Seznam baryonů - List of baryons
Baryoni jsou kompozitní částice ze tří kvarky, naproti tomu mezony, což jsou složené částice vyrobené z jednoho kvarku a jednoho antikvarku. Baryoni a mezony jsou oba hadrony, což jsou částice složené pouze z kvarků nebo z kvarků i antikvarků. Termín baryon je odvozen z řecký „βαρύς“ (barys), což znamená „těžký“, protože v době jejich pojmenování se věřilo, že baryony se vyznačovaly větší hmotností než jiné částice, které byly klasifikovány jako hmota.
Ještě před několika lety se věřilo, že některé experimenty prokázaly existenci pentakvarky - baryony vyrobené ze čtyř kvarků a jednoho antikvarku.[1][2] The částicová fyzika komunita jako celek nepovažovala jejich existenci za pravděpodobnou do roku 2006.[3] Dne 13. Července 2015 Spolupráce LHCb v CERN hlášené výsledky odpovídající stavům pentaquarku při rozpadu spodní lambda baryony (Λ0
b).[4]
Vzhledem k tomu, že baryony jsou složeny z kvarků, účastní se silná interakce. Leptony, na druhou stranu, nejsou složeny z kvarků a jako takové se neúčastní silné interakce. Nejznámější baryony jsou protony a neutrony které tvoří většinu masy viditelného hmota v vesmír, zatímco elektrony, další hlavní složka atomy, jsou leptony. Každý baryon má odpovídající antičástice známý jako antibaryon, ve kterém jsou kvarky nahrazeny odpovídajícími antikvarky. Například proton je tvořen dvěma kvarky nahoru a jedním kvarkem dolů, zatímco jeho odpovídající antičástice, antiproton, je vyroben ze dvou antikvarků nahoru a jednoho antikvarků dolů.
Seznamy baryonů
Tyto seznamy podrobně popisují všechny známé a předpokládané baryony v celkovém momentu hybnosti J = 1⁄2 a J = 3⁄2 konfigurace s kladným parita.[5]
- Baryony složené z jednoho typu kvarku (uuu, ddd, ...) mohou existovat v J = 3⁄2 konfigurace, ale J = 1⁄2 je zakázáno Pauliho princip vyloučení.
- V obou mohou existovat baryony složené ze dvou typů kvarků (uud, uus, ...) J = 1⁄2 a J = 3⁄2 konfigurace.
- V obou mohou existovat baryony složené ze tří typů kvarků (uds, udc, ...) J = 1⁄2 a J = 3⁄2 konfigurace. Dva J = 1⁄2 u těchto baryonů jsou možné konfigurace.
V těchto seznamech jsou symboly: Já (isospin ), J (celková moment hybnosti ), P (parita ), u (do tvarohu ), d (dolů kvark ), s (podivný tvaroh ), c (kouzelný kvark ), b (spodní tvaroh ), Q (nabít ), B (baryonové číslo ), S (podivnost ), C (kouzlo ), B ' (dno ), stejně jako široká škála subatomárních částic (umístěte kurzor na název). (Viz baryon článek pro podrobné vysvětlení těchto symbolů.)
Antibaryony nejsou uvedeny v tabulkách; jednoduše by však nechali všechny kvarky změnit na antikvarky a Q, B, S, C, B ', by byly opačné znaky. Částice s † vedle jejich jmen předpovídal Standardní model ale dosud nepozorováno. Hodnoty v závorkách nebyly pevně stanoveny experimenty, ale předpovídá je tvarohový model a jsou v souladu s měřením.[6][7]
JP = 1/2+ baryony
