Sigma baryon - Sigma baryon
The Sigma baryony jsou rodina subatomární hadron částice, které mají dva kvarky od prvního generace příchutí (nahoru a / nebo dolů kvarků) a třetí kvark z vyšší generace příchutí v kombinaci, kde znak vlnové funkce zůstává konstantní, když jsou zaměněny dvě příchutě kvarku. Jsou tedy baryony, s celkem isospin 1, a může být buď neutrální nebo mít základní náboj +2, +1, 0 nebo -1. Jsou úzce spjaty s Lambda baryony, které se liší pouze chováním vlnové funkce při výměně příchutí.
Třetí kvark může být tedy buď a podivný (symboly
Σ+
,
Σ0
,
Σ−
), a kouzlo (symboly
Σ++
C,
Σ+
C,
Σ0
C), a dno (symboly
Σ+
b,
Σ0
b,
Σ−
b) nebo a horní (symboly
Σ++
t,
Σ+
t,
Σ0
t) tvaroh. Očekává se však, že nejlepší Sigmy nebudou nikdy pozorovány, protože Standardní model předpovídá střední životnost top kvarků zhruba 5×10−25 s.[1] To je asi 20krát kratší časová lhůta pro silné interakce, a proto tomu tak není tvoří hadrony.
Seznam
V těchto seznamech jsou symboly: Já (isospin ), J (celková moment hybnosti ), P (parita ), u (do tvarohu ), d (dolů kvark ), s (podivný tvaroh ), c (kouzelný kvark ), t (top kvark ), b (spodní tvaroh ), Q (elektrický náboj ), S (podivnost ), C (půvab ), B ' (dno ), T (svrchovanost ), stejně jako další subatomární částice (najeďte myší na název).
Antičástice nejsou v tabulce uvedeny; jednoduše by však nechali všechny kvarky změnit na antikvarky (a naopak) a Q, B, S, C, B ', T, by bylo opačných znaků. Já, J, a P hodnoty v červené barvě nebyly pevně stanoveny experimenty, ale jsou předpovězeny tvarohový model a jsou v souladu s měřením.[2][3]
JP = 1/2+ Sigma baryony
Částice název | Symbol | Quark obsah | Odpočívejte (MeV /C2) | Já | JP | Q (E ) | S | C | B ' | T | Průměrná životnost (s ) | Režimy rozpadu (Branching Ratio) |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Sigma[4] | Σ+ | u u s | 1,189.37 ± 0.07 | 1 | 1/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 8.018 ± 0.026 × 10−11 | p+ + π0 ((51.57±0.30)%) n0 + π+ ((48.31±0.30)%) |
Sigma[4] | Σ0 | u d s | 1,192.642 ± 0.024 | 1 | 1/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 0 | 7.4 ± 0.7 × 10−20 | Λ0 + y (100%) |
Sigma[4] | Σ− | d d s | 1,197.449 ± 0.030 | 1 | 1/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.479 ± 0.011 × 10−10 | n0 + π− ((99.848±0.005)%) |
okouzlila Sigmu[4] | Σ++ C(2455) | u u C | 2,453.97 ± 0.14 | 1 | 1/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3.5 ± 0.4 × 10−22[A] | Λ+ C + π+ (≈100%) |
okouzlila Sigmu[4] | Σ+ C(2455) | u d C | 2,452.9 ± 0.4 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 0 | >1.4 × 10−22[A] | Λ+ C + π0 (≈100%) |
okouzlila Sigmu[4] | Σ0 C(2455) | d d C | 2,453.75 ± 0.14 | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3.6± 0.4 × 10−22[A] | Λ+ C + π− (≈100%) |
dole Sigma[4] | Σ+ b | u u b | 5,810.56 ± 0.23 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | 0 | 1.31± 0.13 × 10−22[A] | Λ0 b + π+ (dominantní) |
dole Sigma† | Σ0 b | u d b | Neznámý | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 0 | Neznámý | Neznámý |
dole Sigma[4] | Σ− b | d d b | 5,815.2 ± 0.27 | 1 | 1/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | 0 | 1.24± 0.13 × 10−22[A] | Λ0 b + π− (dominantní) |
Nejlepší Sigma† | Σ++ t | u u t | — | 1 | 1/2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
Nejlepší Sigma† | Σ+ t | u d t | — | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
Nejlepší Sigma† | Σ0 t | d d t | — | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
† ^ Standardní model předpovídá, že tato částice nemůže existovat kvůli krátké životnosti top kvarku.
[A] ^ PDG hlásí šířka rezonance (Γ). Zde konverze τ =ħ/Γ místo toho je uveden.
[b] ^ O konkrétních hodnotách názvu ještě nebylo rozhodnuto, ale pravděpodobně se bude blížit
Σ
b(5810).
