Pinch (fyzika plazmatu) - Pinch (plasma physics)
A štípnout je komprese elektricky vodivého vlákno podle magnetický síly. Dirigent je obvykle a plazma, ale může to být také pevná látka nebo kapalina kov. Štípnutí bylo prvním typem zařízení používaného k ovládání jaderná fůze.[2]
Tento jev lze také označit jako a Bennett špetka[3] (po Willard Harrison Bennett ), elektromagnetické sevření,[4] magnetické sevření,[5] efekt sevření[6] nebo plazmové špetky.[7]
Sevření se přirozeně vyskytuje v elektrických výbojích, jako je blesky,[8] the polární záře,[9] aktuální listy,[10] a sluneční erupce.[11]
Základní mechanismus

Typy


Špičky existují v laboratořích a v přírodě. Sevření se liší svou geometrií a provozními silami.[12] Tyto zahrnují:
- Nekontrolovaný
- Kdykoli se elektrický proud pohybuje ve velkém množství (např. Blesk, oblouky, jiskry, výboje), může magnetická síla spojit plazmu. To může být pro fúzi nedostatečné.
- Štípnutí listu
- Astrofyzikální účinek vyplývá z obrovských vrstev nábojových částic.[13]
- Z-pinch
- Proud běží dolů po ose (nebo stěnách) válce, zatímco magnetické pole je azimutální
- Theta špetka
- Magnetické pole běží dolů po ose válce, zatímco elektrické pole je v azimutální směr (nazývaný také thetatron[14])
- Šroubovák
- Kombinace Z-pinch a theta pinch [15] (nazývaný také stabilizovaný Z-pinch nebo θ-Z pinch)[16][17]
- Sevření pole v obráceném poli
- Toto je pokus udělat Z-pinch uvnitř nekonečné smyčky. Plazma má vnitřní magnetické pole. Jak se pohybujete ze středu tohoto prstence, magnetické pole obrací směr. Také se nazývá toroidní špetka.
- Inverzní sevření
- Koncept rané fúze, toto zařízení sestávalo z tyče obklopené plazmou. Proud prošel plazmou a vrátil se podél středové tyče.[18] Tato geometrie se mírně lišila od špetky v tom, že vodič byl ve středu, ne po stranách.
- Válcové sevření
- Ortogonální efekt sevření
- Ware pinch
- Špetka, která se stane uvnitř Tokamaků. To je, když částice uvnitř banánové oběžné dráhy kondenzují společně.[19][20]
- MagLIF
- Z-špetka předehřátého, předmagnetizovaného paliva uvnitř kovové vložky, což by mohlo vést k zapálení a praktické fúzní energii s větším budičem pulzního výkonu.[21]
Společné chování
Může dojít k sevření nestabilní.[22] Vyzařují energii jako světlo napříč celou elektromagnetické spektrum počítaje v to rádiové vlny, rentgenové záření,[23] gama paprsky,[24] synchrotronové záření,[25] a viditelné světlo. Také vyrábějí neutrony, jako produkt fúze.[26]
Aplikace a zařízení
Ke generování se používají špetky Rentgenové záření a generovaná intenzivní magnetická pole se používají v elektromagnetické tváření kovů. Mají také aplikace v paprsky částic[27] počítaje v to zbraně s paprskem částic,[28] astrofyzikální studie[29] a bylo navrženo jejich použití v kosmickém pohonu.[30] Ke studiu byla postavena řada velkých štípacích strojů fúzní síla; zde je několik:
- STRAKA Z-pinch na Imperial College. Tím se vypustí obrovské množství proudu po drátu. Za těchto podmínek se drát stává plazmou a komprimuje za vzniku fúze.[31]
- Z Impulsní napájecí zařízení ve společnosti Sandia National Laboratories.
- ZETA zařízení v Culhamu v Anglii
- Madisonský symetrický torus na University of Wisconsin, Madison
- Experiment s obráceným polem v Itálii.
- husté zaměření plazmy v New Jersey
- University of Nevada, Reno (USA)
- Cornell University (USA)
- Michiganská univerzita (USA)
- University of California, San Diego (USA)
- University of Washington (USA)
- Ruhr University (Německo)
- École Polytechnique (Francie)
- Weizmann Institute of Science (Izrael)
- Universidad Autónoma Metropolitana (Mexiko).