| Název částice | Symbol | Obsah kvarku | Odpočinková hmota (MeV /C2) | Já | J P | Q (E ) | S | C | B ' | Průměrná životnost (s ) | Běžně rozpadá se na |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| proton[8] | p , p+ , N+ | u u d | 938.272046(21)[A] | 1/2 | 1/2+ | +1 | 0 | 0 | 0 | Stabilní[b] | Nepozorovaný |
| neutron[9] | n , n0 , N0 | u d d | 939.565379(21)[A] | 1/2 | 1/2+ | 0 | 0 | 0 | 0 | (8.800±0.009)×10+2[C] | p+ + E− + ν E |
| Lambda[10] | Λ0 | u d s | 1115.683±0.006 | 0 | 1/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | (2.632±0.020)×10−10 | p+ + π− nebo n0 + π0 |
| okouzlila Lambda[11] | Λ+ C | u d C | 2286.46±0.14 | 0 | 1/2+ | +1 | 0 | +1 | 0 | (2.00±0.06)×10−13 | Vidět Λ+ C režimy rozpadu |
| spodní Lambda[12] | Λ0 b | u d b | 5619.4±0.6 | (0) | (1/2+) | 0 | 0 | 0 | −1 | (1.429±0.024)×10−12 | Vidět Λ0 b režimy rozpadu |
| Sigma[13] | Σ+ | u u s | 1189.37±0.07 | 1 | 1/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | (8.018±0.026)×10−11 | p+ + π0 nebo n0 + π+ |
| Sigma[14] | Σ0 | u d s | 1192.642±0.024 | 1 | 1/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | (7.4±0.7)×10−20 | Λ0 + y |
| Sigma[15] | Σ− | d d s | 1197.449±0.030 | 1 | 1/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | (1.479±0.011)×10−10 | n0 + π− |
| okouzlila Sigmu[16] | Σ++ C | u u C | 2453.98±0.16 | 1 | 1/2+ | +2 | 0 | +1 | 0 | (2.91±0.32)×10−22[d] | Λ+ C + π+ |
| okouzlila Sigmu[16] | Σ+ C | u d C | 2452.9±0.4 | 1 | 1/2+ | +1 | 0 | +1 | 0 | >1.43×10−22[d] | Λ+ C + π0 |
| okouzlila Sigmu[16] | Σ0 C | d d C | 2453.74±0.16 | 1 | 1/2+ | 0 | 0 | +1 | 0 | (3.05±0.37)×10−22[d] | Λ+ C + π− |
| dole Sigma[17] | Σ+ b | u u b | 5811.3+0.9 −0.8 ± 1.7 | (1) | (1/2+) | +1 | 0 | 0 | −1 | 6.8+2.7 −3.5×10−23[d] | Λ0 b + π+ |
| dole Sigma† | Σ0 b | u d b | Neznámý | (1) | (1/2+) | 0 | 0 | 0 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| dole Sigma[17] | Σ− b | d d b | 5815.5+0.6 −0.5 ± 1.7 | (1) | (1/2+) | −1 | 0 | 0 | −1 | 1.34+0.87 −1.15×10−22[d] | Λ0 b + π− |
| Xi[18] | Ξ0 | u s s | 1314.86±0.20 | 1/2 | 1/2(+) | 0 | −2 | 0 | 0 | (2.90±0.09)×10−10 | Λ0 + π0 |
| Xi[19] | Ξ− | d s s | 1321.71±0.07 | 1/2 | 1/2(+) | −1 | −2 | 0 | 0 | (1.639±0.015)×10−10 | Λ0 + π− |
| okouzlil Xi[20] | Ξ+ C | u s C | 2467.8+0.4 −0.6 | (1/2) | (1/2+) | +1 | −1 | +1 | 0 | (4.42±0.26)×10−13 | Vidět Ξ+ C režimy rozpadu |
| okouzlil Xi[21] | Ξ0 C | d s C | 2470.88+0.34 −0.80 | (1/2) | (1/2+) | 0 | −1 | +1 | 0 | 1.12+0.13 −0.10×10−13 | Vidět Ξ0 C režimy rozpadu |
| okouzlil Xi prime[22] | Ξ ′+ C | u s C | 2575.6±3.1 | (1/2) | (1/2+) | +1 | −1 | +1 | 0 | Neznámý | Ξ+ C + y (viděno) |
| okouzlil Xi prime[23] | Ξ ′0 C | d s C | 2577.9±2.9 | (1/2) | (1/2+) | 0 | −1 | +1 | 0 | Neznámý | Ξ0 C + y (viděno) |
| dvojité kouzlo Xi[24] | Ξ++ cc | u C C | 3621.40±0.78 | (1/2) | (1/2+) | +2 | 0 | +2 | 0 | Neznámý | Λ+ C + K.− + π+ + π+ (viděno) |
