Výtěžek štěpného produktu - Fission product yield - Wikipedia

Hlavní článek: Produkt jaderného štěpení
Dlouho žil štěpné produkty
Nuklidt​1⁄2VýtěžekRozklad
energie[a 1]		Rozklad
režimu
(Ma )(%)[a 2](keV )
99Tc0.2116.1385294β
126Sn0.2300.10844050[a 3]βy
79Se0.3270.0447151β
93Zr1.535.457591βγ
135Čs2.36.9110[a 4]269β
107Pd6.51.249933β
129Já15.70.8410194βγ
  1. ^ Energie rozpadu je rozdělena mezi β, neutrino a γ, pokud existují.
  2. ^ Na 65 teplotních neutronových štěpení U-235 a 35 Pu-239.
  3. ^ Má energii rozpadu 380 keV,
    ale produkt rozpadu Sb-126 má energii rozpadu 3,67 MeV.
  4. ^ Nižší v tepelném reaktoru, protože předchůdce absorbuje neutrony.
Středně dlouhý
štěpné produkty
Podpěra:
Jednotka:		t½
(A )		Výtěžek
(%)		Q *
(keV )		βγ *
155Eu4.760.0803252βγ
85Kr10.760.2180687βγ
113 mCD14.10.0008316β
90Sr28.94.5052826β
137Čs30.236.3371176βy
121 mSn43.90.00005390βγ
151Sm88.80.531477β

Jaderné štěpení rozděluje těžké jádro, jako je uran nebo plutonium do dvou lehčích jader, která se nazývají štěpné produkty. Výtěžek se týká zlomku štěpného produktu vyrobeného na štěpení.

Výtěžek lze rozdělit podle:

  1. Individuální izotop
  2. Chemický prvek překlenující několik izotopů různých hromadné číslo ale stejně protonové číslo.
  3. Jádra daného hromadné číslo bez ohledu na protonové číslo. Známý jako „výtěžek řetězce“, protože představuje a řetěz rozpadu z rozpad beta.

Výtěžky izotopů a prvků se budou měnit, protože štěpné produkty procházejí beta rozpadem, zatímco výtěžky řetězců se po dokončení nemění emise neutronů několika počátečními produkty štěpení bohatými na neutrony (opožděné neutrony ), s poločas rozpadu měřeno v sekundách.

Několik izotopů lze vyrobit přímo štěpením, ale ne rozpadem beta, protože potenciální předchůdce s atomovým číslem jedna větší je stabilní a nerozkládá se. Výtěžky řetězce tyto „stínované“ izotopy nezohledňují; nicméně, oni mají velmi nízké výtěžky (méně než miliontina tolik jako běžné štěpné produkty), protože jsou mnohem méně neutronově bohaté než původní těžká jádra.

Výnos se obvykle uvádí jako procento na štěpení, takže celkový procentní výnos činí 200%. Méně často se uvádí jako procento ze všech štěpných produktů, takže procenta dosahují 100%.Ternární štěpení, asi 0,2% až 0,4% štěpení, také produkuje třetí lehké jádro, jako je helium-4 (90%) nebo tritium (7%).

Hmotnostní vs. výnosová křivka

Hmotnostní výtěžek štěpného produktu pro tepelné štěpení neutronů U-235, Pu-239, kombinace dvou typických současných jaderných energetických reaktorů, a U-233 používaných v thoriovém cyklu

Pokud je graf Hmotnost nebo krtek výtěžek štěpné produkty proti protonové číslo fragmentů je nakreslen, pak má dva vrcholy, jeden v oblasti zirkonium až do palladium a jeden v xenon až do neodym. Je to proto, že štěpná událost způsobí, že se jádro rozdělí asymetrickým způsobem,[1] jako jádra blíže k magická čísla jsou stabilnější.[2]

Výnos vs. Z - Toto je typické rozdělení pro štěpení uran. Všimněte si, že ve výpočtech použitých k vytvoření tohoto grafu byla aktivace štěpných produktů ignorována a předpokládalo se, že ke štěpení dochází spíše v jediném okamžiku než v dlouhém čase. V tomto sloupcovém grafu jsou zobrazeny výsledky pro různé doby chlazení (čas po štěpení).

