X a Y bosony - X and Y bosons - Wikipedia

X^± a Y^± bosony
Složení	Elementární částice
Statistika	Bosonic
Postavení	Hypotetický
Typy	12
Hmotnost	≈ 1015 GeV /C2
Rozpadá se do	X: dva kvarky nebo jeden antikvark a jeden nabitý antilepton ; Y: dva kvarky nebo jeden antikvark a jeden nabitý antilepton nebo jeden antikvark a jeden antineutrino
Elektrický náboj	X: ±4/3 E ; Y: ±1/3 E
Barevný náboj	triplet nebo antitriplet
Roztočit	1
Stavy otáčení	3
Slabá izospinová projekce	X: ±1/2 ; Y: ∓1/2
Slabý přebití	±5/6
B − L	±2/3
X	0

v částicová fyzika, X a Y bosony (někdy souhrnně nazývané „X bosony"^[1]^:437) jsou hypotetické elementární částice analogicky k W a Z bosony, ale odpovídající novému typu síly předpovídané Georgi – Glashow model, a velká sjednocená teorie.

Detaily

Dvojice bosonů X a Y kvarky na leptony (například a pozitron ), což umožňuje porušení ochrany baryonové číslo, a tedy povolení rozpad protonů.

Boson X by měl následující režimy rozpadu:^[1]^:442

X
⁺ →
u
+
u

X
⁺ →
E⁺
+
d

kde dva produkty rozpadu v každém procesu mají opak chirality,
u
je do tvarohu,
d
je dolů antikvark a
E⁺
je pozitron.

Y boson by měl následující režimy rozpadu:^[1]^:442

Y
⁺ →
E⁺
+
u

Y
⁺ →
d
+
u

Y
⁺ →
d
+
ν
_E

kde první produkt rozpadu v každém procesu má levák chirality a druhý má pravou ruku chirality a
ν
_E je elektronové antineutrino. Podobné produkty rozpadu existují i pro ostatní generace kvark-lepton.

V těchto reakcích ani leptonové číslo (L) ani baryonové číslo (B) je zachován, ale B − L je. Odlišný větvící poměry mezi X bosonem a jeho antičásticemi (jako je tomu v případě K-meson ) by vysvětlil baryogeneze. Například pokud
X
⁺/
X
⁻ pár je vytvořen z energie a sledují dvě výše popsané větve:
X
⁺ →
u
+
u
,
X
⁻ →
d
+
E⁻
; přeskupit výsledek (
u
+
u
+
d
) +
E⁻
=
str
+
E⁻
ukazuje, že jde o atom vodíku.

Původ

X^± a Y^± bosony jsou definovány jako šest $Q = \pm 4 ⁄ 3$ a šest $Q = \pm 1 ⁄ 3$ komponenty posledních dvou členů adjunktu 24 zastoupení SU (5) jak se transformuje ve skupině standardního modelu:

{ displaystyle mathbf {24} rightarrow (8,1) _ {0} oplus (1,3) _ {0} oplus (1,1) _ {0} oplus (3,2) _ { - { frac {5} {6}}} oplus ({ bar {3}}, 2) _ { frac {5} {6}}}

.

Kladně nabité X a Y tedy nesou anti-barevné náboje (ekvivalent dvou různých barevných nábojů), zatímco záporně nabité X a Y nesou normální barevné náboje a znamení Y bosonů slabé isospiny jsou vždy proti známkám jejich elektrické náboje. Pokud jde o jejich působení na ${ displaystyle mathbb {C} ^ {5}}$ , X bosony rotují mezi barevným indexem a slabý isospin -up index, zatímco Y bosony rotují mezi barevným indexem a slabý isospin index dolů.

Viz také

Reference

^ ^A ^b ^C Ta-Pei Cheng; Ling-Fong Li (1983). Teorie měřidla fyziky elementárních částic. Oxford University Press. ISBN 0-19-851961-3.

Tento částicová fyzika –Vztahující se článek je pahýl. Wikipedii můžete pomoci pomocí rozšiřovat to.

[cheng-li-1] A ^b ^C Ta-Pei Cheng; Ling-Fong Li (1983). Teorie měřidla fyziky elementárních částic. Oxford University Press. ISBN 0-19-851961-3.

[1]