| dvojité kouzlo Xi[E] | Ξ+ cc | d C C | Neznámý | (1/2) | (1/2+) | +1 | 0 | +2 | 0 | Neznámý | Neznámý |
| spodní Xi[25] nebo Kaskáda B | Ξ0 b | u s b | 5787.8±5.0 ± 1.3 | (1/2) | (1/2+) | 0 | −1 | 0 | −1 | Neznámý | Vidět Ξ b režimy rozpadu |
| spodní Xi[25] nebo Cascade B | Ξ− b | d s b | 5791.1±2.2 | (1/2) | (1/2+) | −1 | −1 | 0 | −1 | (1.56+0.27 −0.25 ± 0.02)×10−12 | Vidět Ξ b režimy rozpadu |
| spodní Xi prime† | Ξ ′0 b | u s b | Neznámý | (1/2) | (1/2+) | 0 | −1 | 0 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| spodní Xi prime† | Ξ ′− b | d s b | Neznámý | (1/2) | (1/2+) | −1 | −1 | 0 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| dvojité dno Xi† | Ξ0 bb | u b b | Neznámý | (1/2) | (1/2+) | 0 | 0 | 0 | −2 | Neznámý | Neznámý |
| dvojité dno Xi† | Ξ− bb | d b b | Neznámý | (1/2) | (1/2+) | −1 | 0 | 0 | −2 | Neznámý | Neznámý |
| zaklínadlo spodní Xi† | Ξ+ cb | u C b | Neznámý | (1/2) | (1/2+) | +1 | 0 | +1 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| zaklínadlo spodní Xi† | Ξ0 cb | d C b | Neznámý | (1/2) | (1/2+) | 0 | 0 | +1 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| okouzlující spodní Xi prime† | Ξ ′+ cb | u C b | Neznámý | (1/2) | (1/2+) | +1 | 0 | +1 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| zaklínadlo spodní Xi prime† | Ξ ′0 cb | d C b | Neznámý | (1/2) | (1/2+) | 0 | 0 | +1 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| okouzlen Omega[26] | Ω0 C | s s C | 2695.2±1.7 | (0) | (1/2+) | 0 | −2 | +1 | 0 | (6.9±1.2)×10−14 | Vidět Ω0 C režimy rozpadu |
| spodní Omega[27] | Ω− b | s s b | 6071±40 | (0) | (1/2+) | −1 | −2 | 0 | −1 | (1.13+0.55 −0.42 ± 0.02)×10−12 | Ω− + J / ψ (viděno) |
| dvojité kouzlo Omega† | Ω+ cc | s C C | Neznámý | (0) | (1/2+) | +1 | −1 | +2 | 0 | Neznámý | Neznámý |
| okouzlující spodní Omega† | Ω0 cb | s C b | Neznámý | (0) | (1/2+) | 0 | −1 | +1 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| okouzlující spodní Omega prime† | Ω ′0 cb | s C b | Neznámý | (0) | (1/2+) | 0 | −1 | +1 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| dvojité dno Omega† | Ω− bb | s b b | Neznámý | (0) | (1/2+) | −1 | −1 | 0 | −2 | Neznámý | Neznámý |
| dvojité kouzlo spodní Omega† | Ω+ ccb | C C b | Neznámý | (0) | (1/2+) | +1 | 0 | +2 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| očarovaná dvojitá spodní Omega† | Ω0 cbb | C b b | Neznámý | (0) | (1/2+) | 0 | 0 | +1 | −2 | Neznámý | Neznámý |
†^ Částice dosud nebyly pozorovány.
[A] ^ Masy proton a neutron jsou známy s mnohem lepší přesností atomové hmotnostní jednotky (u) než v MeV /C2, vzhledem k relativně málo známé hodnotě základní náboj. V atomových hmotnostních jednotkách je hmotnost protonu 1.007276466812(90) u zatímco neutron je 1.00866491600(43) u.
[b] ^ Nejméně 1035 let. Vidět rozpad protonů.
[C] ^ Pro volné neutrony; ve většině běžných jader jsou neutrony stabilní.
[d] ^ PDG hlásí šířka rezonance (Γ). Zde je převod τ =ħ⁄Γ místo toho je uveden.