Výnos vs Z. Barvy označují těkavost fluoridů, což je důležité v jaderné přepracování: Modré prvky obsahují těkavé fluoridy nebo jsou již těkavé; zelené prvky nemají, ale mají těkavé chloridy; červené prvky nemají, ale samotné prvky jsou těkavé při velmi vysokých teplotách. Výnosy na 100,1,2,3 roky poté štěpení, neuvažuji později zachycení neutronů, zlomek 100%, ne 200%. Beta rozpad Kr-85 →Rb, Sr-90 →Zr, Ru-106 →Pd, Sb-125 →Te, CS-137 →Ba, Ce-144 →Nd, Sm-151 →Eu, EU-155 →Gd viditelné.

Kvůli stabilitě jader se sudým počtem protony a / nebo neutrony křivka výnosu proti prvku není hladká křivka. Má tendenci se střídat.

Obecně platí, že čím vyšší je energie státu, který prochází jaderným štěpením, tím je pravděpodobnější symetrické štěpení, tedy jako neutronová energie zvyšuje a / nebo energii štěpitelný atom se zvětšuje, údolí mezi dvěma vrcholy se stává mělčím; například křivka výnosu proti hmotnosti pro Pu-239 má mělčí údolí, než bylo pozorováno u U-235, když jsou neutrony tepelné neutrony. Křivky štěpení později aktinidy mají tendenci vytvářet ještě mělčí údolí. V extrémních případech, jako je 259Fm, je vidět pouze jeden vrchol.

Výtěžek se obvykle vyjadřuje v poměru k počtu štěpných jader, nikoli k počtu štěpných jader, to znamená, že výtěžky by měly činit 200%.

Tabulka v další části („Seřazeno podle výnosu“) uvádí výnosy za pozoruhodné radioaktivní (s poločasy více než jeden rok, plus jód-131 ) štěpné produkty a (několik málo absorpčních) neutronový jed štěpné produkty z tepelný neutron štěpení U-235 (typické pro jaderná energie reaktory), počítáno z [1][trvalý mrtvý odkaz ].

Výnosy v tabulce jsou pouze 45,5522%, včetně 34,8401%, které mají poločasy delší než jeden rok:

t½ v letechvýtěžek
1 až 52.7252%
10 až 10012.5340%
2 až 300 0006.1251%
1,5 až 16 milionů13.4494%

Zbytek a neuvedených 54,4478% se rozpadá s poločasy kratšími než jeden rok na neradioaktivní jádra.

Toto je před započtením účinků jakéhokoli následného zachycení neutronů, např .:

  • 135Xe zachytit neutron a stát se téměř stabilním 136Xe, spíše než se rozpadat na 135Cs, který je radioaktivní s poločasem rozpadu 2,3 ​​milionu let
  • Neradioaktivní 133Cs zachycuje neutron a stává se 134Cs, který je radioaktivní s poločasem 2 roky
  • Mnoho štěpných produktů s hmotností 147 nebo vyšší, jako je 147Odpoledne, 149Sm, 151Sm, a 155Eu mají významné průřezy pro zachycení neutronů, takže jeden atom těžkého štěpného produktu může podstoupit několik následných zachycení neutronů.

