Wien bridge oscilátor - Wien bridge oscillator

V této verzi oscilátoru je Rb malá žárovka. Obvykle R1 = R2 = R a C1 = C2 = C. Za normálního provozu se Rb samostatně ohřívá na místo, kde jeho odpor je Rf / 2.

A Wien bridge oscilátor je typ elektronický oscilátor který generuje sinusové vlny. Může generovat velký rozsah frekvence. Oscilátor je založen na a mostní obvod původně vyvinut Max Wien v roce 1891 pro měření impedance.^[1]Most se skládá ze čtyř rezistory a dva kondenzátory. Oscilátor lze také považovat za zesilovač pozitivního zisku kombinovaný s a pásmový filtr který poskytuje Pozitivní zpětná vazba. Automatické řízení zesílení, záměrná nelinearita a náhodná nelinearita omezují výstupní amplitudu v různých implementacích oscilátoru.

Obvod zobrazený vpravo zobrazuje kdysi běžnou implementaci oscilátoru s automatickým řízením zisku pomocí žárovky. Za podmínky, že R₁= R.₂= R a C₁= C.₂= C, frekvence kmitání je dána vztahem:

${ displaystyle f_ {hz} = { frac {1} {2 pi RC}}}$

a podmínka stabilní oscilace je dána vztahem

${ displaystyle R_ {b} = { frac {R_ {f}} {2}}}$

Pozadí

Ve třicátých letech bylo vynaloženo několik úsilí na zlepšení oscilátorů. Linearita byla uznána jako důležitá. „Odporem stabilizovaný oscilátor“ měl nastavitelný zpětnovazební odpor; ten odpor by byl nastaven, takže oscilátor právě začal (čímž se nastavil zisk smyčky na něco přes jednotu). Oscilace se budou budovat, dokud mřížka vakuové trubice nezačne vést proud, což by zvyšovalo ztráty a omezovalo výstupní amplitudu.^[2][3][4] Bylo zkoumáno automatické řízení amplitudy.^[5][6] Terman uvádí: „Stabilitu kmitočtu a tvar vlny jakéhokoli běžného oscilátoru lze zlepšit použitím uspořádání automatické amplitudy k udržení konstantní amplitudy oscilací za všech podmínek.“^[7]

V roce 1937 popsal Meacham použití vláknové lampy pro automatické řízení zesílení v můstkových oscilátorech.^[8][9]

Také v roce 1937 Scott popsal zvukové oscilátory založené na různých mostech včetně mostu ve Vídni.^[10][11]

Terman na Stanfordská Univerzita měl zájem Black's pracovat na negativní zpětné vazbě,^[12][13] uspořádal postgraduální seminář o negativní zpětné vazbě.^[14] William Hewlett semináře. Během semináře vyšel Scottův oscilátor z února 1938. Zde si vzpomíná Terman:^[15]

Fred Terman vysvětluje: „Pro splnění požadavků na titul inženýra na Stanfordu musel Bill připravit diplomovou práci. V té době jsem se rozhodl věnovat celou čtvrtinu svého postgraduálního semináře předmětu„ negativní zpětné vazby “, který mě začal zajímat v této tehdy nové technice, protože se zdálo, že má velký potenciál dělat mnoho užitečných věcí. Podal bych zprávu o některých aplikacích, které jsem vymyslel na negativní zpětnou vazbu, a chlapci si přečetli nedávné články a navzájem si podávali zprávy o aktuálním vývoji. byl právě dobře zahájen, když vyšel papír, který mi připadal zajímavý. Byl to muž z General Radio a zabýval se zvukovým oscilátorem s pevnou frekvencí, ve kterém byla frekvence řízena odporově-kapacitní sítí a byla měněna prostředky tlačítek. Oscilace byly získány důmyslnou aplikací negativní zpětné vazby. “