[E] ^ Existuje kontroverzní objev, který je znevýhodňován jinými experimentálními údaji.[28][24]
JP = 3/2+ baryony
| Název částice | Symbol | Quark obsah | Odpočívejte (MeV /C2) | Já | J P | Q (E ) | S | C | B ' | Průměrná životnost (s ) | Běžně rozpadá se na |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Delta[29] | Δ++ (1232) | u u u | 1232±2 | 3/2 | 3/2+ | +2 | 0 | 0 | 0 | (5.63±0.14)×10−24[h] | p+ + π+ |
| Delta[29] | Δ+ (1232) | u u d | 1232±2 | 3/2 | 3/2+ | +1 | 0 | 0 | 0 | (5.63±0.14)×10−24[h] | π+ + n0 nebo π0 + p+ |
| Delta[29] | Δ0 (1232) | u d d | 1232±2 | 3/2 | 3/2+ | 0 | 0 | 0 | 0 | (5.63±0.14)×10−24[h] | π0 + n0 nebo π− + p+ |
| Delta[29] | Δ− (1232) | d d d | 1232±2 | 3/2 | 3/2+ | −1 | 0 | 0 | 0 | (5.63±0.14)×10−24[h] | π− + n0 |
| Sigma[30] | Σ∗+ (1385) | u u s | 1382.8±0.4 | 1 | 3/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | (1.839±0.0041)×10−23[h] | Λ0 + π+ nebo Σ+ + π0 nebo Σ0 + π+ |
| Sigma[30] | Σ∗0 (1385) | u d s | 1383.7±1.0 | 1 | 3/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | (1.83±0.25)×10−23[h] | Λ0 + π0 nebo Σ+ + π− nebo Σ0 + π0 |
| Sigma[30] | Σ∗− (1385) | d d s | 1387.2±0.5 | 1 | 3/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | (1.671±0.089)×10−23[h] | Λ0 + π− nebo Σ0 + π− nebo Σ− + π0 |
| okouzlila Sigmu[31] | Σ∗++ C(2520) | u u C | 2517.9±0.6 | 1 | (3/2+) | +2 | 0 | +1 | 0 | (4.42±0.44)×10−23[h] | Λ+ C + π+ |
| okouzlila Sigmu[31] | Σ∗+ C(2520) | u d C | 2517.5±2.3 | 1 | (3/2+) | +1 | 0 | +1 | 0 | >3.87×10−23[h] | Λ+ C + π0 |
| okouzlila Sigmu[31] | Σ∗0 C(2520) | d d C | 2518.8±0.6 | 1 | (3/2+) | 0 | 0 | +1 | 0 | (4.54±0.47)×10−23[h] | Λ+ C + π− |
| dole Sigma[32] | Σ∗+ b | u u b | 5832.1±0.7 +1.7 −1.8 | (1) | (3/2+) | +1 | 0 | 0 | −1 | (5.7±1.8)×10−23[h] | Λ0 b + π+ |
| dole Sigma[E] | Σ∗0 b | u d b | Neznámý | (1) | (3/2+) | 0 | 0 | 0 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| dole Sigma[32] | Σ∗− b | d d b | 5835.1±0.6 +1.7 −1.8 | (1) | (3/2+) | −1 | 0 | 0 | −1 | 8.8+3.7 −3.6×10−23[h] | Λ0 b + π− |
| Xi[33] | Ξ∗0 (1530) | u s s | 1531.80±0.32 | 1/2 | 3/2+ | 0 | −2 | 0 | 0 | (7.23±0.40)×10−23[h] | Ξ0 + π0 nebo Ξ− + π+ |
| Xi[33] | Ξ∗− (1530) | d s s | 1535.0±0.6 | 1/2 | 3/2+ | −1 | −2 | 0 | 0 | 6.6+1.3 −1.1×10−23[h] | Ξ0 + π− nebo Ξ− + π0 |
| okouzlil Xi[34] | Ξ∗+ C(2645) | u s C | 2645.9+0.5 −0.6 | (1/2) | (3/2+) | +1 | −1 | +1 | 0 | >2.1×10−22[h] | Ξ+ C + π0 (viděno) |
| okouzlil Xi[34] | Ξ∗0 C(2645) | d s C | 2645.9±0.5 | (1/2) | (3/2+) | 0 | −1 | +1 | 0 | >1.2×10−22[h] | Ξ+ C + π− (viděno) |
| dvojité kouzlo Xi† | Ξ∗++ cc | u C C | Neznámý | (1/2) | (3/2+) | +2 | 0 | +2 | 0 | Neznámý | Neznámý |
| dvojité kouzlo Xi† | Ξ∗+ cc | d C C | Neznámý | (1/2) | (3/2+) | +1 | 0 | +2 | 0 | Neznámý | Neznámý |
| spodní Xi[35] | Ξ∗0 b | u s b | 5945.5±0.8±2.2 | (1/2) | (3/2+) | 0 | −1 | 0 | −1 | (3.1±2.5)×10−22[h] | Ξ− b + π+ (viděno) |
| spodní Xi† | Ξ∗− b | d s b | Neznámý | (1/2) | (3/2+) | −1 | −1 | 0 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| dvojité dno Xi† | Ξ∗0 bb | u b b | Neznámý | (1/2) | (3/2+) | 0 | 0 | 0 | −2 | Neznámý | Neznámý |
| dvojité dno Xi† | Ξ∗− bb | d b b | Neznámý | (1/2) | (3/2+) | −1 | 0 | 0 | −2 | Neznámý | Neznámý |