Drcení plechovek se štípacím efektem

Mnoho nadšenců elektroniky vysokého napětí vyrábí svá vlastní surová elektromagnetická tvarovací zařízení.[32][33][34] Používají pulzní výkon techniky k výrobě špetky theta schopné rozdrtit hliníkovou nealkoholickou nápojovou plechovku pomocí Lorentzovy síly vznikají, když jsou v plechovce indukovány velké proudy silným magnetickým polem primární cívky.[35][36]
Elektromagnetický drtič hliníkových plechovek se skládá ze čtyř hlavních součástí: a vysokého napětí DC zdroj napájení, který poskytuje zdroj elektrická energie, velký výboj energie kondenzátor akumulovat elektrickou energii, vysokonapěťový spínač nebo jiskřiště, a robustní cívka (schopná přežít vysoký magnetický tlak), kterou lze rychle vybíjet akumulovanou elektrickou energii, aby se vytvořilo odpovídajícím způsobem silné sevření magnetického pole (viz obrázek níže).

V praxi je takové zařízení o něco sofistikovanější, než naznačuje schematický diagram, včetně elektrických komponent, které řídí proud, aby maximalizovaly výsledné sevření a zajistily, že zařízení funguje bezpečně. Další podrobnosti najdete v poznámkách.[37]
Dějiny

K prvnímu vytvoření špetky Z v laboratoři mohlo dojít v roce 1790 v Holandsku Martinus van Marum vytvořil výbuch vybitím 100 Sklenice Leyden do drátu.[39] Tento jev nebyl pochopen až do roku 1905, kdy Pollock a Barraclough[1] zkoumal stlačenou a zkreslenou délku měděné trubky z a bleskosvod poté, co byl zasažen bleskem. Jejich analýza ukázala, že síly způsobené interakcí velkého proudu s jeho vlastním magnetickým polem mohly způsobit kompresi a zkreslení.[40] Podobnou a zdánlivě nezávislou teoretickou analýzu pinch efektu v tekutých kovech publikoval Northrupp v roce 1907.[41] Dalším významným vývojem bylo zveřejnění analýzy radiální tlakové rovnováhy ve statickém Z-pinch v roce 1934 Bennett[42] (podrobnosti viz následující část).
Poté byl řízen experimentální a teoretický pokrok na špetkách fúzní síla výzkum. Ve svém článku „Wire-array Z-pinch: a powerful x-ray source for ICF ", M G Haines et al., napsal k „Rané historii Z-pinches“.[43]
- V roce 1946 předložili Thompson a Blackman patent na fúzní reaktor na základě toroidního Z-sevření[44] s přídavným vertikálním magnetickým polem. Ale v roce 1954 Kruskal a Schwarzschild[45] publikovali svou teorii nestabilit MHD v Z-pinch. V roce 1956 Kurchatov přednesl svou slavnou Harwellovou přednášku o netermálních neutronech a přítomnosti m = 0 a m = 1 nestabilita v deuteriu.[46] V roce 1957 Pease[47] a Braginskii[48][49] nezávisle předpověděl radiační kolaps v Z-pinch při tlakové bilanci, když ve vodíku proud překročí 1,4 MA. (Viskózní spíše než odporový rozptyl magnetické energie popsaný výše a v[50] by však zabránilo radiačnímu kolapsu).
V roce 1958 byl první experiment s řízenou termonukleární fúzí na světě proveden pomocí theta-pinch stroje s názvem Scylla I na Národní laboratoř Los Alamos. Válec plný deuteria byl přeměněn na plazmu a stlačen na 15 milionů stupňů Celsia pod účinkem theta-pinch.[2] A konečně, na Imperial College v roce 1960, vedené R. Lathamem, Nestabilita Plateau – Rayleigh a jeho rychlost růstu byla měřena v dynamickém Z-stisku.[51]
Rovnovážná analýza
Jedna dimenze
v fyzika plazmatu tři špetkové geometrie jsou běžně studovány: θ-špetka, Z-pinch a sevření šroubu. Jsou válcovitého tvaru. Válec je v axiálním směru symetrický (z) směr a azimutální (θ) směr. Jednorozměrné špetky jsou pojmenovány podle směru, kterým se proud pohybuje.
Šipka θ

Šipka θ má magnetické pole směrované ve směru z a velký diamagnetický proud směrovaný ve směru θ. Použitím Ampereův zákon (vyřazení termínu posunutí)
Od té doby B je pouze funkcí r můžeme to zjednodušit na
Tak J body ve směru θ.