V červnu 1938 přednesli Terman, Buss, Hewlett a Cahill na konferenci IRE v New Yorku prezentaci o negativní zpětné vazbě; v srpnu 1938 se uskutečnila druhá prezentace na IRE Pacific Coast Convention v Portlandu v OR; z prezentace se stal papír IRE.^[16] Jedním z témat bylo řízení amplitudy ve wienském mostním oscilátoru. Oscilátor byl předveden v Portlandu.^[17] Hewlett, spolu s David Packard, spoluzalozeny Hewlett Packard a prvním produktem společnosti Hewlett-Packard byl produkt HP200A, přesný Wien bridge oscilátor. První prodej byl v lednu 1939.^[18]

Hewlettova diplomová práce z června 1939 použila lampu k ovládání amplitudy wienského mostního oscilátoru.^[19] Hewlettův oscilátor produkoval sinusový výstup se stabilní amplitudou a nízkou zkreslení.^[20][21]

Oscilátory bez automatické kontroly zisku

Schéma wienského mostního oscilátoru, který používá diody k řízení amplitudy. Tento obvod obvykle produkuje celkové harmonické zkreslení v rozsahu 1-5% v závislosti na tom, jak pečlivě je oříznut.

Konvenční obvod oscilátoru je navržen tak, aby začal kmitat ("startovat") a aby byla řízena jeho amplituda.

Oscilátor vpravo používá diody k přidání řízené komprese na výstup zesilovače. Může produkovat celkové harmonické zkreslení v rozsahu 1-5%, v závislosti na tom, jak pečlivě je oříznuto.^[22]

Aby lineární obvod osciloval, musí splňovat Barkhausenovy podmínky: jeho zisk smyčky musí být jedna a fáze kolem smyčky musí být celočíselný násobek 360 stupňů. Teorie lineárního oscilátoru se nezabývá tím, jak se oscilátor spouští nebo jak se určuje amplituda. Lineární oscilátor může podporovat jakoukoli amplitudu.

V praxi je zisk smyčky zpočátku větší než jednota. Náhodný šum je přítomen ve všech obvodech a část tohoto šumu bude poblíž požadované frekvence. Zisk smyčky větší než jedna umožňuje, aby se amplituda frekvence exponenciálně zvyšovala pokaždé kolem smyčky. Pokud je zisk smyčky větší než jeden, oscilátor se spustí.

V ideálním případě musí být zisk smyčky jen o něco větší než jeden, ale v praxi je často výrazně větší než jeden. Větší zisk smyčky umožňuje rychlé spuštění oscilátoru. Velký zisk smyčky také kompenzuje kolísání zisku s teplotou a požadovanou frekvencí laditelného oscilátoru. Aby se oscilátor spustil, musí být zisk smyčky za všech možných podmínek větší než jeden.

Zisk smyčky větší než jedna má spodní stranu. Teoreticky se amplituda oscilátoru zvýší bez omezení. V praxi se amplituda bude zvyšovat, dokud výstup nedosáhne nějakého omezujícího faktoru, jako je napájecí napětí (výstup zesilovače běží do napájecích lišt) nebo limity výstupního proudu zesilovače. Omezení snižuje efektivní zesílení zesilovače (efekt se nazývá zesílení komprese). Ve stabilním oscilátoru bude průměrný zisk smyčky jeden.

Ačkoli omezující účinek stabilizuje výstupní napětí, má dva významné účinky: zavádí harmonické zkreslení a ovlivňuje frekvenční stabilitu oscilátoru.

Velikost zkreslení souvisí se zvýšeným ziskem smyčky použitým pro spuštění. Pokud je při malých amplitudách hodně zesílení smyčky, pak se musí zesílení více snižovat při vyšších okamžitých amplitudách. To znamená více zkreslení.

Velikost zkreslení také souvisí s konečnou amplitudou oscilace. Přestože je zisk zesilovače ideálně lineární, v praxi je nelineární. Nelineární přenosovou funkci lze vyjádřit jako a Taylor série. Pro malé amplitudy mají výrazy vyššího řádu malý účinek. Pro větší amplitudy je nelinearita výrazná. V důsledku toho by pro nízké zkreslení měla být výstupní amplituda oscilátoru malým zlomkem dynamického rozsahu zesilovače.