| zaklínadlo spodní Xi† | Ξ∗+ cb | u C b | Neznámý | (1/2) | (3/2+) | +1 | 0 | +1 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| zaklínadlo spodní Xi† | Ξ∗0 cb | d C b | Neznámý | (1/2) | (3/2+) | 0 | 0 | +1 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| Omega[36] | Ω− | s s s | 1672.45±0.29 | 0 | 3/2+ | −1 | −3 | 0 | 0 | (8.21±0.11)×10−11[h] | Λ0 + K.− nebo Ξ0 + π− nebo Ξ− + π0 |
| okouzlila Omegu[37] | Ω∗0 C(2770) | s s C | 2765.9±2.0 | 0 | (3/2+) | 0 | −2 | +1 | 0 | Neznámý | Ω0 C + y |
| spodní Omega† | Ω∗− b | s s b | Neznámý | (0) | (3/2+) | −1> | −2 | 0 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| dvojité kouzlo Omega† | Ω∗+ cc | s C C | Neznámý | (0) | (3/2+) | +1 | −1 | +2 | 0 | Neznámý | Neznámý |
| okouzlující spodní Omega† | Ω∗0 cb | s C b | Neznámý | (0) | (3/2+) | 0 | −1 | +1 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| dvojité dno Omega† | Ω∗− bb | s b b | Neznámý | (0) | (3/2+) | −1 | −1 | 0 | −2 | Neznámý | Neznámý |
| trojitý kouzelník Omega† | Ω++ ccc | C C C | Neznámý | (0) | (3/2+) | +2 | 0 | +3 | 0 | Neznámý | Neznámý |
| dvojité kouzlo spodní Omega† | Ω∗+ ccb | C C b | Neznámý | (0) | (3/2+) | +1 | 0 | +2 | −1 | Neznámý | Neznámý |
| očarovaná dvojitá spodní Omega† | Ω∗0 cbb | C b b | Neznámý | (0) | (3/2+) | 0 | 0 | +1 | −2 | Neznámý | Neznámý |
| trojité dno Omega† | Ω− bbb | b b b | Neznámý | (0) | (3/2+) | −1 | 0 | 0 | −3 | Neznámý | Neznámý |
†^ Částice dosud nebyly pozorovány.
[h] ^ PDG hlásí šířka rezonance (Γ). Zde je převod τ =ħ⁄Γ místo toho je uveden.
Baryonové rezonanční částice
Tato tabulka uvádí název, kvantová čísla (jsou-li známa) a experimentální stav rezonancí baryonů potvrzený PDG.[38] Baryon rezonance částice jsou excitované baryonové stavy s krátkým poločasem rozpadu a vyšší hmotností. Navzdory významnému výzkumu jsou základní stupně volnosti za baryonovými excitačními spektry stále špatně pochopeny.[39] Spinální parita JP (je-li znám) je uveden s každou částicou. Pro silně se rozpadající částice JP hodnoty jsou považovány za součást jmen, stejně jako hmotnost pro všechny rezonance.
| Nukleony | Δ částice | Λ částice | Σ částice | Particles a Ω částice | Okouzlené částice | Spodní částice | ||||||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| p | 1⁄2+ | **** | Δ (1232) | 3⁄2+ | **** | Λ | 1⁄2+ | **** | Σ+ | 1⁄2+ | **** | Ξ0 | 1⁄2+ | **** | Λ+ C | 1⁄2+ | **** | Λ0 b | 1⁄2+ | *** |
| n | 1⁄2+ | **** | Δ (1600) | 3⁄2+ | **** | Λ (1405) | 1⁄2− | **** | Σ0 | 1⁄2+ | **** | Ξ− | 1⁄2+ | **** | ΛC(2595)+ | 1⁄2− | *** | Λb(5912)0 | 1⁄2− | *** |
| N (1440) | 1⁄2+ | **** | Δ (1620) | 1⁄2− | **** | Λ (1520) | 3⁄2− | **** | Σ− | 1⁄2+ | **** | Ξ (1530) | 3⁄2+ | **** | ΛC(2625)+ | 3⁄2− | *** | Λb(5920)0 | 3⁄2− | *** |
| N (1520) | 3⁄2− | **** | Δ (1700) | 3⁄2− | **** | Λ (1600) | 1⁄2+ | *** | Σ (1385) | 3⁄2+ | **** | Ξ (1620) | * | ΛC(2765)+ | * | Σb | 1⁄2+ | *** | ||
| N (1535) | 1⁄2− | **** | Δ (1750) | 1⁄2+ | * | Λ (1670) | 1⁄2− | **** | Σ (1480) | * | Ξ (1690) | *** | ΛC(2880)+ | 5⁄2+ | *** | Σ* b | 3⁄2+ | *** | ||
| N (1650) | 1⁄2− | **** | Δ (1900) | 1⁄2− | *** | Λ (1690) | 3⁄2− | **** | Σ (1560) | ** | Ξ (1820) | 3⁄2− | *** | ΛC(2940)+ | 3⁄2− | *** | Ξ0 b, Ξ− b | 1⁄2+ | *** | |
