Difrakční mřížka - Diffraction grating

Velmi velká odrazná difrakční mřížka
An žárovka při pohledu přes transmisní difrakční mřížku.

v optika, a difrakční mřížka je optická součást s periodickou strukturou, která se rozděluje a difrakce světlo do několika paprsků pohybujících se různými směry. Vznikající zbarvení je formou strukturální zbarvení.[1][2] Směr těchto paprsků závisí na vzdálenosti mřížky a vlnové délce světla, takže mřížka funguje jako disperzní živel. Z tohoto důvodu se rošty běžně používají v monochromátory a spektrometry.

Pro praktické aplikace mají mřížky obvykle hřebeny nebo rozhodnutí spíše než tmavé čáry na jejich povrchu.[3] Takové mřížky mohou být buď prostupné, nebo reflexní. Rovněž se vyrábějí mřížky, které spíše než amplitudu dopadajícího světla modulují fázi holografie.[4]

Principy difrakčních mřížek byly objeveny James Gregory, asi rok poté Isaac Newton hranolové experimenty, zpočátku s předměty, jako jsou ptačí peří.[5] Byla vyrobena první umělá difrakční mřížka 1785 podle Philadelphie vynálezce David Rittenhouse, který natáhl chloupky mezi dvěma šrouby s jemným závitem.[6][7] Bylo to podobné jako u významného německého fyzika Joseph von Fraunhofer je difrakční mřížka drátu dovnitř 1821.[8][9] Rošty s nejnižší vzdáleností čar (d) vytvořil v 60. letech 19. století Friedrich Adolph Nobert (1806–1881) v Greifswaldu;[10] poté se vedení ujali dva Američané Lewis Morris Rutherfurd (1816–1892) a William B. Rogers (1804–1882);[11][12] a na konci 19. století konkávní mřížky Henry Augustus Rowland (1848–1901) byly nejlepší dostupné.[13][14]

Difrakce může vytvářet „duhové“ barvy, když je osvětlena širokoúhlýmspektrum (např. nepřetržitý) světelný zdroj. Šumivé efekty z úzce rozmístěných úzkých stop na optických úložných discích, jako jsou CD nebo DVD jsou příkladem. Podobné duhové efekty pozorované v tenkých vrstvách oleje (nebo benzínu atd.) Na vodě nejsou způsobeny mřížkou, ale spíše hra duhovými barvami v odrazech od těsně rozmístěných transmisivních vrstev. Mřížka má paralelní linie, zatímco CD má spirálu jemně rozmístěných datových stop. Difrakční barvy se také objevují, když se člověk dívá na zdroj jasného bodu přes průsvitný jemný deštníkový potah. Dekorativní vzorované plastové fólie založené na reflexních mřížkových náplastech jsou velmi levné a běžné.

Teorie provozu

Hlavní článek: Difrakce
Difrakční mřížka odrážející pouze zelenou část spektra ze zářivkového osvětlení místnosti

Vztah mezi roztečí mřížky a úhly dopadajících a rozptýlených paprsků světla je známý jako rovnice mřížky. Podle Princip Huygens – Fresnel, lze každý bod na vlnoploše množící se vlny považovat za bodový zdroj a vlnoplochu v libovolném následujícím bodě lze najít sečtením příspěvků z každého z těchto jednotlivých bodových zdrojů. Mřížky mohou být typu „reflexní“ nebo „transmisivní“, obdobně jako zrcadlo nebo čočka. Rošt má „režim nulového řádu“ (kde m = 0), ve kterém nedochází k difrakci a paprsek světla se chová podle zákonů odrazu a lomu stejně jako u zrcadla nebo čočky.