Meachamův most stabilizoval oscilátor

Zjednodušené schéma Meachamova můstkového oscilátoru publikované v Bell System Technical Journal, říjen 1938. Neoznačené kondenzátory mají dostatečnou kapacitu, aby mohly být považovány za zkraty při frekvenci signálu. Neoznačené rezistory a induktor jsou považovány za vhodné hodnoty pro předpětí a zatížení vakuové trubice. Štítky uzlů na tomto obrázku nejsou v publikaci.

Meacham popsal obvod můstkového oscilátoru zobrazený vpravo v roce 1938. Obvod byl popsán jako obvod s velmi vysokou frekvencí a velmi čistým sinusovým výstupem.^[9] Namísto použití přetížení trubice k řízení amplitudy navrhl Meacham obvod, který nastavil zisk smyčky na jednotu, zatímco zesilovač je ve své lineární oblasti. Meachamův obvod zahrnoval oscilátor z křemenného krystalu a lampu v Wheatstoneův most.

V Meachamově obvodu jsou komponenty určující frekvenci v záporné zpětné vazbě větve můstku a prvky řízení zisku jsou v kladné zpětné vazbě větve. Krystal, Z₄, pracuje v sériové rezonanci. Jako takový minimalizuje negativní zpětnou vazbu při rezonanci. Konkrétní krystal vykazoval skutečný odpor 114 ohmů při rezonanci. Při frekvencích pod rezonancí je krystal kapacitní a získat větve negativní zpětné vazby má negativní fázový posun. Při frekvencích nad rezonancí je krystal indukční a získat větve negativní zpětné vazby má pozitivní fázový posun. Fázový posuv prochází nulou na rezonanční frekvenci. Jak se lampa zahřívá, snižuje pozitivní zpětnou vazbu. Q krystalu v Meachamově obvodu se udává jako 104 000. Při jakékoli frekvenci odlišné od rezonanční frekvence o více než malý násobek šířky pásma krystalu dominuje větev zpětné zpětné vazby nad ziskem smyčky a kromě úzké šířky pásma krystalu nemůže docházet k žádnému samonosnému kmitání.

V roce 1944 (podle Hewlettova návrhu) J. K. Clapp upravil Meachamův obvod tak, aby místo můstku používal měnič ve vakuové trubici místo transformátoru.^[23][24] Upravený oscilátor Meacham používá fázový měnič Clapp, ale nahrazuje diodový omezovač wolframové lampy.^[25]

Hewlettův oscilátor

Zjednodušené schéma wienského mostního oscilátoru z Hewlettova amerického patentu 2 268 872. Neoznačené kondenzátory mají dostatečnou kapacitu, aby mohly být považovány za zkraty při frekvenci signálu. Neoznačené rezistory se považují za vhodné hodnoty pro předpětí a zatížení vakuových trubic. Štítky uzlů a referenční označení na tomto obrázku nejsou stejné, jaké jsou použity v patentu. Vakuové trubice uvedené v Hewlettově patentu byly spíše pentody než zde zobrazené triody.

William R. Hewlett Wienův můstkový oscilátor lze považovat za kombinaci diferenciálního zesilovače a Wienova můstku, zapojeného ve smyčce pozitivní zpětné vazby mezi výstup zesilovače a diferenciální vstupy. Při kmitavé frekvenci je můstek téměř vyvážený a má velmi malý přenosový poměr. The zisk smyčky je produktem velmi vysokého zesílení zesilovače a velmi nízkého poměru můstků.^[26] V Hewlettově obvodu je zesilovač implementován dvěma elektronkami. Invertující vstup zesilovače je katoda trubice V₁ a neinvertujícím vstupem je řídicí mřížka trubice V₂. Pro zjednodušení analýzy jsou všechny komponenty kromě R.₁, R.₂, C.₁ a C.₂ lze modelovat jako neinvertující zesilovač se ziskem 1 + R_F/ R._b a s vysokou vstupní impedancí. R₁, R.₂, C.₁ a C.₂ tvoří a pásmový filtr který je připojen k poskytování pozitivní zpětné vazby při frekvenci kmitání. R_b self ohřívá a zvyšuje negativní zpětnou vazbu, která snižuje zesílení zesilovače, dokud není dosaženo bodu, že je dostatečný zisk pro udržení sinusových oscilací bez nadměrného zesilovače. Pokud R₁ = R.₂ a C.₁ = C.₂ pak při rovnováze R_F/ R._b = 2 a zesílení zesilovače je 3. Při prvním zapnutí obvodu je lampa studená a zisk obvodu je větší než 3, což zajišťuje spuštění. Stejnosměrný zkreslený proud vakuové trubice V1 také protéká lampou. To nemění principy činnosti obvodu, ale snižuje to amplitudu výstupu v rovnováze, protože zkreslený proud zajišťuje část ohřevu lampy.