| N (1675) | 5⁄2− | **** | Δ (1905) | 5⁄2+ | **** | Λ (1710) | 1⁄2+ | * | Σ (1580) | 3⁄2− | * | Ξ (1950) | *** | Ξ 'b(5935)− | 1⁄2+ | *** | ||||
| N (1680) | 5⁄2+ | **** | Δ (1910) | 1⁄2+ | **** | Λ (1800) | 1⁄2− | *** | Σ (1620) | 1⁄2− | * | Ξ (2030) | ≥ 5/2? | *** | ΣC(2455) | 1⁄2+ | **** | Ξb(5945)0 | 3⁄2+ | *** |
| N (1700) | 3⁄2− | *** | Δ (1920) | 3⁄2+ | *** | Λ (1810) | 1⁄2+ | *** | Σ (1660) | 1⁄2+ | *** | Ξ (2120) | * | ΣC(2520) | 3⁄2+ | *** | Ξb(5955)− | 3⁄2+ | *** | |
| N (1710) | 1⁄2+ | **** | Δ (1930) | 5⁄2− | *** | Λ (1820) | 5⁄2+ | **** | Σ (1670) | 3⁄2− | **** | Ξ (2250) | ** | ΣC(2800) | *** | Ω− b | 1⁄2+ | *** | ||
| N (1720) | 3⁄2+ | **** | Δ (1940) | 3⁄2− | ** | Λ (1830) | 5⁄2− | **** | Σ (1690) | ** | Ξ (2370) | ** | PC(4380)+ | * | ||||||
| N (1860) | 5⁄2+ | ** | Δ (1950) | 7⁄2+ | **** | Λ (1890) | 3⁄2+ | **** | Σ (1730) | 3⁄2+ | * | 2500 (2 500) | * | Ξ+ C | 1⁄2+ | *** | PC(4450)+ | * | ||
| N (1875) | 3⁄2− | *** | Δ (2000) | 5⁄2+ | ** | Λ (2000) | * | Σ (1750) | 1⁄2− | *** | Ξ0 C | 1⁄2+ | *** | |||||||
| N (1880) | 1⁄2+ | *** | Δ (2150) | 1⁄2− | * | Λ (2020) | 7⁄2+ | * | Σ (1770) | 1⁄2+ | * | Ω− | 3⁄2+ | **** | Ξ ′+ C | 1⁄2+ | *** | |||
| N (1895) | 1⁄2− | **** | Δ (2200) | 7⁄2− | *** | Λ (2050) | 3⁄2− | * | Σ (1775) | 5⁄2− | **** | Ω (2250)− | *** | Ξ ′0 C | 1⁄2+ | *** | ||||
| N (1900) | 3⁄2+ | **** | Δ (2300) | 9⁄2+ | ** | Λ (2100) | 7⁄2− | **** | Σ (1840) | 3⁄2+ | * | Ω (2380)− | ** | ΞC(2645) | 3⁄2+ | *** | ||||
| N (1990) | 7⁄2+ | ** | Δ (2350) | 5⁄2− | * | Λ (2110) | 5⁄2+ | *** | Σ (1880) | 1⁄2+ | ** | Ω (2470)− | ** | ΞC(2790) | 1⁄2− | *** | ||||
| N (2000) | 5⁄2+ | ** | Δ (2390) | 7⁄2+ | * | Λ (2325) | 3⁄2− | * | Σ (1900) | 1⁄2− | * | ΞC(2815) | 3⁄2− | *** | ||||||
| N (2040) | 3⁄2+ | * | Δ (2400) | 9⁄2− | ** | Λ (2350) | 9⁄2+ | *** | Σ (1915) | 5⁄2+ | **** | ΞC(2930) | * | |||||||
| N (2060) | 5⁄2− | *** | Δ (2420) | 11⁄2+ | **** | Λ (2585) | ** | Σ (1940) | 3⁄2+ | * | ΞC(2980) | *** | ||||||||
| N (2100) | 1⁄2+ | *** | Δ (2750) | 13⁄2− | ** | Σ (1940) | 3⁄2− | *** | ΞC(3055) | *** | ||||||||||
| N (2120) | 3⁄2− | *** | Δ (2950) | 15⁄2+ | ** | Σ (2000) | 1⁄2− | * | ΞC(3080) | *** | ||||||||||
| N (2190) | 7⁄2− | **** | Σ (2030) | 7⁄2+ | **** | ΞC(3123) | * | |||||||||||||
| N (2220) | 9⁄2+ | **** | Σ (2070) | 5⁄2+ | * | |||||||||||||||
| N (2250) | 9⁄2− | **** | Σ (2080) | 3⁄2+ | ** | Ω0 C | 1⁄2+ | *** | ||||||||||||
| N (2300) | 1⁄2+ | ** | Σ (2100) | 7⁄2− | * | ΩC(2770)0 | 3⁄2+ | *** | ||||||||||||
| N (2570) | 5⁄2− | ** | Σ (2250) | *** | ΩC(3000)0 | *** | ||||||||||||||
| N (2600) | 11⁄2− | *** | Σ (2455) | ** | ΩC(3050)0 | *** | ||||||||||||||
| N (2700) | 13⁄2+ | ** | Σ (2620) | ** | ΩC(3065)0 | *** | ||||||||||||||
| Σ (3000) | * | ΩC(3090)0 | *** | |||||||||||||||||
| ΩC(3120)0 | *** | |||||||||||||||||||
Ξ+ cc | * | |||||||||||||||||||
Ξ++ cc | *** | |||||||||||||||||||
| **** | Existence je jistá a vlastnosti jsou alespoň docela dobře prozkoumány. |
| *** | Existence se pohybuje od zcela jisté po jistou, je však žádoucí další potvrzení a / nebo kvantová čísla, větvící zlomky atd. nejsou dobře stanovena. |
| ** | Důkazy o existenci jsou pouze spravedlivé. |
| * | Důkazy o existenci jsou špatné. |
Viz také
Reference
- ^ H. Muir (2003)
- ^ K. Carter (2003)