Kromě štěpných produktů existují i ​​další typy radioaktivních produktů

Štěpné produkty z U-235

VýtěžekŽivelIzotopPoločas rozpaduKomentář
6.7896%Cesium 133Čs → 134Čs 2,065 rZachycení neutronů (29 stodol) se pomalu mění stabilní 133Cs to 134Cs, což je samo o sobě nízký výnos, protože rozpad beta zastaví se na 134Xe; lze dále převést (140 stodol) na 135Čs.
6.3333%Jód, Xenon 135Já → 135Xe 6,57 hNejdůležitější neutronový jed; zachycení neutronů převede 10% –50% z 135Xe do 136Xe; zbytek se rozpadá (9,14 h) na 135Čs (2.3Moje).
6.2956%Zirkonium 93Zr 1,53 My
6.1%Molybden 99Mo 65,94 hJeho dcera nuklid 99mTc je důležité v lékařské diagnostice.
6.0899%Cesium 137Čs 30,17 r
6.0507%Technecium 99Tc 211 kyKandidát na likvidaci do nukleární transmutace.
5.7518%Stroncium 90Sr 28,9 r
2.8336%Jód 131Já 8,02 d
2.2713%Promethium 147Odpoledne 2,62 r
1.0888%Samarium 149Sm prakticky stabilní2. nejvýznamnější neutronový jed.
0.9%[3]Jód 129Já 15.7 MůjKandidát na likvidaci do nukleární transmutace.
0.4203%Samarium 151Sm 90 letNeutronový jed; většina bude převedena na stabilní 152Sm.
0.3912%Ruthenium 106Ru 373,6 d
0.2717%Krypton 85Kr 10,78 r
0.1629%Palladium 107Pd 6.5 Moje
0.0508%Selen 79Se 327 ky
0.0330%Europium, Gadolinium 155Eu → 155Gd 4,76 rOba neutronové jedy, většina bude zničena, když je palivo stále v provozu.
0.0297%Antimon 125Sb 2,76 r
0.0236%Cín 126Sn 230 ky
0.0065%Gadolinium 157Gd stabilníNeutronový jed.
0.0003%Kadmium 113 mCD 14,1 rNeutronový jed, většina bude zničena, když je palivo stále v provozu.
Výnosy na 100,1,2,3 roky poté štěpení, pravděpodobně z Pu-239 ne U-235 protože levý hrb je posunut doprava, neuvažujeme později zachycení neutronů, zlomek 100%, ne 200%. Beta rozpad Kr-85 →Rb, Sr-90 →Zr, Ru-106 →Pd, Sb-125 →Te, CS-137 →Ba, Ce-144 →Nd, Sm-151 →Eu, EU-155 →Gd viditelné.

Kumulativní výnosy štěpení

Kumulativní výtěžky štěpení udávají množství nuklidů produkovaných buď přímo ve štěpení, nebo rozpadem jiných nuklidů.