Hewlettova práce vedla k následujícím závěrům:^[27]

Oscilátor s odporovou kapacitou právě popsaného typu by měl být vhodný pro laboratorní provoz. Má snadnou manipulaci s rytmickým kmitočtem a přesto má několik nevýhod. Za prvé, stabilita kmitočtu při nízkých frekvencích je mnohem lepší, než je možné u typu beat-frequency. Pro zajištění malých teplotních změn nemusí být nutná žádná kritická umístění dílů, ani pečlivě navržené obvody detektorů, které zabrání vzájemnému blokování oscilátorů. V důsledku toho může být celková hmotnost oscilátoru udržována na minimu. Oscilátor tohoto typu, včetně 1 wattového zesilovače a napájecího zdroje, vážil pouhých 18 liber, na rozdíl od 93 liber pro oscilátor General Radio Beat-Frequency srovnatelného výkonu. Zkreslení a stálost výstupu se příznivě srovnávají s nejlepšími nyní dostupnými oscilačními kmitočty. A konečně, oscilátor tohoto typu může být rozložen a zkonstruován na stejném základě jako komerční vysílací přijímač, ale s menšími úpravami. Kombinuje tak kvalitu výkonu s levností nákladů a poskytuje ideální laboratorní oscilátor.

Vídeňský most

Můstkové obvody byly běžným způsobem měření hodnot komponent porovnáváním se známými hodnotami. Neznámá součást by často byla vložena do jednoho ramene mostu a poté by byl most vynulován úpravou ostatních ramen nebo změnou frekvence zdroje napětí (viz například Wheatstoneův most ).

Vídeňský most je jedním z mnoha běžných mostů.^[28] Vídeňský most se používá pro přesné měření kapacity z hlediska odporu a frekvence.^[29] To bylo také používáno k měření zvukových frekvencí.

Vídeňský most nevyžaduje stejné hodnoty R nebo C. Fáze signálu na V_str vzhledem k signálu na V_ven se pohybuje od téměř 90 ° vedoucí při nízké frekvenci do téměř 90 ° zaostávající při vysoké frekvenci. Při určité střední frekvenci bude fázový posun nulový. Při této frekvenci poměr Z₁ do Z₂ bude čistě skutečná (nulová imaginární část). Pokud je poměr R_b na R_F je nastaven na stejný poměr, pak je most vyvážený a obvod může udržovat oscilaci. Obvod bude oscilovat, i když R_b / R_F má malý fázový posun ai když mají invertující a neinvertující vstupy zesilovače různé fázové posuny. Vždy bude existovat frekvence, při které bude celkový fázový posun každé větve můstku stejný. Li R_b / R_F nemá fázový posun a fázové posuny vstupů zesilovačů jsou nulové, pak je můstek vyvážený, když:^[30]

${ displaystyle omega ^ {2} = {1 nad R_ {1} R_ {2} C_ {1} C_ {2}}}$ a ${ displaystyle {R_ {f} přes R_ {b}} = {C_ {1} přes C_ {2}} + {R_ {2} přes R_ {1}}}$

kde ω je radiánová frekvence.

Pokud se někdo rozhodne R₁ = R₂ a C₁ = C₂ pak R_F = 2 R_b.