- ^ W.-M. Yao et al. (2006): Výpisy částic - pozitivní theta
- ^ R. Aaij et al. (2015)
- ^ Griffiths, David J. (2008), Úvod do elementárních částic (2. přepracované vydání), WILEY-VCH, s. 181–188, ISBN 978-3-527-40601-2
- ^ J. Beringer et al. (2012) a 2013 částečná aktualizace pro vydání 2014: Souhrnné tabulky částic - baryony Archivováno 12.03.2014 na Wayback Machine
- ^ J.G. Körner et al. (1994)
- ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
p+ - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
n0 - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Λ - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Λ
C - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Λ
b - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Σ+ - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Σ0 - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Σ− - ^ A b C J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Σ
C - ^ A b J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Σ
b - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ0 - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ− - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ+
C - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ0
C - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ ′+
C - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ ′0
C - ^ A b „Experiment LHCb okouzluje oznámením pozorování nové částice se dvěma těžkými kvarky“. CERN (Tisková zpráva). 6. července 2017. Citováno 7. července 2017.
- ^ A b J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ
b - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ω0
C - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ω−
b - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ+
cc - ^ A b C d J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Δ
(1232) - ^ A b C J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Σ
(1385) - ^ A b C J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Σ
C(2520) - ^ A b J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Σ∗
b - ^ A b J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ
(1530) - ^ A b J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ
C(2645) - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ξ0
b(5945) - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ω− - ^ J. Beringer et al. (2012): Výpisy částic -
Ω0
C(2770) - ^ C. Patrignani et al. (Skupina dat o částicích ) (2018). "Souhrnná tabulka Baryon" (PDF). Brada. Phys. C. 40: 100001. Citováno 27. září 2018.
- ^ Crede, Volker; Roberts, Winston (2013). „Pokrok směrem k porozumění baryonovým rezonancím“. Rep. Prog. Phys. 76 (7): 076301. arXiv:1302.7299. Bibcode:2013RPPh ... 76g6301C. doi:10.1088/0034-4885/76/7/076301. PMID 23787948.
Bibliografie
- R. Aaij et al. (Spolupráce LHCb ) (2015). „Pozorování rezonancí J / consistentp v souladu se státy pentaquark v Λ0
b→ J / ψK−
p se rozpadá ". Dopisy o fyzické kontrole. 115 (7): 072001. arXiv:1507.03414. Bibcode:2015PhRvL.115g2001A. doi:10.1103 / PhysRevLett.115.072001. PMID 26317714. - J. Beringer et al. (Skupina dat o částicích ) (2012). "Recenze částicové fyziky". Fyzický přehled D. 86 (1): 010001. Bibcode:2012PhRvD..86a0001B. doi:10.1103 / PhysRevD.86.010001.