Kumulativní výtěžek štěpení pro U-235 (% na štěpení)[4]
ProduktVýtěžek tepelného štěpeníVýtěžek rychlého štěpeníVýtěžek štěpení 14-MeV
1
1H
0.00171 ± 0.000180.00269 ± 0.000440.00264 ± 0.00045
2
1H
0.00084 ± 0.000150.00082 ± 0.000120.00081 ± 0.00012
3
1H
0.0108 ± 0.00040.0108 ± 0.00040.0174 ± 0.0036
3
2On
0.0108 ± 0.00040.0108 ± 0.00040.0174 ± 0.0036
4
2On
0.1702 ± 0.00490.17 ± 0.00490.1667 ± 0.0088
85
35Br
1.304 ± 0.0121.309 ± 0.0431.64 ± 0.31
82
36Kr
0.000285 ± 0.0000760.00044 ± 0.000160.038 ± 0.012
85
36Kr
0.286 ± 0.0210.286 ± 0.0260.47 ± 0.1
85 m
36Kr
1.303 ± 0.0121.307 ± 0.0431.65 ± 0.31
90
38Sr
5.73 ± 0.135.22 ± 0.184.41 ± 0.18
95
40Zr
6.502 ± 0.0726.349 ± 0.0835.07 ± 0.19
94
41Pozn
0.00000042 ± 0.000000112,90 x 10−8 ± 7,70 x 10−90.00004 ± 0.000015
95
41Pozn
6.498 ± 0.0726.345 ± 0.0835.07 ± 0.19
95 m
41Pozn
0.0702 ± 0.00670.0686 ± 0.00710.0548 ± 0.0072
92
42Mo
0 ± 00 ± 00 ± 0
94
42Mo
8,70 x 10−10 ± 3,20 x 10−100 ± 06,20 x 10−8 ± 2,50 x 10−8
96
42Mo
0.00042 ± 0.000150.000069 ± 0.0000250.0033 ± 0.0015
99
42Mo
6.132 ± 0.0925.8 ± 0.135.02 ± 0.13
99
43Tc
6.132 ± 0.0925.8 ± 0.135.02 ± 0.13
103
44Ru
3.103 ± 0.0843.248 ± 0.0423.14 ± 0.11
106
44Ru
0.41 ± 0.0110.469 ± 0.0362.15 ± 0.59
106
45Rh
0.41 ± 0.0110.469 ± 0.0362.15 ± 0.59
121 m
50Sn
0.00106 ± 0.000110.0039 ± 0.000910.142 ± 0.023
122
51Sb
0.000000366 ± 0.0000000980.0000004 ± 0.000000140.00193 ± 0.00068
124
51Sb
0.000089 ± 0.0000210.000112 ± 0.0000340.027 ± 0.01
125
51Sb
0.026 ± 0.00140.067 ± 0.0111.42 ± 0.42
132
52Te
4.276 ± 0.0434.639 ± 0.0653.85 ± 0.16
129
53Já
0.706 ± 0.0321.03 ± 0.261.59 ± 0.18
131
53Já
2.878 ± 0.0323.365 ± 0.0544.11 ± 0.14
133
53Já
6.59 ± 0.116.61 ± 0.135.42 ± 0.4
135
53Já
6.39 ± 0.226.01 ± 0.184.8 ± 1.4
128
54Xe
0 ± 00 ± 00.00108 ± 0.00048
130
54Xe
0.000038 ± 0.00000980.000152 ± 0.0000550.038 ± 0.014
131 m
54Xe
0.0313 ± 0.0030.0365 ± 0.00310.047 ± 0.0049
133
54Xe
6.6 ± 0.116.61 ± 0.135.57 ± 0.41
133 m
54Xe
0.189 ± 0.0150.19 ± 0.0150.281 ± 0.049
135
54Xe
6.61 ± 0.226.32 ± 0.186.4 ± 1.8
135 m
54Xe
1.22 ± 0.121.23 ± 0.132.17 ± 0.66
134
55Čs
0.0000121 ± 0.00000320.0000279 ± 0.00000730.0132 ± 0.0035
137
55Čs
6.221 ± 0.0695.889 ± 0.0965.6 ± 1.3
140
56Ba
6.314 ± 0.0955.959 ± 0.0484.474 ± 0.081
140
57Los Angeles
6.315 ± 0.0955.96 ± 0.0484.508 ± 0.081
141
58Ce
5.86 ± 0.155.795 ± 0.0814.44 ± 0.2
144
58Ce
5.474 ± 0.0555.094 ± 0.0763.154 ± 0.038
144
59Pr
5.474 ± 0.0555.094 ± 0.0763.155 ± 0.038
142
60Nd
6,30 x 10−9 ± 1,70 x 10−91,70 x 10−9 ± 4,80 x 10−100.0000137 ± 0.0000049
144
60Nd
5.475 ± 0.0555.094 ± 0.0763.155 ± 0.038
147
60Nd
2.232 ± 0.042.148 ± 0.0281.657 ± 0.045
147
61Odpoledne
2.232 ± 0.042.148 ± 0.0281.657 ± 0.045
148
61Odpoledne
5,00 x 10−8 ± 1,70 x 10−87,40 x 10−9 ± 2,50 x 10−90.0000013 ± 0.00000042
148 m
61Odpoledne
0.000000104 ± 0.0000000391,78 x 10−8 ± 6,60 x 10−90.0000048 ± 0.0000018
149
61Odpoledne
1.053 ± 0.0211.064 ± 0.030.557 ± 0.09
151
61Odpoledne
0.4204 ± 0.00710.431 ± 0.0150.388 ± 0.061
148
62Sm
0.000000149 ± 0.0000000412,43 x 10−8 ± 6,80 x 10−90.0000058 ± 0.0000018
150
62Sm
0.000061 ± 0.0000220.0000201 ± 0.00000770.00045 ± 0.00018
