference between t and t¯ Quarks". Dopisy o fyzické kontrole. 106 (15): 152001. arXiv:1103.2782. Bibcode:2011PhRvL.106o2001A. doi:10.1103/PhysRevLett.106.152001. PMID  21568546. S2CID  9823674.
  132. ^ D0 Collaboration (2009). "Direct Measurement of the Mass Difference between Top and Antitop Quarks". Dopisy o fyzické kontrole. 103 (13): 132001. arXiv:0906.1172. Bibcode:2009PhRvL.103m2001A. doi:10.1103/PhysRevLett.103.132001. PMID  19905503. S2CID  3911219.
  133. ^ Gabrielse; et al. (1999). "Přesná hmotnostní spektroskopie antiprotonu a protonu pomocí simultánně zachycených částic". Dopisy o fyzické kontrole. 82 (16): 3198–3201. Bibcode:1999PhRvL..82.3198G. doi:10.1103/PhysRevLett.82.3198. S2CID  55054189.
  134. ^ Dehmelt; et al. (1999). "Past Electron-Positron g-2 Experiments Yielded Sharpest Bound on CPT Violation for Point Particles". Dopisy o fyzické kontrole. 83 (23): 4694–4696. arXiv:hep-ph / 9906262. Bibcode:1999PhRvL..83,4694D. doi:10.1103/PhysRevLett.83.4694. S2CID  116195114.
  135. ^ Hughes; et al. (2001). "Test of CPT and Lorentz Invariance from Muonium Spectroscopy". Dopisy o fyzické kontrole. 87 (11): 111804. arXiv:hep-ex/0106103. Bibcode:2001PhRvL..87k1804H. doi:10.1103/PhysRevLett.87.111804. PMID  11531514. S2CID  119501031.
  136. ^ Bennett; et al. (2008). "Hledání efektů narušení Lorentz a CPT v precesi Muon Spin". Dopisy o fyzické kontrole. 100 (9): 091602. arXiv:0709.4670. Bibcode:2008PhRvL.100i1602B. doi:10.1103 / PhysRevLett.100.091602. PMID  18352695. S2CID  26270066.
  137. ^ Altschul, Brett (2007). "Astrophysical limits on Lorentz violation for all charged species". Astroparticle Physics. 28 (3): 380–384. arXiv:hep-ph/0610324. Bibcode:2007APh....28..380A. doi:10.1016/j.astropartphys.2007.08.003. S2CID  16235612.
  138. ^ D0 Collaboration (2012). "Search for violation of Lorentz invariance in top quark pair production and decay". Dopisy o fyzické kontrole. 108 (26): 261603. arXiv:1203.6106. Bibcode:2012PhRvL.108z1603A. doi:10.1103/PhysRevLett.108.261603. PMID  23004960. S2CID  11077644.
  139. ^ Charneski; et al. (2012). "Lorentz violation bounds on Bhabha scattering". Fyzický přehled D. 86 (4): 045003. arXiv:1204.0755. Bibcode:2012PhRvD..86d5003C. doi:10.1103/PhysRevD.86.045003. S2CID  119276343.
  140. ^ Bailey, Quentin G.; Kostelecký, V. Alan (2006). "Signály pro Lorentzovo porušení v post-newtonovské gravitaci". Fyzický přehled D. 74 (4): 045001. arXiv:gr-qc / 0603030. Bibcode:2006PhRvD..74d5001B. doi:10.1103 / PhysRevD.74.045001. S2CID  26268407.
  141. ^ Battat, James B. R.; Chandler, John F .; Stubbs, Christopher W. (2007). "Testing for Lorentz Violation: Constraints on Standard-Model-Extension Parameters via Lunar Laser Ranging". Dopisy o fyzické kontrole. 99 (24): 241103. arXiv:0710.0702. Bibcode:2007PhRvL..99x1103B. doi:10.1103/PhysRevLett.99.241103. PMID  18233436. S2CID  19661431.
  142. ^ Iorio, L. (2012). "Orbital effects of Lorentz-violating standard model extension gravitomagnetism around a static body: a sensitivity analysis". Klasická a kvantová gravitace. 29 (17): 175007. arXiv:1203.1859. Bibcode:2012CQGra..29q5007I. doi:10.1088/0264-9381/29/17/175007. S2CID  118516169.