- K. Nakamura et al. (Skupina dat o částicích ) (2010). "Recenze částicové fyziky". Journal of Physics G. 37 (7A): 075021. Bibcode:2010JPhG ... 37g5021N. doi:10.1088 / 0954-3899 / 37 / 7A / 075021.
- C. Amsler et al. (Skupina dat o částicích ) (2008). "Recenze částicové fyziky" (PDF). Fyzikální písmena B. 667 (1): 1–1340. Bibcode:2008PhLB..667 .... 1A. doi:10.1016 / j.physletb.2008.07.018.
- V.M. Abazov et al. (DØ Spolupráce ) (2008). „Pozorování dvojnásobně podivného baryonu
Ω−
b" (PDF). Fermilab-Pub-08/335-E. - K. Carter (2006). „Vzestup a pád pentaquarku“. Symetrie Magazine. Fermilab /SLAC. Archivovány od originál dne 2007-07-08. Citováno 2008-05-27.
- W.-M. Yao et al. (Skupina dat o částicích ) (2006). "Recenze částicové fyziky". Journal of Physics G. 33 (1): 1–1232. arXiv:astro-ph / 0601168. Bibcode:2006JPhG ... 33 .... 1R. doi:10.1088/0954-3899/33/1/001.
- H. Muir (2003). „Objev Pentaquark zmatený skeptiky“. Nový vědec. Citováno 2008-05-27.
- J.G. Körner; M. Krämer a D. Pirjol (1994). „Heavy Baryons“. Pokrok v částicové a jaderné fyzice. 33: 787–868. arXiv:hep-ph / 9406359. Bibcode:1994PrPNP..33..787K. doi:10.1016/0146-6410(94)90053-1.
Další čtení
- H. Garcilazo; J. Vijande a A. Valcarce (2007). „Faddeevova studie spektroskopie těžkých baryonů“. Journal of Physics G. 34 (5): 961–976. arXiv:hep-ph / 0703257. doi:10.1088/0954-3899/34/5/014.
- S. Robbins (2006). "Fyzikální částice - přehled - baryony". Cesta galaxií. Archivovány od originál dne 2008-02-28. Citováno 2008-04-20.
- D.M. Manley (2005). "Stav baryonové spektroskopie". Journal of Physics: Conference Series. 5 (1): 230–237. Bibcode:2005JPhCS ... 9..230M. doi:10.1088/1742-6596/9/1/043.
- S.S.M. Wong (1998). Úvodní jaderná fyzika (2. vyd.). New York (NY): John Wiley & Sons. ISBN 978-0-471-23973-4.
- R. Shankar (1994). Principy kvantové mechaniky (2. vyd.). New York (NY): Plenum Press. ISBN 978-0-306-44790-7.
- E. Wigner (1937). „O důsledcích symetrie jaderného hamiltoniánu na spektroskopii jader“. Fyzický přehled. 51 (2): 106–119. Bibcode:1937PhRv ... 51..106W. doi:10.1103 / PhysRev.51.106.
- M. Gell-Mann (1964). "Schéma baryonů a mezonů". Fyzikální dopisy. 8 (3): 214–215. Bibcode:1964PhL ..... 8..214G. doi:10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3.
- W. Heisenberg (1932). „Über den Bau der Atomkerne I“. Zeitschrift für Physik (v němčině). 77 (1–2): 1–11. Bibcode:1932ZPhy ... 77 .... 1H. doi:10.1007 / BF01342433.
- W. Heisenberg (1932). „Über den Bau der Atomkerne II“. Zeitschrift für Physik (v němčině). 78 (3–4): 156–164. Bibcode:1932ZPhy ... 78..156H. doi:10.1007 / BF01337585.
- W. Heisenberg (1932). „Über den Bau der Atomkerne III“. Zeitschrift für Physik (v němčině). 80 (9–10): 587–596. Bibcode:1933ZPhy ... 80..587H. doi:10.1007 / BF01335696.
externí odkazy
- Skupina dat o částicích - Recenze částicové fyziky (2018)
- Gruzínská státní univerzita - Hyperfyzika
- Baryoni byli myslitelní, interaktivní vizualizace umožňující srovnání fyzických vlastností
| Základní |
| ||||||||||||||||||||||||
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Složený |
| ||||||||||||||||||||||||
| Kvazičástice | |||||||||||||||||||||||||
| Seznamy | |||||||||||||||||||||||||
| Příbuzný | |||||||||||||||||||||||||
| Knihy Wikipedie | |||||||||||||||||||||||||
 Fyzikální portál | |||||||||||||||||||||||||