151
62Sm
0.4204 ± 0.00710.431 ± 0.0150.388 ± 0.061
153
62Sm
0.1477 ± 0.00710.1512 ± 0.00970.23 ± 0.015
151
63Eu
0.4204 ± 0.00710.431 ± 0.0150.388 ± 0.061
152
63Eu
3,24 x 10−10 ± 8,50 x 10−110 ± 03,30 x 10−8 ± 1,10 x 10−8
154
63Eu
0.000000195 ± 0.0000000644,00 x 10−8 ± 1,10 x 10−80.0000033 ± 0.0000011
155
63Eu
0.0308 ± 0.00130.044 ± 0.010.088 ± 0.014
Kumulativní výtěžek štěpení pro Pu-239 (% na štěpení)[4]
ProduktVýtěžek tepelného štěpeníVýtěžek rychlého štěpeníVýtěžek štěpení 14-MeV
1
1H
0.00408 ± 0.000410.00346 ± 0.00057-
2
1H
0.00135 ± 0.000190.00106 ± 0.00016-
3
1H
0.0142 ± 0.00070.0142 ± 0.0007-
3
2On
0.0142 ± 0.00070.0142 ± 0.0007-
4
2On
0.2192 ± 0.0090.219 ± 0.009-
85
35Br
0.574 ± 0.0260.617 ± 0.049-
82
36Kr
0.00175 ± 0.00060.00055 ± 0.0002-
85
36Kr
0.136 ± 0.0140.138 ± 0.017-
85 m
36Kr
0.576 ± 0.0260.617 ± 0.049-
90
38Sr
2.013 ± 0.0542.031 ± 0.057-
95
40Zr
4.949 ± 0.0994.682 ± 0.098-
94
41Pozn
0.0000168 ± 0.00000450.00000255 ± 0.00000069-
95
41Pozn
4.946 ± 0.0994.68 ± 0.098-
95 m
41Pozn
0.0535 ± 0.00660.0506 ± 0.0062-
92
42Mo
0 ± 00 ± 0-
94
42Mo
3,60 x 10−8 ± 1,30 x 10−84,80 x 10−9 ± 1,70 x 10−9-
96
42Mo
0.0051 ± 0.00180.0017 ± 0.00062-
99
42Mo
6.185 ± 0.0565.82 ± 0.13-
99
43Tc
6.184 ± 0.0565.82 ± 0.13-
103
44Ru
6.948 ± 0.0836.59 ± 0.16-
106
44Ru
4.188 ± 0.0924.13 ± 0.24-
106
45Rh
4.188 ± 0.0924.13 ± 0.24-
121 m
50Sn
0.0052 ± 0.00110.0053 ± 0.0012-
122
51Sb
0.000024 ± 0.00000630.0000153 ± 0.000005-
124
51Sb
0.00228 ± 0.000490.00154 ± 0.00043-
125
51Sb
0.117 ± 0.0150.138 ± 0.022-
132
52Te
5.095 ± 0.0944.92 ± 0.32-
129
53Já
1.407 ± 0.0861.31 ± 0.13-
131
53Já
3.724 ± 0.0784.09 ± 0.12-
133
53Já
6.97 ± 0.136.99 ± 0.33-
135
53Já
6.33 ± 0.236.24 ± 0.22-
128
54Xe
0.00000234 ± 0.000000850.0000025 ± 0.0000012-
130
54Xe
0.00166 ± 0.000560.00231 ± 0.00085-
131 m
54Xe
0.0405 ± 0.0040.0444 ± 0.0044-
133
54Xe
6.99 ± 0.137.03 ± 0.33-
133 m
54Xe
0.216 ± 0.0160.223 ± 0.021-
135
54Xe
7.36 ± 0.247.5 ± 0.23-
135 m
54Xe
1.78 ± 0.211.97 ± 0.25-
134
55Čs
0.00067 ± 0.000180.00115 ± 0.0003-
137
55Čs
6.588 ± 0.086.35 ± 0.12-
140
56Ba
5.322 ± 0.0595.303 ± 0.074-
140
57Los Angeles
5.333 ± 0.0595.324 ± 0.075-
141
58Ce
5.205 ± 0.0735.01 ± 0.16-
144
58Ce
3.755 ± 0.033.504 ± 0.053-
144
59Pr
3.756 ± 0.033.505 ± 0.053-
142
60Nd
0.00000145 ± 0.00000040.00000251 ± 0.00000072-
144
60Nd
3.756 ± 0.033.505 ± 0.053-
147
60Nd
2.044 ± 0.0391.929 ± 0.046-
147
61Odpoledne
2.044 ± 0.0391.929 ± 0.046-
148
61Odpoledne
0.0000056 ± 0.00000190.000012 ± 0.000004-
148 m
61Odpoledne
0.0000118 ± 0.00000440.000029 ± 0.000011-
149
61Odpoledne
1.263 ± 0.0321.275 ± 0.056-
151
61Odpoledne
0.776 ± 0.0180.796 ± 0.037-
148
62Sm
0.0000168 ± 0.00000460.000039 ± 0.000011-
150
62Sm
0.00227 ± 0.000780.0051 ± 0.0019-
151
62Sm
0.776 ± 0.0180.797 ± 0.037-
153
62Sm
0.38 ± 0.030.4 ± 0.18-
151
63Eu
0.776 ± 0.0180.797 ± 0.037-
152
63Eu
0.000000195 ± 0.000000050.00000048 ± 0.00000014-
154
63Eu
0.000049 ± 0.0000120.000127 ± 0.000043-
155
63Eu
0.174 ± 0.030.171 ± 0.054-
JEFF-3.1Společný vyhodnocený štěpný a fúzní soubor, údaje o nehodových neutronech,