V praxi jsou hodnoty R a C nikdy nebude přesně stejná, ale výše uvedené rovnice ukazují, že pro pevné hodnoty v Z₁ a Z.₂ impedance, můstek se u některých vyrovná ω a nějaký poměr R_b/R_F.

Analýza

Analyzováno ze zisku smyčky

Podle Schillinga,^[26] zisk smyčky wienského mostního oscilátoru za podmínky, že R₁= R.₂= R a C₁= C.₂= C, je dáno vztahem

${ displaystyle T = left ({ frac {RCs} {R ^ {2} C ^ {2} s ^ {2} + 3RCs + 1}} - { frac {R_ {b}} {R_ {b } + R_ {f}}} vpravo) A_ {0} ,}$

kde ${ displaystyle A_ {0} ,}$ je frekvenčně závislý zisk operačního zesilovače (všimněte si, že názvy komponent ve Schillingu byly nahrazeny názvy komponent na prvním obrázku).

Schilling dále říká, že podmínka oscilace je T = 1, což je splněno

${ displaystyle omega = { frac {1} {RC}} rightarrow f = { frac {1} {2 pi RC}} ,}$

a

${ displaystyle { frac {R_ {f}} {R_ {b}}} = { frac {2A_ {0} +3} {A_ {0} -3}} ,}$ s ${ displaystyle lim _ {A_ {0} rightarrow infty} { frac {R_ {f}} {R_ {b}}} = 2 ,}$

Další analýza, se zvláštním zřetelem na stabilitu frekvence a selektivitu, je v Strauss (1970, str. 671) a Hamilton (2003, str. 449).

Síť určující frekvenci

${ displaystyle H (s) = { frac {R_ {1} / (1 + sC_ {1} R_ {1})} {R_ {1} / (1 + sC_ {1} R_ {1}) + R_ {2} + 1 / (sC_ {2})}}}$

${ displaystyle H (s) = { frac {sC_ {2} R_ {1}} {(1 + sC_ {1} R_ {1}) (sC_ {2} R_ {1} / (1 + sC_ {1 } R_ {1}) + sC_ {2} R_ {2} +1)}}}$

${ displaystyle H (s) = { frac {sC_ {2} R_ {1}} {sC_ {2} R_ {1} + (1 + sC_ {1} R_ {1}) (sC_ {2} R_ { 2} +1)}}}$

${ displaystyle H (s) = { frac {sC_ {2} R_ {1}} {C_ {1} C_ {2} R_ {1} R_ {2} s ^ {2} + (C_ {2} R_ {1} + C_ {2} R_ {2} + C_ {1} R_ {1}) s + 1}}}$

Nechť R = R₁= R.₂ a C = C₁= C.₂

${ displaystyle H (s) = { frac {sCR} {C ^ {2} R ^ {2} s ^ {2} + 3CRs + 1}}}$

Normalizovat na ČR=1.

${ displaystyle H (s) = { frac {s} {s ^ {2} + 3s + 1}}}$

Síť určující frekvenci má tedy nulu na 0 a póly na ${ displaystyle -1,5 pm { frac { sqrt {5}} {2}}}$ nebo −2,6180 a −0,38197. Výsledný kořenový lokus sleduje jednotkový kruh. Když je zisk 1, dva skutečné póly se setkají v -1 a rozdělí se do komplexního páru. Při zisku 3 protínají póly imaginární osu. Při zisku 5 se póly setkávají na skutečné ose a rozdělují se na dva skutečné póly.

Stabilizace amplitudy

Klíčem k nízkému zkreslení oscilátoru mostu Wien Bridge je metoda stabilizace amplitudy, která nepoužívá ořezávání. Myšlenka použití lampy v konfiguraci můstku pro stabilizaci amplitudy byla publikována Meachamem v roce 1938.^[31] Amplituda elektronických oscilátorů má tendenci se zvyšovat, dokud výstřižek nebo jiný získat je dosaženo omezení. To vede k vysokému harmonickému zkreslení, které je často nežádoucí.