Diagram ukazující dráhový rozdíl mezi paprsky rozptýlenými od sousedních rozhodnutí reflexní difrakční mřížky

Idealizovaná mřížka se skládá ze sady roztečí štěrbin d, která musí být širší než požadovaná vlnová délka, aby způsobila difrakci. Za předpokladu rovinné vlny monochromatického světla vlnové délky λ s normální dopad (kolmo na mřížku), každá štěrbina v mřížce funguje jako kvazi bodový zdroj, ze kterého se světlo šíří všemi směry (i když je to obvykle omezeno na polokouli). Poté, co světlo interaguje s mřížkou, je rozptýlené světlo složeno ze součtu rušivé vlnové složky vycházející z každé štěrbiny v mřížce. V kterémkoli daném bodě v prostoru, kterým může procházet rozptýlené světlo, se délka dráhy do každé štěrbiny v mřížce liší. Vzhledem k tomu, že se délka dráhy obvykle liší, mění se také fáze vln v daném bodě od každé štěrbiny. Proto se navzájem sčítají nebo odečítají a vytvářejí vrcholy a údolí prostřednictvím aditiva a ničivé rušení. Když se rozdíl dráhy mezi světlem ze sousedních štěrbin rovná polovině vlnové délky, λ/2, vlny jsou mimo fázi, a tak se navzájem ruší a vytvářejí body s minimální intenzitou. Podobně, když je rozdíl v cestě λ, fáze se sčítají a dochází k maximům. U paprsku dopadajícího normálně na mřížku se maxima vyskytují v úhlech θm, které vztah uspokojují d hříchθm/λ = | m |, kde θm je úhel mezi difrakčním paprskem a mřížkou normální vektor a d je vzdálenost od středu jedné štěrbiny ke středu sousední štěrbiny a m je celé číslo představující zájmový režim šíření.

Porovnání spekter získaných z difrakční mřížky pomocí difrakce (1) a hranolu pomocí lomu (2). Delší vlnové délky (červené) se více lámou, ale lámou méně než kratší vlnové délky (fialové).
Intenzita jako teplotní mapa pro monochromatické světlo za mřížkou

Když tedy na mřížku obvykle dopadá světlo, má rozptýlené světlo maxima v úhlech θm dána:

Je možné ukázat, že pokud rovinná vlna dopadá v libovolném úhlu θi, mřížková rovnice se stává:

Když je vyřešen pro maxima úhlu úhlu, rovnice je:

Pamatujte, že tyto rovnice předpokládají, že obě strany mřížky jsou v kontaktu se stejným médiem (např. Vzduchem). Světlo, které odpovídá přímému přenosu (nebo zrcadlový odraz v případě odrazové mřížky) se nazývá nulový řád a označuje se m = 0. Další maxima se vyskytují v úhlech představovaných nenulovými celými čísly m. Všimněte si, že m může být kladný nebo záporný, což má za následek difrakční řády na obou stranách paprsku nulového řádu.

Toto odvození rovnice mřížky je založeno na idealizované mřížce. Vztah mezi úhly rozptýlených paprsků, roztečí mřížky a vlnovou délkou světla však platí pro jakoukoli pravidelnou strukturu se stejnou roztečí, protože fázový vztah mezi světlem rozptýleným od sousedních prvků mřížky zůstává stejný. Podrobné rozdělení rozptýleného světla závisí na podrobné struktuře mřížkových prvků a také na počtu prvků v mřížce, ale vždy dává maxima ve směrech daných rovnicí mřížky.

Lze vyrobit mřížky, ve kterých jsou různé vlastnosti dopadajícího světla modulovány periodicky; tyto zahrnují

Ve všech těchto případech platí mřížková rovnice.

Kvantová elektrodynamika

Spirálovitá zářivka fotografovaná v reflexní difrakční mřížce, ukazující různé spektrální čáry produkované lampou.

Kvantová elektrodynamika (QED) nabízí další odvození vlastností difrakční mřížky z hlediska fotony jako částice (na určité úrovni). QED lze intuitivně popsat pomocí cesta integrální formulace kvantové mechaniky. Jako takový může modelovat fotony jako potenciálně sledující všechny cesty od zdroje ke konečnému bodu, každá cesta s určitou amplituda pravděpodobnosti. Tyto amplitudy pravděpodobnosti lze reprezentovat jako komplexní číslo nebo ekvivalentní vektor - nebo jako Richard Feynman jednoduše je nazývá ve své knize o QED „šipkami“.