http://www-nds.iaea.org/exfor/endf00.htm, 2. října 2006; viz také A. Koning, R. Forrest, M. Kellett, R. Mills, H. Henriksson, Y. Rugama, The JEFF-3.1 Nuclear Data Library, JEFF Report 21, OECD / NEA, Paris, France, 2006, ISBN  92-64-02314-3.

Výnosy na 100,1,2,3 roky poté štěpení, pravděpodobně z Pu-239 ne U-235 protože levý hrb je posunut doprava, neuvažujeme později zachycení neutronů, zlomek 100%, ne 200%. Beta rozpad Kr-85 →Rb, Sr-90 →Zr, Ru-106 →Pd, Sb-125 →Te, CS-137 →Ba, Ce-144 →Nd, Sm-151 →Eu, EU-155 →Gd viditelné.

Seřazeno podle hromadného čísla

VýtěžekIzotop
0.0508%selen-79
0.2717%krypton-85
5.7518%stroncium-90 →Yttrium-90
6.2956%zirkonium-93 →Niob-93
6.0507%technecium-99
0.3912%ruthenium-106
0.1629%palladium-107
0.0003%kadmium - 113 m
0.0297%antimon-125
0.0236%cín-126 →antimon-126
0.9%jód-129
2.8336%jód-131
6.7896%cesium-133 →cesium-134
6.3333%jód-135 →xenon-135 →cesium-135
6.0899%cesium-137
2.2713%promethium-147
1.0888%samarium-149
0.4203%samarium-151
0.0330%europium-155 →gadolinium-155
0.0065%gadolinium-157