  143. ^ Xie, Yi (2012). "Testing Lorentz violation with binary pulsars: constraints on standard model extension". Výzkum v astronomii a astrofyzice. 13 (1): 1–4. arXiv:1208.0736. Bibcode:2013RAA....13....1X. doi:10.1088/1674-4527/13/1/001. S2CID  118469165.
  144. ^ Díaz, Jorge S.; Kostelecký, V. Alan (2012). "Lorentz- and CPT-violating models for neutrino oscillations". Fyzický přehled D. 85 (1): 016013. arXiv:1108.1799. Bibcode:2012PhRvD..85a6013D. doi:10.1103/PhysRevD.85.016013. S2CID  55890338.
  145. ^ Double Chooz collaboration (2012). "First test of Lorentz violation with a reactor-based antineutrino experiment". Fyzický přehled D. 86 (11): 112009. arXiv:1209.5810. Bibcode:2012PhRvD..86k2009A. doi:10.1103/PhysRevD.86.112009. S2CID  3282231.
  146. ^ MINOS collaboration (2012). "Search for Lorentz invariance and CPT violation with muon antineutrinos in the MINOS Near Detector". Fyzický přehled D. 85 (3): 031101. arXiv:1201.2631. Bibcode:2012PhRvD..85c1101A. doi:10.1103/PhysRevD.85.031101. S2CID  13726208.
  147. ^ MiniBooNE Collaboration (2013). "Test of Lorentz and CPT violation with Short Baseline Neutrino Oscillation Excesses". Fyzikální písmena B. 718 (4): 1303–1308. arXiv:1109.3480. Bibcode:2013PhLB..718.1303A. doi:10.1016/j.physletb.2012.12.020. S2CID  56363527.
  148. ^ IceCube Collaboration (2010). "Search for a Lorentz-violating sidereal signal with atmospheric neutrinos in IceCube". Fyzický přehled D. 82 (11): 112003. arXiv:1010.4096. Bibcode:2010PhRvD..82k2003A. doi:10.1103/PhysRevD.82.112003. S2CID  41803841.
  149. ^ MINOS collaboration (2010). "Search for Lorentz Invariance and CPT Violation with the MINOS Far Detector". Dopisy o fyzické kontrole. 105 (15): 151601. arXiv:1007.2791. Bibcode:2010PhRvL.105o1601A. doi:10.1103/PhysRevLett.105.151601. PMID  21230890. S2CID  728955.
  150. ^ MINOS collaboration (2008). "Testing Lorentz Invariance and CPT Conservation with NuMI Neutrinos in the MINOS Near Detector". Dopisy o fyzické kontrole. 101 (15): 151601. arXiv:0806.4945. Bibcode:2008PhRvL.101o1601A. doi:10.1103/PhysRevLett.101.151601. PMID  18999585. S2CID  5924748.
  151. ^ LSND collaboration (2005). "Tests of Lorentz violation in ν¯μ→ν¯e oscillations". Fyzický přehled D. 72 (7): 076004. arXiv:hep-ex/0506067. Bibcode:2005PhRvD..72g6004A. doi:10.1103/PhysRevD.72.076004. S2CID  117963760.
  152. ^ Mattingly; et al. (2010). "Possible cosmogenic neutrino constraints on Planck-scale Lorentz violation". Journal of Cosmology and Astroparticle Physics. 2010 (2): 007. arXiv:0911.0521. Bibcode:2010JCAP...02..007M. doi:10.1088/1475-7516/2010/02/007. S2CID  118457258.
  153. ^ Kostelecky, Alan; Mewes, Matthew (May 25, 2012). "Neutrinos with Lorentz-violating operators of arbitrary dimension". Fyzický přehled D. 85 (9). 096005. arXiv:1112.6395. Bibcode:2012PhRvD..85i6005K. doi:10.1103/PhysRevD.85.096005. S2CID  118474142.
  154. ^ Borriello; et al. (2013). "Stringent constraint on neutrino Lorentz invariance violation from the two IceCube PeV neutrinos". Fyzický přehled D. 87 (11): 116009. arXiv:1303.5843. Bibcode:2013PhRvD..87k6009B. doi:10.1103/PhysRevD.87.116009. S2CID  118521330.
  155. ^ Cowsik; et al. (2012). "Testing violations of Lorentz invariance with cosmic rays". Fyzický přehled D. 86 (4): 045024. arXiv:1206.0713. Bibcode:2012PhRvD..86d5024C. doi:10.1103/PhysRevD.86.045024. S2CID  118567883.