Pro pravděpodobnost, že dojde k určité události, se sečtou amplitudy pravděpodobnosti pro všechny možné způsoby, jak může k události dojít, a poté se vezme druhá mocnina délky výsledku. Amplituda pravděpodobnosti, aby foton z monochromatického zdroje dorazil do určitého konečného bodu v daném čase, v tomto případě lze modelovat jako šipku, která se rychle točí, dokud není vyhodnocena, když foton dosáhne svého konečného bodu. Například pro pravděpodobnost, že se foton bude odrážet od zrcadla a bude v daném bodě pozorován o danou dobu později, se nastaví pravděpodobnost otáčení fotonu, která se otáčí, když opouští zdroj, následuje jej do zrcadla a poté do svého konečného bodu, a to i pro cesty, které nezahrnují odrážení od zrcadla ve stejných úhlech. Jeden pak může vyhodnotit amplitudu pravděpodobnosti v konečném bodě fotonu; dále lze integrovat přes všechny tyto šipky (viz vektorový součet ) a umocněte délku výsledku, abyste získali pravděpodobnost, že se tento foton bude odrážet od zrcadla příslušným způsobem. Časy, které tyto cesty potřebují, určují úhel šipky pravděpodobnostní amplitudy, protože lze říci, že se „točí“ konstantní rychlostí (která souvisí s frekvencí fotonu).

Časy cest v blízkosti místa klasického odrazu zrcadla jsou téměř stejné, takže amplitudy pravděpodobnosti směřují téměř stejným směrem - mají tedy značný součet. Prozkoumáním cest směrem k okrajům zrcadla se zjistí, že časy blízkých cest se od sebe zcela liší, a tak skončíme sčítací vektory, které se rychle zruší. Existuje tedy větší pravděpodobnost, že světlo bude následovat téměř klasickou odrazovou cestu než cestu dále. Z tohoto zrcadla však lze vytvořit difrakční mřížku, a to seškrábnutím oblastí blízko okraje zrcadla, které obvykle ruší blízké amplitudy - ale nyní, protože fotony se odškrábaných částí neodrážejí, amplitudy pravděpodobnosti to by všechno ukazovalo, například na čtyřicet pět stupňů, může mít značnou částku. To tedy umožňuje světlo pravého součtu frekvencí na větší amplitudu pravděpodobnosti a jako takové má větší pravděpodobnost dosažení příslušného konečného bodu.

Tento konkrétní popis zahrnuje mnoho zjednodušení: bodový zdroj, „povrch“, od kterého se světlo může odrážet (a tím zanedbává interakce s elektrony) atd. Největší zjednodušení je možná ve skutečnosti, že „otáčení“ šipek pravděpodobnostní amplitudy je ve skutečnosti přesněji vysvětleno jako „otáčení“ zdroje, protože pravděpodobnostní amplitudy fotonů se „netočí“, když jsou na cestě. Stejnou změnu v amplitudách pravděpodobnosti získáme tak, že necháme neurčitý čas, kdy foton opustil zdroj - a čas cesty nám nyní říká, kdy by foton opustil zdroj, a tedy jaký je úhel jeho „šipky“ bylo by. Tento model a aproximace je však rozumný pro koncepční znázornění difrakční mřížky. Světlo jiné frekvence se také může odrážet od stejné difrakční mřížky, ale s jiným konečným bodem.[15]

Rošty jako disperzní prvky

Závislost vlnové délky v rovnici mřížky ukazuje, že mřížka odděluje incident polychromatický paprsek do jeho složek vlnové délky, tj. je disperzní. Každá vlnová délka vstupního paprsku spektrum je poslán do jiného směru, produkující a duha barev pod bílým světlem. To je vizuálně podobné provozu a hranol, i když mechanismus je velmi odlišný.