Rovnovážná podmínka () pro θ-pinch zní:
θ-špetky bývají odolné vůči nestabilitě plazmy; To je částečně způsobeno Alfvénova věta (také známý jako věta o zamrzlém toku).
Z-pinch

Z-pinch má magnetické pole ve směru θ a proud J tekoucí v z směr. Opět platí, že podle elektrostatického Ampereova zákona
Tedy rovnovážný stav, , pro Z-pinch zní:
Vzhledem k tomu, že částice v plazmě v podstatě sledují čáry magnetického pole, špetky Z je vedou kolem v kruzích. Proto mají tendenci mít vynikající zadržovací vlastnosti.
Šroubovák
Šroubové sevření je snahou kombinovat aspekty stability θ-sevření a omezující aspekty Z-sevření. S odvoláním na Ampereův zákon,
Ale tentokrát B pole má složku θ a A z součástka
Takže tentokrát J má součást v z směru a komponenta ve směru θ.
Nakonec rovnovážná podmínka () pro šroubové sevření zní:
Šroub sevře prostřednictvím kolidujících optických vírů
The šroubovací špetka mohou být produkovány v laserové plazmě srážením optických vírů s ultrakrátkou dobou trvání.[52] Za tímto účelem by optické víry měly být fázově konjugovány.[53]Distribuce magnetického pole je zde opět dána Ampereovým zákonem:
Dva rozměry

Běžným problémem jednorozměrných sevření jsou koncové ztráty. Většina pohybu částic probíhá podél magnetického pole. Díky θ-pinch a sevření pinch to velmi rychle vede částice z konce stroje, což vede ke ztrátě hmoty a energie. Kromě tohoto problému má Z-pinch velké problémy se stabilitou. Ačkoli částice lze do určité míry odrážet pomocí magnetická zrcadla, i tyto umožňují průchod mnoha částic. Běžnou metodou překonávání těchto koncových ztrát je ohýbání válce kolem torusu. Bohužel to narušuje θ symetrii, protože cesty na vnitřní části (vnitřní straně) torusu jsou kratší než podobné cesty na vnější části (vnější straně). Je tedy zapotřebí nové teorie. To vede ke slavné Grad – Shafranovova rovnice. Numerická řešení rovnice Grad – Shafranov také přinesla určité rovnováhy, zejména rovnováhu sevření obráceného pole.
Tři rozměry
Od roku 2015 neexistuje koherentní analytická teorie pro trojrozměrné rovnováhy. Obecným přístupem k hledání trojrozměrných rovnováh je řešení vakuových ideálních MHD rovnic. Numerická řešení přinesla návrhy pro stellarators. Některé stroje využívají výhod zjednodušujících technik, jako je spirálová symetrie (například Helically Symmetric eXperiment University of Wisconsin). Pro libovolnou trojrozměrnou konfiguraci však existuje rovnovážný vztah, podobný jako u 1-D konfigurací:[54]
Kde κ je vektor zakřivení definovaný jako:
s b tečna jednotkového vektoru B.
Formální léčba

Bennettův vztah
Vezměme si válcový sloupec plně ionizované kvazineutrální plazmy s axiálním elektrickým polem, produkující axiální hustotu proudu, ja související azimutální magnetické pole, B. Jak proud protéká vlastním magnetickým polem, vytváří se špetka s dovnitř radiální hustotou síly o j x B. V ustáleném stavu s vyrovnáváním sil:
kde ∇p je gradient magnetického tlaku a pE a pi jsou elektronové a iontové tlaky. Pak pomocí Maxwellova rovnice a zákon o ideálním plynu , odvozujeme:
- (Bennettův vztah)
kde N je počet elektronů na jednotku délky podél osy, TE a Ti jsou teploty elektronů a iontů, Já je celkový proud paprsku a k je Boltzmannova konstanta.