Hewlett použil žárovka jako detektor výkonu, dolní propust a ovládací prvek zesílení ve zpětnovazební cestě oscilátoru k řízení výstupní amplitudy. Odpor vlákna žárovky (viz článek o měrném odporu ) se zvyšuje s rostoucí teplotou. Teplota vlákna závisí na výkonu rozptýleném ve vláknu a na některých dalších faktorech. Pokud je perioda oscilátoru (inverzní k jeho frekvenci) výrazně kratší než tepelná časová konstanta vlákna, pak bude teplota vlákna v průběhu cyklu v podstatě konstantní. Odpor vlákna poté určí amplitudu výstupního signálu. Pokud se amplituda zvýší, vlákno se zahřeje a jeho odpor se zvýší. Obvod je navržen tak, aby větší odpor vlákna snížil zisk smyčky, což zase sníží výstupní amplitudu. Výsledkem je a negativní zpětná vazba systém, který stabilizuje výstupní amplitudu na konstantní hodnotu. S touto formou řízení amplitudy pracuje oscilátor jako téměř ideální lineární systém a poskytuje výstupní signál s velmi nízkým zkreslením. Oscilátory, které používají pro řízení amplitudy omezení, mají často výrazné harmonické zkreslení. Při nízkých frekvencích, jak se časové období Wienova můstkového oscilátoru blíží tepelné časové konstantě žárovky, je provoz obvodu nelineární a výstupní zkreslení výrazně stoupá.

Žárovky mají své nevýhody, když se používají jako prvky řízení zisku v mostních oscilátorech ve Vídni, zejména velmi vysoká citlivost na vibrace způsobené mikrofonní Příroda amplitudová modulace výstup oscilátoru, omezení vysokofrekvenční odezvy v důsledku indukční povahy vinutého vlákna a současné požadavky, které překračují schopnost mnoha operační zesilovače. Moderní vídeňské můstkové oscilátory používají jiné nelineární prvky, jako např diody, termistory, tranzistory s efektem pole nebo fotobuňky pro stabilizaci amplitudy místo žárovek. Zkreslení až 0,0003% (3 ppm) lze dosáhnout pomocí moderních komponent, které Hewlett nemá k dispozici.^[32]

Vídeňské můstkové oscilátory, které používají termistory vykazují extrémní citlivost na okolní teplotu v důsledku nízké provozní teploty termistoru ve srovnání se žárovkou.^[33]

Automatická dynamika řízení zisku

Kořenový lokusový diagram polních poloh oscilátoru mostu Wien pro R₁ = R.₂ = 1 a C₁ = C.₂ = 1 proti K = (R._b + R._F) / R._b. Číselné hodnoty K jsou zobrazeny fialovým písmem. Trajektorie pólů pro K = 3 je kolmá k imaginární (β) ose. Pro K >> 5 se jeden pól přibližuje počátku a druhý K.^[34]

Malé poruchy v hodnotě R_b způsobí, že se dominantní póly pohybují tam a zpět přes osu jω (imaginární). Pokud se póly pohybují do levé poloviny roviny, oscilace vymírá exponenciálně na nulu. Pokud se póly pohybují do pravé poloviční roviny, oscilace roste exponenciálně, dokud ji něco neomezuje. Pokud je odchylka velmi malá, velikost ekvivalentu Q je velmi velká, takže se amplituda mění pomalu. Pokud jsou odchylky malé a po krátké době se obrátí, obálka sleduje rampu. Obálka je přibližně integrálem rušení. Funkce rušení na obálku se valí při 6 dB / oktávu a způsobuje -90 ° fázového posunu.