Světlo žárovka a svítilna vidět skrz prostupnou mřížku, ukazující dva rozptýlené příkazy. Objednávka m = 0 odpovídá přímému přenosu světla mřížkou. V prvním kladném pořadí (m = +1), barvy se zvyšujícími se vlnovými délkami (od modré po červenou) se rozptylují při zvětšování úhlů.

Difrakční paprsky odpovídající následným řádům se mohou překrývat v závislosti na spektrálním obsahu dopadajícího paprsku a hustotě mřížky. Čím vyšší je spektrální řád, tím větší je překrytí do dalšího řádu.

Argonový laserový paprsek skládající se z více barev (vlnových délek) dopadá na mřížku křemíkového difrakčního zrcadla a je rozdělen na několik paprsků, jeden pro každou vlnovou délku. Vlnové délky jsou (zleva doprava) 458 nm, 476 nm, 488 nm, 497 nm, 502 nm a 515 nm.

Mřížková rovnice ukazuje, že úhly difrakčních řádů závisí pouze na periodě drážek, a nikoli na jejich tvaru. Regulací profilu průřezu drážkami je možné koncentrovat většinu rozptýlené energie v určitém pořadí pro danou vlnovou délku. Běžně se používá trojúhelníkový profil. Tato technika se nazývá planoucí. Úhel dopadu a vlnová délka, pro kterou je difrakce nejúčinnější, se často nazývají hořící úhel a hořící vlnová délka. The účinnost mřížky může také záviset na polarizace dopadajícího světla. Rošty jsou obvykle označeny jejich hustota drážky, počet drážek na jednotku délky, obvykle vyjádřený v drážkách na milimetr (g / mm), rovný také inverzní hodnotě období drážky. Doba drážky musí být v pořadí vlnová délka zájmu; spektrální rozsah pokrytý mřížkou závisí na rozteči drážek a je stejný pro řízené a holografické mřížky se stejnou konstantní mřížkou. Maximální vlnová délka, kterou mřížka může difraktovat, se rovná dvojnásobku periody mřížky, v takovém případě je dopadající a rozptýlené světlo devadesát stupňů k normálu mřížky. K dosažení rozptylu frekvence na širší frekvenci je nutné použít a hranol. V optickém režimu, ve kterém je použití mřížek nejběžnější, to odpovídá vlnovým délkám mezi 100 nm a 10 µm. V takovém případě se hustota drážky může lišit od několika desítek drážek na milimetr, jako v případě echelle rošty, na několik tisíc drážek na milimetr.

Pokud je vzdálenost drážek menší než polovina vlnové délky světla, jediným současným řádem je m = 0 objednávka. Mřížky s tak malou periodicitou se nazývají mřížkové mřížky a vykazují speciální optické vlastnosti. Vyrobeno na izotropní materiálu mřížky o vlnové délce dávají vzniknout tvaru dvojlom, ve kterém se materiál chová, jako by byl dvojlomný.

Výroba

Původně byly rošty s vysokým rozlišením ovládány vysokou kvalitou vládnoucí motory jehož stavba byla velkým podnikem. Henry Joseph Grayson navrhl stroj na výrobu difrakčních mřížek, který v roce 1899 uspěl s jedním ze 120 000 řádků na palec (přibližně 4 724 řádků na mm). Později fotolitografické techniky vytvořené mřížky z a holografické interferenční vzor. Holografické mřížky mají sinusové drážky a nemusí být tak účinné jako mřížkové rošty, ale často se jim dává přednost monochromátory protože produkují méně rozptýlené světlo. Technika kopírování může vytvářet vysoce kvalitní repliky z hlavních mřížek obou typů, čímž se snižují výrobní náklady.