Zobecněný Bennettův vztah

The zobecněný Bennettův vztah považuje proud nesoucí válcové plazmové sevření magnetického pole nesoucí proud procházející rotací při úhlové frekvenci ω. Podél osy plazmového válce proudí proudová hustota jz, což vede k azimutálnímu magnetίc poli Βφ. Původně odvozen od Witalis,[57] zobecněný Bennettův vztah má za následek:[58]
- kde válcová plazma nesoucí proud nesoucí magnetické pole má poloměr A,
- J0 je celkový moment setrvačnosti vzhledem k ose z,
- Ž⊥kin je Kinetická energie na jednotku délky v důsledku pohybu paprsku příčně k ose paprsku
- ŽBz je soběstačný Bz energie na jednotku délky
- ŽEz je soběstačný Ez energie na jednotku délky
- Žk je termokinetická energie na jednotku délky
- Já(A) je axiální proud uvnitř poloměru A (r v diagramu)
- N(A) je celkový počet částic na jednotku délky
- Er je radiální elektrické pole
- Eφ je rotační elektrické pole
Kladné členy v rovnici jsou expanzivní síly, zatímco záporné členy představují tlakové síly paprsku.
Carlqvistův vztah
Carlqvistův vztah, publikoval Per Carlqvist v roce 1988,[12] je specializací generalizovaného Bennettova vztahu (výše), pro případ, že kinetický tlak je na hranici sevření mnohem menší než ve vnitřních částech. Má formu
a je použitelný pro mnoho vesmírných plazmat.

Carlqvistův vztah lze ilustrovat (viz vpravo), zobrazující celkový proud (Já) versus počet částic na jednotku délky (N) ve špetce Bennetta. Tabulka ilustruje čtyři fyzicky odlišné oblasti. Teplota plazmy je docela nízká (Ti = TE = Tn = 20 K), obsahující hlavně vodík se střední hmotností částic 3 × 10−27 kg. Termokinetická energie Žk >> πa2 pk(A). Křivky, ΔWB z ukazují různá množství přebytečné magnetické energie na jednotku délky v důsledku axiálního magnetického pole Bz. Předpokládá se, že plazma není rotační a kinetický tlak na okrajích je mnohem menší než uvnitř.
Regiony grafu: (a) V levé horní oblasti dominuje síla svírání. (b) Směrem ke dnu vyvažují kinetické tlaky směrem ven magnetický tlak dovnitř a celkový tlak je konstantní. (c) Vpravo od svislé čáry ΔŽBz = 0, magnetické tlaky vyrovnávají gravitační tlak a síla svírání je zanedbatelná. (d) Nalevo od šikmé křivky ΔŽBz = 0, gravitační síla je zanedbatelná. Všimněte si, že graf ukazuje speciální případ Carlqvistova vztahu, a pokud je nahrazen obecnějším Bennettovým vztahem, pak určené oblasti grafu nejsou platné.
Carlqvist dále konstatuje, že pomocí výše uvedených vztahů a derivace je možné popsat Bennettovu špetku, Kritérium džínů (pro gravitační nestabilitu,[59] v jednom a dvou rozměrech), magnetická pole bez síly gravitačně vyvážené magnetické tlaky a kontinuální přechody mezi těmito stavy.
Odkazy v kultuře
Beletrizovaný zařízení vytvářející špetku byl použit v Ocean's Eleven, kde to bylo používáno k narušení elektrické sítě Las Vegas jen tak dlouho, aby postavy začaly loupež.[60]
Viz také
- Fúzní síla
- Madisonský symetrický torus (sevření obráceného pole)
- Explozivně čerpaný generátor komprese toku
- Magneformování
- Seznam článků o plazmě (fyzice)
Reference
- ^ A b Pollock J A a Barraclough S (1905) Proc. R. Soc. Nový Jížní Wales 39 131
- ^ A b Phillips, James. „Magnetická fúze.“ Los Alamos Science Winter 1983: 64-67. Web. 4. dubna 2013.
- ^ Viz například Buneman, O. “Bennett Pinch " (1961) Fyzika plazmatu, Editoval James E. Drummond. LOC 60-12766. Publ. McGraw-Hill, Inc., New York, 1961, s. 202
- ^ Lee, S (1983). "Energetická bilance a poloměr elektromagneticky sevřených plazmových sloupců". Fyzika plazmatu. 25 (5): 571–576. Bibcode:1983PlPh ... 25..571L. doi:10.1088/0032-1028/25/5/009.
- ^ Schmidt, Helmut (1966). "Tvorba magnetického sevření v InSb a možnost inverze populace v sevření". Fyzický přehled. 149 (2): 564–573. Bibcode:1966PhRv..149..564S. doi:10.1103 / fyzrev.149.564.
- ^ Severnyi, A. B. (1959). „O vzhledu kosmických paprsků ve stísněném efektu ve slunečních erupcích“. Sovětská astronomie. 3: 887. Bibcode:1959SvA ..... 3..887S.