Žárovka má tepelnou setrvačnost, takže její funkce přenosu energie na odpor vykazuje jednopólový dolní propust. Funkce přenosu obálky a funkce přenosu žárovky jsou efektivně kaskádové, takže řídicí smyčka má účinně pól s nízkým průchodem a pól při nule a čistý fázový posun téměř -180 °. To by způsobilo chudé přechodná odezva v regulační smyčce kvůli nízké hodnotě fázové rozpětí. Výstup se může projevit mačkání. Bernard M. Oliver^[35] ukázalo, že mírná komprese zesílení zesilovačem zmírňuje funkci přenosu obálky, takže většina oscilátorů vykazuje dobrou přechodovou odezvu, s výjimkou vzácného případu, kdy nelinearita v vakuové trubky se navzájem zrušili a vytvořili neobvykle lineární zesilovač.

Poznámky

Reference

externí odkazy

• Zvukový oscilátor model 200A, 1939, Virtuální muzeum HP.
• Wien Bridge Oscilátor, včetně simulace SPICE. „Wien bridge oscillator“ v simulaci není design s nízkým zkreslením se stabilizací amplitudy; je to konvenčnější oscilátor s diodovým omezovačem.
• Aigrain, P. R .; Williams, E. M. (leden 1948), „Teorie amplitudově stabilizovaných oscilátorů“, Sborník IRE, 36 (1): 16–19, doi:10.1109 / JRPROC.1948.230539, S2CID  51640873
• Online simulátor oscilátoru Wien Bridge - Poskytuje online simulaci mostního oscilátoru ve Vídni.
• Bill Hewlett a jeho kouzelná lampa, Clifton Laboratories
• Terman, F. E .; Buss, R. R .; Hewlett, W. R .; Cahill, F. C. (říjen 1939), „Některé aplikace negativní zpětné vazby se zvláštním odkazem na laboratorní vybavení“ (PDF), Sborník IRE, 27 (10): 649–655, doi:10.1109 / JRPROC.1939.228752, S2CID  51642790 (Acks Edward L. Ginzton at end of paper.) (Prezentováno 16. června 1938 na 13. výročním sjezdu, rukopis obdržel 22. listopadu 1938, zkráceně 1. srpna 1939); Meacham se také prezentoval na 13. výročním sjezdu 16. června 1938. Viz BSTJ. Prezentováno také na Pacific Coast Convention, Portland, OR, 11. srpna 1938.

  Terman a kol. (1939, s. 653–654), §Oscilátory stabilizované odporem využívající negativní zpětnou vazbu, uvést „Pro diskusi o obyčejných odporově stabilizovaných oscilátorech viz strany 283–289 F. E. Termana,„ Measurements in Radio Engineering “, McGraw-Hill Book Company, New York, NY, (1935).“ OCLC  180980 JAKO V  B001KZ1IFK (omezení diody)

  Terman a kol. (1939, str. 654) uvádí: „Tento (Hewlettův) oscilátor se poněkud podobá oscilátoru popsanému HH Scottem v článku„ Nový typ selektivního obvodu a některé aplikace “, Proc. IRE, sv. 26, s. 226–236; únor (1938) ), i když se liší v mnoha ohledech, například když jsou vybaveny regulací amplitudy a mají frekvenci upravenou spíše proměnnými kondenzátory než proměnnými odpory. Druhá vlastnost činí impedanci od A na zemskou konstantu, protože kapacita se mění, aby se změnila frekvence, a tak výrazně zjednodušuje konstrukci obvodů zesilovače. “

• USA 2319965, Wise, Raymond O., „Variable Frequency Bridge Stabilized Oscillator“, publikováno 14. června 1941, vydané 25. května 1943, přidělené Bell Telephone Laboratories 
• USA 2343539, Edson, William A., „Stabilized Oscillator“, zveřejněný 16. ledna 1942, vydaný 7. března 1944, přidělen k Bell Telephone Laboratories 
• http://www.radiomuseum.org/forum/single_pentode_wien_bridge_oscillator.html

  http://www.americanradiohistory.com/Archive-Bell-Laboratories-Record/40s/Bell-Laboratories-Record-1945-12.pdf má Black bio; „Stabilizovaný zpětnovazební zesilovač“ získal cenu v roce 1934.

• US patent 2 303 485 Později (31. prosince 1940) patent Meacham o vícefrekvenčních mostem stabilizovaných oscilátorech využívajících sériové rezonanční obvody.