Další způsob výroby difrakčních mřížek používá a fotocitlivý gel vložený mezi dva substráty. Holografický interferenční vzor odhaluje gel, který je později vyvinut. Tyto rošty, tzv objemové fázové holografické difrakční mřížky (nebo VPH difrakční mřížky) nemají žádné fyzické drážky, ale místo toho periodickou modulaci index lomu uvnitř gelu. Tím se odstraní velká část povrchu rozptyl efekty obvykle viditelné u jiných typů mřížek. Tyto mřížky také mají tendenci mít vyšší účinnost a umožňují zahrnutí komplikovaných vzorů do jediné mřížky. U starších verzí takových mřížek byla náchylnost k životnímu prostředí kompromisem, protože gel musel být obsažen při nízké teplotě a vlhkosti. Fotocitlivé látky jsou obvykle utěsněny mezi dvěma substráty, díky nimž jsou odolné vůči vlhkosti a tepelnému a mechanickému namáhání. Difrakční mřížky VPH nejsou zničeny náhodnými dotyky a jsou odolnější proti poškrábání než typické mřížky.

Polovodičová technologie se dnes také používá k leptání mřížek s holografickým vzorem na robustní materiály, jako je tavený oxid křemičitý. Tímto způsobem je holografie s rozptýleným světlem kombinována s vysokou účinností hlubokých, leptaných přenosových mřížek a může být začleněna do velkoobjemové a nízkonákladové technologie výroby polovodičů.

Nová technologie pro vložení strouhání do integrované fotonické světelné obvody je digitální planární holografie (DPH). DPH mřížky jsou generovány v počítači a vyrobeny na jednom nebo několika rozhraních planárního optického vlnovodu pomocí standardních metod mikrolitografie nebo nanotisků, které jsou kompatibilní s masovou výrobou. Světlo se šíří uvnitř mřížek DPH omezené gradientem indexu lomu, který poskytuje delší cestu interakce a větší flexibilitu při řízení světla.

Příklady

Drážky kompaktního disku mohou působit jako mřížka a vytvářet se duhové odrazy.

Difrakční mřížky se často používají v monochromátory, spektrometry, lasery, multiplexování s vlnovou délkou zařízení, optická pulzní komprese zařízení a mnoho dalších optických přístrojů.

Obyčejné lisované CD a DVD média jsou každodenními příklady difrakčních mřížek a lze je použít k prokázání účinku odrazem slunečního světla od nich na bílou zeď. To je vedlejší účinek jejich výroby, protože jeden povrch CD má v plastu mnoho malých jamek, uspořádaných do spirály; tento povrch má nanesenou tenkou vrstvu kovu, aby byly jámy viditelnější. Struktura DVD je opticky podobná, i když může mít více než jeden důlkový povrch a všechny důlkové povrchy jsou uvnitř disku.[16][17]

Vzhledem k citlivosti na index lomu média lze jako senzor vlastností kapaliny použít difrakční mřížku.[18]

Ve standardním lisovaném gramofonová deska při pohledu z malého úhlu kolmého na drážky je vidět podobný, ale méně definovaný účinek jako u CD / DVD. Důvodem je úhel pohledu (menší než kritický úhel odrazu černého vinylu) a dráha světla odraženého v důsledku toho, že se to změnilo pomocí drážek a zanechalo za sebou duhový reliéfní vzor.

Difrakční mřížky se také používají k rovnoměrnému rozložení přední světlo z elektronické čtečky tak jako Nook Simple Touch s GlowLight.[19]

Mřížky z elektronických součástek

Difrakce reflektoru přes mobilní telefon

Některé každodenní elektronické součástky obsahují jemné a pravidelné vzory, a proto snadno slouží jako difrakční gratulace. Například ze zařízení lze vyjmout snímače CCD z vyřazených mobilních telefonů a fotoaparátů. Pomocí laserového ukazovátka může difrakce odhalit prostorovou strukturu snímačů CCD.[20]To lze provést také u LCD nebo LED displejů chytrých telefonů. Protože jsou tyto displeje obvykle chráněny pouze průhledným pouzdrem, lze provádět experimenty bez poškození telefonů. Pokud nejsou určena přesná měření, může reflektor odhalit difrakční obrazce.