- ^ Zueva, N.M .; Solovev, L. S .; Morozov, A. I. (1976). "Nelineární nestabilita plazmových sevření". Journal of Experimental and Theoretical Physics Letters. 23: 256. Bibcode:1976JETPL..23..256Z.
- ^ Rai, J .; Singh, A. K .; Saha, S.K (1973). Msgstr "Magnetické pole v kanálu zpětného zdvihu blesku". Indian Journal of Radio and Space Physics. 2: 240–242. Bibcode:1973IJRSP ... 2..240R.
- ^ Galperin, Iu. I .; Zelenyi, L. M .; Kuzněcovová, M. M. (1986). "Sevření polních proudů jako možný mechanismus pro vytvoření paprskovitých aurorálních forem". Kosmicheskie Issledovaniia. 24: 865–874. Bibcode:1986KosIs..24..865G.
- ^ Syrovatskii, S. I. (1981). "Sevřít listy a opětovné připojení v astrofyzice". Výroční přehled astronomie a astrofyziky. 19: 163–229. Bibcode:1981ARA & A..19..163S. doi:10.1146 / annurev.aa.19.090181.001115.
- ^ Airapetyan, V. S .; Vikhrev, V. V .; Ivanov, V. V .; Rozanova, G. A. (1990). "Pinch Mechanism of Energy Release of Stellar Flares". Astrofyzika. 32 (3): 230–235. Bibcode:1990Ap ..... 32..230A. doi:10.1007 / bf01005504. S2CID 120883355.
- ^ A b Carlqvist, Per, (1988) "Kosmické elektrické proudy a zobecněný Bennettův vztah " Astrofyzika a vesmírná věda sv. 144, č. 1–2, květen 1988, s. 73-84
- ^ Biskamp, Dieter (1997) Nelineární magnetohydrodynamika Cambridge University Press, Cambridge, Anglie, strana 130, ISBN 0-521-59918-0
- ^ Vidět Slovník materiálových věd a fyziky vysokých energií s. 315 ISBN 0-8493-2889-6
- ^ Srivastava, K. M .; Vyas, D. N., (1982) "Nelineární analýza stability sevření šroubu " Astrofyzika a vesmírná věda, sv. 86, č. 1, srpen 1982, s. 71-89
- ^ Viz „MHD Equilibria "in Introduction to Plasma Physics od I.H. Hutchinsona (2001)
- ^ Srivastava, K. M .; Waelbroeck, F. (1976). "O stabilitě sevření šroubu v modelu CGL". Journal of Plasma Physics. 16 (3): 261. Bibcode:1976JPlPh..16..261S. doi:10.1017 / s0022377800020201.CS1 maint: používá parametr autoři (odkaz)
- ^ „Inverzní stlačení“ Anderson, et al. Fyzika tekutin, svazek 1, číslo 6, s. 489-494
- ^ Helander, P .; et al. (2005). Msgstr "Účinek neindukčního proudu na transport tokamaku". Fyzika plazmy a řízená fúze. 47 (12B): B151 – B163. Bibcode:2005PPCF ... 47B.151H. doi:10.1088 / 0741-3335 / 47 / 12b / s12.
- ^ „Fyzika plazmatu: Třetí vydání“ Strana 266 https://books.google.co.uk/books?id=4cHkd77TSHcC&pg=PA266&dq=Ware+pinch&hl=cs&sa=X&ei=aZsVVdvZF5L8gwSO_oDoDw&ved=0CCYQ6AEwAQ#v=onepage&q=Ware=20pinch
- ^ Slutz, Stephen; Vesey, Roger A. (2012). "Inertiální fúze s vysokým ziskem". Dopisy o fyzické kontrole. 108 (2): 025003. Bibcode:2012PhRvL.108b5003S. doi:10.1103 / PhysRevLett.108.025003. PMID 22324693.
- ^ Hardee, P. E. (1982). "Helical and pinching nestability of supersonic expander jets in extragalactic radio sources". Astrofyzikální deník. 257: 509–526. Bibcode:1982ApJ ... 257..509H. doi:10.1086/160008.
- ^ Pereira, N.R .; et al. (1988). "[Rentgenové paprsky ze Z-pinčů na relativistických generátorech elektronového paprsku]". Journal of Applied Physics. 64 (3): R1 – R27. Bibcode:1988JAP .... 64 .... 1P. doi:10.1063/1.341808.