Poločasy, režimy rozpadu a větvící se zlomky

Poločasy rozpadu a rozvětvené frakce štěpných produktů
NuklidPoločas rozpaduRežim rozpaduVětvící zlomekZdrojPoznámky
85
35Br
2,9 ± 0,06 mβ−1.0ENSDF[1]
85
36Kr
10 752 ± 0,023 rβ−1.0BIPM-5
85 m
36Kr
4,48 ± 0,008 hTO0.214 ± 0.005ENSDF
β−0.786 ± 0.005
90
38Sr
28,8 ± 0,07 rβ−1.0LNHB
95
40Zr
64,032 ± 0,006 dβ−1.0LNHB
94
41Pozn
(7,3 ± 0,9) x 106 dβ−1.0IAEA-CRP-XG
95 m
41Pozn
3,61 ± 0,03 dβ−0.025 ± 0.001LNHB[2]
TO0.975 ± 0.001
95
41Pozn
34,985 ± 0,012 dβ−1.0IAEA-CRP-XG
99
43Tc
(2,111 ± 0,012) x 105 yβ−1.0ENSDF
103
44Ru
39,247 ± 0,013 dβ−1.0IAEA-CRP-XG
106
44Ru
1,018 ± 0,005 rβ−1.0IAEA-CRP-XG
106
45Rh
30,1 ± 0,3 sβ−1.0IAEA-CRP-XG
121 m
50Sn
55 ± 5 letβ−0.224 ± 0.02ENSDF
TO0.776 ± 0.02
122
51Sb
2,7238 ± 0,0002 dES0.0241 ± 0.0012ENSDF
β−0.9759 ± 0.0012
124
51Sb
60,2 ± 0,03 dβ−1.0ENSDF
125
51Sb
2,7584 ± 0,0006 rβ−1.0IAEA-CRP-XG
129
53Já
(5,89 ± 0,23) x 109 dβ−1.0IAEA-CRP-XG
131
53Já
8,0233 ± 0,0019 dβ−1.0BIPM-5
133
53Já
20,87 ± 0,08 hβ−1.0LNHB[3]
135
53Já
6,57 ± 0,02 hβ−1.0ENSDF
131 m
54Xe
11 930 ± 0,016 dTO1.0BIPM-5
133
54Xe
5,243 ± 0,001 dβ−1.0ENSDF
133 m
54Xe
2,19 ± 0,01 dTO1.0ENSDF
135
54Xe
9,14 ± 0,02 hβ−1.0ENSDF
135 m
54Xe
15,29 ± 0,05 mβ−0.003 ± 0.003ENSDF[4]
TO0.997 ± 0.003
134
55Čs
2,063 ± 0,003 rES0.000003 ± 0.000001IAEA-CRP-XG[5]
β−0.999997 ± 0.000001
137
55Čs
30,05 ± 0,08 rβ−1.0IAEA-CRP-XG
140
56Ba
12,753 ± 0,004 dβ−1.0BIPM-5
140
57Los Angeles
1,67850 ± 0,00017 dβ−1.0BIPM-5
141
58Ce
32,508 ± 0,010 dβ−1.0LNHB
144
58Ce
285,1 ± 0,6 dβ−1.0IAEA-CRP-XG
144
59Pr
17,28 ± 0,05 mβ−1.0ENSDF
147
60Nd
10,98 ± 0,01 dβ−1.0ENSDF
147
61Odpoledne
2,6234 ± 0,0002 rβ−1.0ENSDF
148 m
61Odpoledne
41,29 ± 0,11 dTO0.042 ± 0.007ENSDF
β−0.958 ± 0.007
148
61Odpoledne
5,368 ± 0,002 dβ−1.0ENSDF
149
61Odpoledne
2,2 117 ± 0,0021 dβ−1.0ENSDF
151
61Odpoledne
1,1833 ± 0,0017 dβ−1.0ENSDF
151
62Sm
90 ± 6 letβ−1.0ENSDF
153
62Sm
1,938 ± 0,010 dβ−1.0IAEA-CRP-XG
152
63Eu
(4 941 ± 0,007) x 103 dβ−0.279 ± 0.003IAEA-CRP-XG[6]
ES0.721 ± 0.003
154
63Eu
(3,1381 ± 0,0014) x 103 dES0.00018 ± 0.00013IAEA-CRP-XG[6]
β−0.99982 ± 0.00013
155
63Eu
4,753 ± 0,016 rβ−1.0IAEA-CRP-XG


Reference
BIPM-5M.-M. Bé, V. Chisté, C. Dulieu, E. Browne, V. Čečev, N. Kuzmenko, R. Helmer, A. Nichols,

E. Schönfeld, R. Dersch, Monografie BIPM-5, Tabulka radionuklidů, sv. 2 - A = 151 až 242, 2004.

LNHBLaboratoire National Henri Becquerel, doporučená data,

http://www.nucleide.org/DDEP_WG/DDEPdata.htm, 16. ledna 2006.