Přírodní rošty

A biofilm na povrchu akvária vytváří efekty difrakční mřížky, když jsou všechny bakterie rovnoměrně velké a rozmístěné. Takové jevy jsou příkladem Quetelet prsteny.

Proužkovaný sval je nejčastěji nalezená přirozená difrakční mřížka[21] a to pomohlo fyziologům při určování struktury takového svalu. Kromě toho lze chemickou strukturu krystalů považovat za difrakční mřížky pro jiné typy elektromagnetického záření než viditelné světlo, což je základem pro techniky, jako je Rentgenová krystalografie.

Nejčastěji zaměňovány s difrakčními mřížkami jsou duhové barvy páv peří, perleť, a motýl křídla. Iridescence u ptáků,[22] Ryba[23] a hmyz[22][24] je často způsobeno rušení tenkého filmu spíše než difrakční mřížka. Difrakce produkuje celé spektrum barev se změnou pozorovacího úhlu, zatímco interference tenkého filmu obvykle produkují mnohem užší rozsah. Povrchy květin mohou také vytvářet difrakci, ale buněčné struktury v rostlinách jsou obvykle příliš nepravidelné, aby vytvořily jemnou geometrii štěrbiny nezbytnou pro difrakční mřížku.[25] Iridescenční signál květin je tak znatelný jen velmi lokálně, a proto není viditelný pro člověka a květ navštěvující hmyz.[26][27] U některých bezobratlých zvířat, jako je například, se však vyskytují přírodní mřížky paví pavouci,[28] tykadla z semená krevety, a dokonce byly objeveny v Fosílie měšťanské břidlice.[29][30]

Účinky difrakční mřížky jsou někdy vidět v meteorologie. Difrakční korony jsou barevné prstence obklopující zdroj světla, například slunce. Ty jsou obvykle pozorovány mnohem blíže ke zdroji světla než svatozář, a jsou způsobeny velmi jemnými částicemi, jako jsou kapičky vody, ledové krystaly nebo kouřové částice na mlhavé obloze. Když mají částice téměř stejnou velikost, rozptylují přicházející světlo ve velmi specifických úhlech. Přesný úhel závisí na velikosti částic. Difrakční korony jsou běžně pozorovány kolem zdrojů světla, jako jsou plameny svíček nebo pouliční osvětlení, v mlze. Duhová oblačnost je způsobena difrakcí, ke které dochází podél koronálních prstenců, když jsou částice v oblacích jednotné velikosti.[31]