- ^ Wu, Mei; Chen, Li; Li, Ti-Pei (2005). "Polarizace v gama záblescích produkovaných Pinch Discharge". Čínský žurnál astronomie a astrofyziky. 5 (1): 57–64. arXiv:astro-ph / 0501334. Bibcode:2005ChJAA ... 5 ... 57W. doi:10.1088/1009-9271/5/1/007. S2CID 121943.
- ^ Peratt, A.L., "Synchrotronové záření ze sevřených paprsků částic ", (1998) Plasma Physics: VII Lawpp 97: Proceedings of the Latin American Workshop on Plasma Physics, 1997, Edited by Pablo Martin, Julio Puerta, Pablo Martmn, with reference to Meierovich, B. E.,"Elektromagnetický kolaps. Problémy stability, emise záření a evoluce hustého sevření " (1984) Fyzikální zprávy, Díl 104, číslo 5, s. 259-346.
- ^ Anderson, Oscar A .; et al. (1958). „Produkce neutronů v lineárních deuteriových sevřeních“. Fyzický přehled. 110 (6): 1375–1387. Bibcode:1958PhRv..110.1375A. doi:10.1103 / fyzrev.110.1375.
- ^ Ryutov, D. D .; Derzon, M. S .; Matzen, M. K (2000). "Fyzika rychlých Z pinches". Recenze moderní fyziky. 72 (1): 167–223. Bibcode:2000RvMP ... 72..167R. doi:10.1103 / revmodphys.72.167.
- ^ Andre Gsponer, “Fyzika vysoko intenzivního vysokoenergetického šíření svazku částic v plazmě na volném vzduchu a ve vesmíru " (2004) https://arxiv.org/abs/physics/0409157
- ^ Peratt, Anthony L., "Úloha svazků částic a elektrických proudů v plazmatickém vesmíru " (1988) Laserové a částicové paprsky (ISSN 0263-0346), sv. 6, srpen 1988, s. 471-491.
- ^ „Vývoj technologie propulzního plazmového pohonu Z-Pinch“ Závěrečná zpráva Advanced Concepts Office (ED04) Marshall Space Flight Center 8. října 2010, Tara Polsgrove, Et Al.
- ^ http://dorland.pp.ph.ic.ac.uk/magpie/?page_id=239 Archivováno 2014-11-05 na Wayback Machine Přístup k „Wire Arrays Z-Pinch“: 3-27-2015
- ^ LaPointe, Robert. „Vysokonapěťová zařízení a experimenty“. Citováno 21. února 2013.
- ^ Tristan. „Elektromagnetický drtič plechovek“. Citováno 21. února 2013.
- ^ Borros, Sam. "Drtič pevných látek". Citováno 21. února 2013.
- ^ „MagnetoPulS“. webová stránka. MAGNET-PHYSIK Dr. Steingroever GmbH. 2002. Archivovány od originál dne 22. 05. 2003. Citováno 21. února 2013.
- ^ „Průmyslová aplikace elektromagnetické pulzní technologie“ (PDF). bílý papír. PSTproducts GmbH. Červen 2009. Archivovány od originál (PDF) dne 15. července 2011. Citováno 21. února 2013.
- ^ Příklady elektromagnetických drtičů sevření plechovek najdete na (a) místě Boba LaPointa na Vysokonapěťová zařízení a experimenty b) Tristran Drtič elektromagnetických plechovek (včetně schématu) (c) Sam Borros Drtič pevných látek
- ^ Viz také IEEE History Center, “Vývoj loga IEEE „Březen 1963; viz také komentáře v“Laboratorní astrofyzika "
- ^ dodávka Marum M 1790 Proc. 4. Int. Konf. na hustých Z-štípnutích (Vancouver 1997) (Am. Inst. Phys. Woodbury, New York, 1997) Frontispiece a str
- ^ R. S. Pease „Elektromagnetická špetka: od Pollock do Společný evropský torus ", "Pollock Memorial Přednáška pro rok 1984 přednesená na University of Sydney, 28. listopadu 1984 " Archivováno 2006-05-29 na Wayback Machine
- ^ Northrup, Edwin F. (1907). „Některé nově pozorované projevy sil v interiéru elektrického vodiče“. Fyzický přehled. Řada I. Americká fyzická společnost (APS). 24 (6): 474–497. Bibcode:1907PhRvI..24..474N. doi:10.1103 / physrevseriesi.24.474. ISSN 1536-6065.