  156. ^ Huo, Yunjie; Li, Tianjun; Liao, Yi; Nanopoulos, Dimitri V.; Qi, Yonghui (2012). "Constraints on neutrino velocities revisited". Fyzický přehled D. 85 (3): 034022. arXiv:1112.0264. Bibcode:2012PhRvD..85c4022H. doi:10.1103/PhysRevD.85.034022. S2CID  118501796.
  157. ^ ICARUS Collaboration (2012). "A search for the analogue to Cherenkov radiation by high energy neutrinos at superluminal speeds in ICARUS". Fyzikální písmena B. 711 (3–4): 270–275. arXiv:1110.3763. Bibcode:2012PhLB..711..270I. doi:10.1016/j.physletb.2012.04.014. S2CID  118357662.
  158. ^ Cowsik, R.; Nussinov, S.; Sarkar, U. (2011). "Superluminal neutrinos at OPERA confront pion decay kinematics". Dopisy o fyzické kontrole. 107 (25): 251801. arXiv:1110.0241. Bibcode:2011PhRvL.107y1801C. doi:10.1103/PhysRevLett.107.251801. PMID  22243066. S2CID  6226647.
  159. ^ Bi, Xiao-Jun; Yin, Peng-Fei; Yu, Zhao-Huan; Yuan, Qiang (2011). "Constraints and tests of the OPERA superluminal neutrinos". Dopisy o fyzické kontrole. 107 (24): 241802. arXiv:1109.6667. Bibcode:2011PhRvL.107x1802B. doi:10.1103/PhysRevLett.107.241802. PMID  22242991. S2CID  679836.
  160. ^ Cohen, Andrew G .; Glashow, Sheldon L. (2011). "Pair Creation Constrains Superluminal Neutrino Propagation". Dopisy o fyzické kontrole. 107 (18): 181803. arXiv:1109.6562. Bibcode:2011PhRvL.107r1803C. doi:10.1103/PhysRevLett.107.181803. PMID  22107624.
  161. ^ LSND Collaboration (2001). "Evidence for neutrino oscillations from the observation of ν¯e appearance in a ν¯μ beam". Fyzický přehled D. 64 (11): 112007. arXiv:hep-ex/0104049. Bibcode:2001PhRvD..64k2007A. doi:10.1103/PhysRevD.64.112007. S2CID  118686517.
  162. ^ MiniBooNE Collaboration (2007). "Search for Electron Neutrino Appearance at the Δm2˜1eV2 Scale". Dopisy o fyzické kontrole. 98 (23): 231801. arXiv:0704.1500. Bibcode:2007PhRvL..98w1801A. doi:10.1103 / PhysRevLett.98.231801. PMID  17677898. S2CID  119315296.
  163. ^ MiniBooNE Collaboration (2009). "Unexplained Excess of Electronlike Events from a 1-GeV Neutrino Beam". Dopisy o fyzické kontrole. 102 (10): 101802. arXiv:0812.2243. Bibcode:2009PhRvL.102j1802A. doi:10.1103/PhysRevLett.102.101802. PMID  19392103.
  164. ^ "MiniBooNE results suggest antineutrinos act differently". Fermilab today. 18. června 2010. Citováno 14. prosince 2011.
  165. ^ MiniBooNE Collaboration (2010). "Event Excess in the MiniBooNE Search for ν¯μ→ν¯e Oscillations". Dopisy o fyzické kontrole. 105 (18): 181801. arXiv:1007.1150. Bibcode:2010PhRvL.105r1801A. doi:10.1103/PhysRevLett.105.181801. PMID  21231096.
  166. ^ Diaz, Jorge S. (2011). "Overview of Lorentz Violation in Neutrinos". Proceedings of the DPF-2011 Conference. arXiv:1109.4620. Bibcode:2011arXiv1109.4620D.
  167. ^ OPERA collaboration (2011). "Measurement of the neutrino velocity with the OPERA detector in the CNGS beam". Journal of High Energy Physics. 2012 (10): 93. arXiv:1109.4897. Bibcode:2012JHEP...10..093A. doi:10.1007/JHEP10(2012)093. S2CID  17652398.
  168. ^ OPERA collaboration (2012). "Measurement of the neutrino velocity with the OPERA detector in the CNGS beam". Journal of High Energy Physics. 2012 (10): 93. arXiv:1109.4897. Bibcode:2012JHEP...10..093A. doi:10.1007/JHEP10(2012)093. S2CID  17652398.