Viz také

Poznámky

  1. ^ Srinivasarao, M. (1999). „Nanooptika v biologickém světě: brouci, motýli, ptáci a můry“. Chemické recenze. 99 (7): 1935–1962. doi:10.1021 / cr970080y. PMID  11849015.
  2. ^ Kinoshita, S .; Yoshioka, S .; Miyazaki, J. (2008). "Fyzika strukturálních barev". Zprávy o pokroku ve fyzice. 71 (7): 076401. Bibcode:2008RPPh ... 71g6401K. doi:10.1088/0034-4885/71/7/076401.
  3. ^ „Úvod do difrakční mřížky“ (PDF). Thor Labs. Citováno 30. dubna 2020.
  4. ^ AK Yetisen; H Butt; F da Cruz Vasconcellos; Y Montelongo; CAB Davidson; J Blyth; JB Carmody; S Vignolini; U Steiner; JJ Baumberg; TD Wilkinson; CR Lowe (2013). „Zápis chemicky laditelných úzkopásmových holografických senzorů zaměřený na světlo“. Pokročilé optické materiály. 2 (3): 250–254. doi:10.1002 / adom.201300375.
  5. ^ Dopis Jamese Gregoryho Johnovi Collinsovi ze dne 13. května 1673. Přetištěno v: Rigaud, Stephen Jordan, ed. (1841). Korespondence vědeckých mužů sedmnáctého století…. 2. Oxford University Press. str. 251–5. zvláště p. 254
  6. ^ Hopkinson, F .; Rittenhouse, David (1786). „Optický problém, který navrhl pan Hopkinson a který vyřešil pan Rittenhouse.“. Transakce Americké filozofické společnosti. 2: 201–6. doi:10.2307/1005186. JSTOR  1005186.
  7. ^ Thomas D. Cope (1932) „Difrakční mřížka Rittenhouse“. Přetištěno v: Rittenhouse, David (1980). Hindle, Brooke (ed.). Vědecké spisy Davida Rittenhouse. Arno Press. 377–382. Bibcode:Kniha 80. let ..... R.. ISBN  9780405125683. (Reprodukce Rittenhouseova dopisu o jeho difrakční mřížce se objeví na str. 369–374.)
  8. ^ Fraunhofer, Joseph von (1821). „Neue Modifikation des Lichtes durch gegenseitige Einwirkung und Beugung der Strahlen, und Gesetze derselben“ [Nová modifikace světla vzájemným ovlivňováním a difrakcí [světelných] paprsků a jejich zákony]. Denkschriften der Königlichen Akademie der Wissenschaften zu München (Monografie Královské akademie věd v Mnichově). 8: 3–76.
  9. ^ Fraunhofer, Joseph von (1823). „Kurzer Bericht von den Resultaten neuerer Versuche über die Gesetze des Lichtes, und die Theorie derselben“ [Krátký popis výsledků nových experimentů na zákonech světla a jejich teorie]. Annalen der Physik. 74 (8): 337–378. Bibcode:1823AnP ... 74..337F. doi:10,1002 / a 188230740802.
  10. ^ Turner, G. L'E. (1967). „Příspěvky Friedricha Adolpha Noberta pro vědu“. Bulletin Ústavu fyziky a fyzikální společnosti. 18 (10): 338–348. doi:10.1088/0031-9112/18/10/006.
  11. ^ Warner, Deborah J. (1971). „Lewis M. Rutherfurd: Průkopnický astronomický fotograf a spektroskop“. Technologie a kultura. 12 (2): 190–216. doi:10.2307/3102525. JSTOR  3102525.
  12. ^ Warner, Deborah J. (1988). Michelsonova éra v americké vědě 1870-1930. New York: Americký fyzikální institut. s. 2–12.
  13. ^ Hentschel, Klaus (1993). „Objev rudého posunu linií sluneční Fraunhoferové od Rowlanda a Jewella v Baltimoru kolem roku 1890“ (PDF). Historické studie ve fyzikálních a biologických vědách. 23 (2): 219–277. doi:10.2307/27757699. JSTOR  27757699.
  14. ^ Sweeetnam, George (2000). Command of Light: Rowland's School of Physics and the Spectrum. Philadelphia: Americká filozofická společnost. ISBN  978-08716-923-82.
  15. ^ Feynman, Richard (1985). QED: Zvláštní teorie světla a hmoty. Princeton University Press. ISBN  978-0691083889.