JP = 3/2+ Sigma baryony
Částice název | Symbol | Quark obsah | Odpočívejte (MeV /C2) | Já | JP | Q (E ) | S | C | B ' | T | Průměrná životnost (s ) | Běžně se rozpadá na |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Sigma[5] | Σ∗+ (1385) | u u s | 1,382.8 ± 0.4 | 1 | 3/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.84 ± 0.04 × 10−23[C] | Λ0 + π+ nebo Σ+ + π0 nebo Σ0 + π+ |
Sigma[5] | Σ∗0 (1385) | u d s | 1,383.7 ± 1.0 | 1 | 3/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.8 ± 0.3 × 10−23[C] | Λ0 + π0 nebo Σ+ + π− nebo Σ− + π+ |
Sigma[5] | Σ∗− (1385) | d d s | 1,387.2 ± 0.5 | 1 | 3/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.67 ± 0.09 × 10−23[C] | Λ0 + π− nebo Σ0 + π− nebo Σ− + π0 nebo |
okouzlila Sigmu[6] | Σ∗++ C(2520) | u u C | 2,518.4 ± 0.6 | 1 | 3/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 0 | 4.4 ± 0.6 × 10−23[C] | Λ+ C + π+ |
okouzlila Sigmu[6] | Σ∗+ C(2520) | u d C | 2,517.5 ± 2.3 | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 0 | >3.9 × 10−23[C] | Λ+ C + π0 |
okouzlila Sigmu[6] | Σ∗0 C(2520) | d d C | 2,518.0 ± 0.5 | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 0 | 4.1 ± 0.5 × 10−23[C] | Λ+ C + π− |
dole Sigma† | Σ∗+ b | u u b | Neznámý | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | 0 | Neznámý | Neznámý |
dole Sigma† | Σ∗0 b | u d b | Neznámý | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 0 | Neznámý | Neznámý |
dole Sigma† | Σ∗− b | d d b | Neznámý | 1 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | 0 | Neznámý | Neznámý |
Nejlepší Sigma† | Σ∗++ t | u u t | — | 1 | 3/2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
Nejlepší Sigma† | Σ∗+ t | u d t | — | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
Nejlepší Sigma† | Σ∗0 t | d d t | — | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
† ^ Standardní model předpovídá, že tato částice nemůže existovat kvůli krátké životnosti top kvarku.
[C] ^ PDG hlásí šířku rezonance (Γ). Zde konverze τ =ħ/Γ místo toho je uveden.
Viz také
- Delta baryon
- Hyperon
- Lambda baryon
- Seznam mezonů
- Seznam částic
- Nucleon
- Omega baryon
- Fyzikální portál
- Časová osa objevů částic
- Xi baryon
Reference
- ^ Quadt, A. (2006). "Fyzika top kvarku u hadronových urychlovačů" (PDF). Evropský fyzický deník C. 48 (3): 835–1000. Bibcode:2006EPJC ... 48..835Q. doi:10.1140 / epjc / s2006-02631-6.
- ^ Amsler, C .; et al. (Skupina dat o částicích ) (2008). Baryoni (PDF). Laboratoř Lawrence Berkeley (zpráva). Souhrnné tabulky částic. University of California.
- ^ Körner, J.G .; Krämer, M. & Pirjol, D. (1994). „Heavy Baryons“. Pokrok v částicové a jaderné fyzice. 33: 787–868. arXiv:hep-ph / 9406359. Bibcode:1994PrPNP..33..787K. doi:10.1016/0146-6410(94)90053-1.
- ^ A b C d E F G h Zyla, P.A .; Barnett, R.M .; Beringer, J .; Dahl, O .; Dwyer, D.A .; Groom, D.E .; et al. (Particle Data Group) (2020-08-14). "Recenze částicové fyziky". Pokrok v teoretické a experimentální fyzice. 2020 (8). doi:10.1093 / ptep / ptaa104.
- ^ A b C Amsler, C .; et al. (Particle Data Group) (2008).
Σ
(1385) (PDF). Laboratoř Lawrence Berkeley (zpráva). Výpisy částic. University of California. - ^ A b C Amsler, C .; et al. (Particle Data Group) (2008).
Σ
C(2520) (PDF). Laboratoř Lawrence Berkeley (zpráva). Výpisy částic. University of California.
Bibliografie
- Amsler, C .; et al. (Skupina dat o částicích ) (2008). "Recenze částicové fyziky" (PDF). Fyzikální písmena B. 667 (1): 1. Bibcode:2008PhLB..667 .... 1A. doi:10.1016 / j.physletb.2008.07.018.
- Körner, J.G .; Krämer, M. & Pirjol, D. (1994). „Heavy Baryons“. Pokrok v částicové a jaderné fyzice. 33: 787–868. arXiv:hep-ph / 9406359. Bibcode:1994PrPNP..33..787K. doi:10.1016/0146-6410(94)90053-1.
- Aaltonen, T .; et al. (Spolupráce CDF ) (2007). „První pozorování těžkých baryonů
Σ
b a
Σ∗
b" (PDF). Dopisy o fyzické kontrole. 99 (20): 202001. arXiv:0706.3868. Bibcode:2007PhRvL..99t2001A. doi:10.1103 / PhysRevLett.99.202001.