- ^ Bennett, Willard H (1934). „Magneticky samoostřící proudy“. Phys. Rev. 45 (12): 890–897. Bibcode:1934PhRv ... 45..890B. doi:10,1103 / fyzrev. 45,890.
- ^ Haines, MG; Sanford, TWL; Smirnov, V P (2005). „Wire-array Z-pinch: a powerful x-ray source for ICF“. Plasma Phys. Řízení. Fúze. 47 (12B): B1 – B11. Bibcode:2005PPCF ... 47B ... 1H. doi:10.1088 / 0741-3335 / 47 / 12b / s01.
- ^ Thompson, GP; Černoch; Haines, MG (1996). „Historická perspektiva: padesát let výzkumu řízené fúze“. Plasma Phys. Řízení. Fúze. 38 (5): 643–656. Bibcode:1996PPCF ... 38..643H. doi:10.1088/0741-3335/38/5/001.
- ^ Kruskal, MD; Schwarzschild (1954). "Některé nestability úplně ionizované plazmy". Proc. R. Soc. Lond. A. 223 (1154): 348–360. Bibcode:1954RSPSA.223..348K. doi:10.1098 / rspa.1954.0120. S2CID 121125652.
- ^ Kurchatov I V (1957) J. Nucl. Energie 4 193
- ^ Pease, RS (1957). "Rovnovážná charakteristika skřípnutí plynového výboje chlazeného Bremsstrahlungovým zářením". Proc. Phys. Soc. Lond. 70 (1): 11–23. Bibcode:1957 PPSB ... 70 ... 11P. doi:10.1088/0370-1301/70/1/304.
- ^ Braginskii S I 1957 Zh. Eksp. Teor. Fiz 33 645
- ^ Braginskii S I 1958 Sov. Fyzika — JETP 6 494
- ^ Haines M G. et al. 2005 Phys. Rev. Lett.. předloženo; viz také EPS Conf. na publikaci Plasma Physics 2004 (London, UK) 73
- ^ Curzon, FL; et al. (1960). „Experimenty s tempem růstu povrchových nestabilit při lineárním stísněném výboji“. Proc. R. Soc. Lond. A. 257 (1290): 386–401. Bibcode:1960RSPSA.257..386C. doi:10.1098 / rspa.1960.0158. S2CID 96283997.
- ^ A.Yu.Okulov. „Laser singular Theta-pinch“, Phys.Lett.A, v.374, 4523-4527, (2010)
- ^ Konjugace optických fází a elektromagnetický moment
- ^ Ideální magnetohydrodynamika: moderní energetické pohledy. Jeffrey P. Freidberg. Massachusetts Institute of Technology. Cambridge, Massachusetts. Plenum Press - New York and London - 1987. (str. 86 a 95)
- ^ Trubnikov, Boris A (1992). "Nová hypotéza o generování kosmického záření v plazmatu." Transakce IEEE v oblasti plazmové vědy. 20 (6): 898–904. Bibcode:1992ITPS ... 20..898T. doi:10.1109/27.199547.
- ^ „Konfigurace PLASMAK a kulový blesk“ (PDF Archivováno 2006-07-15 na Wayback Machine ) představený na Mezinárodním sympoziu o kuličkových blescích; Červenec 1988
- ^ Witalis, E. A. "Plazmově-fyzikální aspekty paprsků nabitých částic " (1981) Fyzická revize A - Obecná fyzika, 3. série, sv. 24, listopad 1981, s. 2758–2764
- ^ Anthony L. Peratt, "Fyzika plazmatického vesmíru", 1992 Springer-Verlag, ISBN 0-387-97575-6
- ^ Jeans, J. H. (1902). „Stabilita sférické mlhoviny“. Phil. Trans. R. Soc. Lond. A. 199 (312–320): 1–53. Bibcode:1902RSPTA.199 .... 1J. doi:10.1098 / rsta.1902.0012.
- ^ „Fyzika podvodníků„ Ocean's Eleven “'". Americká fyzická společnost. Březen 2002.
externí odkazy
- Příklady elektromagneticky zmenšených mincí a drcených plechovek.
- Teorie elektromagnetického zmenšování mincí
- Známá historie "čtvrtletního smršťování"
- Dokáže rozdrtit informace mimo jiné pomocí elektromagnetismu.
- Projekt MAGPIE na Imperial College v Londýně se používá ke studiu impulsů Z-pinch drátového pole.