  16. ^ Ambient Diagnostics autor: Yang Cai - CRC Press 2014, strana 267
  17. ^ http://www.nnin.org/sites/default/files/files/Karen_Rama_USING_CDs_AND_DVDs_AS_DIFFRACTION_GRATINGS_0.pdf
  18. ^ Xu, Zhida; Han, Kevin; Khan, Ibrahim; Wang, Xinhao; Liu, Logan (2014). "Detekce indexu lomu kapaliny nezávislá na opacitě pomocí optofluidního difrakčního snímače". Optická písmena. 39 (20): 6082–6085. arXiv:1410.0903. Bibcode:2014OptL ... 39,6082X. doi:10,1364 / OL.39.006082. PMID  25361161. S2CID  5087241.
  19. ^ „Krok 17“. Nook Simple Touch s GlowLight Teardown. Opravím to. 2012.
  20. ^ Barreiro, Jesús J .; Pons, Amparo; Barreiro, Juan C .; Castro-Palacio, Juan C .; Monsoriu, Juan A. (březen 2014). „Difrakce elektronickými součástmi pro každodenní použití“ (PDF). American Journal of Physics. 82 (3): 257–261. Bibcode:2014AmJPh..82..257B. doi:10.1119/1.4830043. hdl:10251/54288.
  21. ^ Baskin, R.J .; Roos, K.P .; Yeh, Y. (říjen 1979). „Studie difrakce světla jednotlivých vláken kosterního svalstva“. Biophys. J. 28 (1): 45–64. Bibcode:1979BpJ .... 28 ... 45B. doi:10.1016 / S0006-3495 (79) 85158-9. PMC  1328609. PMID  318066.
  22. ^ A b Stavenga, D. G. (2014). „Tenký film a vícevrstvá optika způsobují strukturní barvy mnoha hmyzu a ptáků“. Materiály dnes: sborník. 1: 109–121. doi:10.1016 / j.matpr.2014.09.007.
  23. ^ Roberts, N. W .; Marshall, N.J .; Cronin, T. W. (2012). „Vysoká úroveň odrazivosti a bodové strukturní barvy u ryb, hlavonožců a brouků“. Sborník Národní akademie věd. 109 (50): E3387. Bibcode:2012PNAS..109E3387R. doi:10.1073 / pnas.1216282109. PMC  3528518. PMID  23132935.
  24. ^ Stavenga, D. G .; Leertouwer, H.L .; Wilts, B. D. (2014). „Principy barvení nymfalinových motýlů - tenké filmy, melanin, ommochromy a stohování v křídlech“. Journal of Experimental Biology. 217 (12): 2171–2180. doi:10.1242 / jeb.098673. PMID  24675561.
  25. ^ Van Der Kooi, C. J .; Wilts, B. D .; Leertouwer, H.L .; Staal, M .; Elzenga, J. T. M .; Stavenga, D. G. (2014). „Duhové květy? Příspěvek povrchových struktur k optické signalizaci“ (PDF). Nový fytolog. 203 (2): 667–73. doi:10.1111 / nph.12808. PMID  24713039.
  26. ^ Lee, David W. (2007). Nature's Palette: The Science of Plant Color. University of Chicago Press. 255–6. ISBN  978-0-226-47105-1.CS1 maint: ref = harv (odkaz)
  27. ^ Van Der Kooi, C. J .; Dyer, A. G .; Stavenga, D. G. (2015). „Je květinová duhovka biologicky relevantní signál v signalizaci opylovače rostlin?“ (PDF). Nový fytolog. 205 (1): 18–20. doi:10.1111 / nph.13066. PMID  25243861.
  28. ^ Hsiung, Bor-Kai; Siddique, Radwanul Hasan; Stavenga, Doekele G .; Otto, Jürgen C .; Allen, Michael C .; Liu, Ying; Lu, Yong-Feng; Deheyn, Dimitri D .; Shawkey, Matthew D. (22. prosince 2017). „Duhové paví pavouky inspirují miniaturní super-duhovou optiku“. Příroda komunikace. 8 (1): 2278. Bibcode:2017NatCo ... 8.2278H. doi:10.1038 / s41467-017-02451-x. ISSN  2041-1723. PMC  5741626. PMID  29273708.
  29. ^ Lee 2007, str. 41
  30. ^ „Barvení ve fosilní minulosti“. Zprávy. Muzeum přírodní historie. 15. března 2006. Archivovány od originál dne 12. srpna 2010. Citováno 14. září 2010.
  31. ^ Können, G. P. (1985). Polarizované světlo v přírodě. Cambridge University Press. str.72 –73. ISBN  978-0-521-25862-3.

Reference

externí odkazy