  169. ^ "New measurements from Fermilab's MINOS experiment suggest a difference in a key property of neutrinos and antineutrinos". Fermilab press release. 14. června 2010. Citováno 14. prosince 2011.
  170. ^ Spolupráce MINOS (2011). „První přímé pozorování zmizení mionového antineutrina“. Dopisy o fyzické kontrole. 107 (2): 021801. arXiv:1104.0344. Bibcode:2011PhRvL.107b1801A. doi:10.1103 / PhysRevLett.107.021801. PMID  21797594. S2CID  14782259.
  171. ^ Spolupráce MINOS (2011). "Hledání zmizení mionových antineutrin v neutrinovém paprsku NuMI". Fyzický přehled D. 84 (7): 071103. arXiv:1108.1509. Bibcode:2011PhRvD..84g1103A. doi:10.1103 / PhysRevD.84.071103. S2CID  6250231.
  172. ^ „Překvapivý rozdíl ve snižování hmotnosti neutrin a antineutrinů s novými měřeními z experimentu Fermilab“. Tisková zpráva společnosti Fermilab. 25. srpna 2011. Citováno 14. prosince 2011.
  173. ^ Spolupráce MINOS (2012). Msgstr "Vylepšené měření mionového antineutrinového zmizení v systému MINOS". Dopisy o fyzické kontrole. 108 (19): 191801. arXiv:1202.2772. Bibcode:2012PhRvL.108s1801A. doi:10.1103 / PhysRevLett.108.191801. PMID  23003026. S2CID  7735148.
  174. ^ George Musser (22. srpna 2007). „Náznaky rozpadu teorie relativity?“. Scientific American. Citováno 15. října 2011.
  175. ^ Nodland, Borge; Ralston, John P. (1997). „Indikace anizotropie při elektromagnetickém šíření na kosmologické vzdálenosti“. Dopisy o fyzické kontrole. 78 (16): 3043–3046. arXiv:astro-ph / 9704196. Bibcode:1997PhRvL..78.3043N. doi:10.1103 / PhysRevLett.78.3043. S2CID  119410346.
  176. ^ Nodland, Borge; Ralston, John P. (1997). „Odpovědi Nodland a Ralston“. Dopisy o fyzické kontrole. 79 (10): 1958–1959. arXiv:astro-ph / 9705190. Bibcode:1997PhRvL..79.1958N. doi:10.1103 / PhysRevLett.79.1958.
  177. ^ Borge Nodland, John P. Ralston (1997), Odpověď na Leahyho komentář k údajům o kosmologickém dvojlomu, arXiv:astro-ph / 9706126
  178. ^ J.P. Leahy: http://www.jb.man.ac.uk/~jpl/screwy.html
  179. ^ Ted Bunn: https://facultystaff.richmond.edu/~ebunn/biref/
  180. ^ Eisenstein, Daniel J .; Bunn, Emory F. (1997). „Vhodná nulová hypotéza pro kosmologický dvojlom“. Dopisy o fyzické kontrole. 79 (10): 1957–1958. arXiv:astro-ph / 9704247. Bibcode:1997PhRvL..79.1957E. doi:10.1103 / PhysRevLett.79.1957. S2CID  117874561.
  181. ^ Carroll, Sean M .; Field, George B. (1997). „Existují důkazy o kosmické anizotropii v polarizaci vzdálených zdrojů rádia?“. Dopisy o fyzické kontrole. 79 (13): 2394–2397. arXiv:astro-ph / 9704263. Bibcode:1997PhRvL..79.2394C. doi:10.1103 / PhysRevLett.79.2394. S2CID  13943605.
  182. ^ J. P. Leahy: (1997) Komentář k měření kosmologického dvojlomu, arXiv:astro-ph / 9704285
  183. ^ Wardle; et al. (1997). „Pozorovací důkazy proti dvojlomům na kosmologické vzdálenosti“. Dopisy o fyzické kontrole. 79 (10): 1801–1804. arXiv:astro-ph / 9705142. Bibcode:1997PhRvL..79.1801W. doi:10.1103 / PhysRevLett.79.1801. S2CID  8589632.
  184. ^ Loredo; et al. (1997). „Bayesiánská analýza polarizace vzdálených rádiových zdrojů: Meze kosmologického dvojlomu“. Fyzický přehled D. 56 (12): 7507–7512. arXiv:astro-ph / 9706258. Bibcode:1997PhRvD..56.7507L. doi:10.1103 / PhysRevD.56.7507. S2CID  119372269.

externí odkazy