IAEA-CRP-XGM.-M. Bé, V.P. Chechev, R. Dersch, O.A.M. Helene, R.G. Helmer, M. Herman, S. Hlavác,

A. Marcinkowski, G.L.Molnár, A.L. Nichols, E. Schönfeld, V.R. Vanin, MJ Woods, IAEA CRP „Aktualizace standardů údajů o rentgenovém a gama záření pro kalibraci detektorů a další aplikace“, zpráva IAEA o vědeckých a technických informacích STI / PUB / 1287, květen 2007, Mezinárodní agentura pro atomovou energii, Vídeň, Rakousko, ISBN  92-0-113606-4.

ENSDFVyhodnocený datový soubor jaderné struktury, http://www-nds.iaea.org/ensdf/, 26. ledna 2006.
Poznámky
[1] β-rozpadové větve 0,9982 ± 0,0002 až Kr-85m a 0,0018 ± 0,0002 až Kr-85.
[2] ENSDF větvící frakce: 0,944 ± 0,007 pro IT a 0,056 ± 0,007 pro β-.
[3] β-rozpadová větev 0,0288 ± 0,0002 až Xe-133m.
[4] Rozvětvené zlomky byly zprůměrovány z databáze ENSDF.
[5] Odvětvové zlomky byly převzaty z databáze ENSDF.
[6] Rozvětvené frakce byly převzaty z údajů LNHB.


Seřazeno podle průřezu absorpce tepelných neutronů neutronů

StodolyVýtěžekIzotopt½Komentář
2,650,0006.3333% 135Já → 135Xe 6,57 hNejdůležitější neutronový jed; zachycení neutronů rychle se převádí 135Xe do 136Xe; zbytek se rozpadá (9,14 h) na 135Čs (2.3 Moje).
254,0000.0065% 157Gd∞Neutronový jed, ale nízký výtěžek.
40,1401.0888% 149Sm∞2. nejdůležitější neutronový jed.
20,6000.0003% 113 mCD 14,1 rVětšina bude zničena zachycením neutronů.
15,2000.4203% 151Sm 90 letVětšina bude zničena zachycením neutronů.
3,950
60,900		0.0330% 155Eu → 155Gd 4,76 rOba neutronové jedy.
962.2713% 147Odpoledne 2,62 r
802.8336% 131Já 8,02 d
29
140		6.7896% 133Čs → 134Čs∞
2,065 r		Zachycení neutronů převádí několik procent neradioaktivních 133Cs to 134Cs, který má velmi nízký přímý výnos, protože rozpad beta zastaví se na 134Xe; další zachycení přispěje k dlouhodobému životu 135Čs.
206.0507% 99Tc 211 kyKandidát na likvidaci do nukleární transmutace.
180.6576% 129Já 15.7 MůjKandidát na likvidaci do nukleární transmutace.
2.76.2956% 93Zr 1,53 MyTransmutace nepraktická.
1.80.1629% 107Pd 6.5 Moje
1.660.2717% 85Kr 10,78 r
0.905.7518% 90Sr 28,9 r
0.150.3912% 106Ru 373,6 d
0.116.0899% 137Čs 30,17 r
0.0297% 125Sb 2,76 r
0.0236% 126Sn 230 ky
0.0508% 79Se 327 ky

Reference

  1. ^ „štěpný výnos“. Archivovány od originál dne 2007-05-28. Citováno 2007-06-10.
  2. ^ Möller, P; Madland, DG; Sierk, AJ; Iwamoto, A (15. února 2001). „Režimy jaderného štěpení a asymetrie hmotností fragmentů v prostoru pětidimenzionální deformace“. Příroda. 409 (6822): 785–790. Bibcode:2001 Natur.409..785M. doi:10.1038/35057204. PMID  11236985. S2CID  9754793.
  3. ^ Purkayastha, B. C. a G. R. Martin. „Výtěžky 129I v přirozeném a neutronově štěpeném uranu.“ Canadian Journal of Chemistry 34.3 (1956): 293-300.
  4. ^ A b „Kumulativní výnosy štěpení“. www-nds.iaea.org. IAEA. Citováno 11. listopadu 2016.

externí odkazy