Iontová dráha - Ion track
tento článek vyžaduje pozornost odborníka na fyziku. Specifický problém je: článek byl označen pro úpravy kopií, ale to vyžaduje pochopení a tento článek je příliš technický.Listopad 2012) ( |
Ionové stopy jsou stopy poškození vytvořené uživatelem rychlý těžký ionty pronikající pevnými látkami, které mohou dostatečně přiléhat k chemickému leptání v různých krystalických, sklovitých a / nebo polymerních pevných látkách.[1][2] Jsou spojeny s válcovými oblastmi poškození několik nanometry v průměru[3][4] a lze je studovat Rutherfordova zpětná rozptylová spektrometrie (RBS), transmisní elektronová mikroskopie (TEM), rozptyl neutronů v malém úhlu (SANS), malý úhel rentgenového rozptylu (SAXS ) nebo plyn pronikání.[5]
Technologie iontové dráhy
Technologie iontových drah se zabývá výrobou a aplikací iontových stop ve Windows mikrotechnologie a nanotechnologie.[6] Iontové stopy lze selektivně leptat v mnoha izolačních pevných látkách, což vede ke kuželům nebo válcům o průměru až 8 nanometrů.[7] Leptané kolejové válce lze použít jako filtry,[8][9] Počítadlo Coulter mikrokanály,[10] být upraven pomocí jednovrstvé,[11] nebo být vyplněn galvanické pokovování.[12][13]
Technologie iontových drah byla vyvinuta, aby vyplnila určité specializované oblasti, kde je konvenční nanolitografie selže, včetně:
- Přímé tvarování odolný vůči záření minerály, brýle a polymery[2]
- Generování protáhlých struktur s a rozlišení limit až 8 nanometrů[7]
- Přímé vytváření děr v tenkých vrstvách bez jakéhokoli procesu vývoje[14]
- Definování konstrukční hloubky pomocí iontový rozsah spíše než cílovou tloušťkou[15][16]
- Generování struktur pomocí poměr stran (hloubka dělená šířkou) až 104.[2]
- Tvarování tuhých a pružných materiálů pod definovaným úhlem řezu[17]
- Prozkoumejte sféru zarovnaných textur s definovanými úhly sklonu[18]
- Generování náhodných vzorů skládajících se z částečně překrývajících se jednotlivých stop[19]
- Generování velkého počtu jednotlivých jednokolejných konstrukcí[20]
- Generování zaměřených vzorů sestávající z jednotlivých jednotlivých stop[21]
Materiály citlivé na záznam iontové stopy
Třída materiálů pro záznam iontových stop se vyznačuje následujícími vlastnostmi:[2]
- Vysoký stejnorodost: Změny lokální hustoty původního materiálu musí být malé ve srovnání s deficitem hustoty jádra iontové dráhy. Opticky průsvitné materiály, jako polykarbonát a polyvinylidenfluorid, mít tuto vlastnost. Zrnité polymery jako např polytetrafluorethylen nemají tuto vlastnost.
- Vysoký elektrický odpor: Nevodivé dielektrikum minerály, sklenice a polymery mají tuto vlastnost, zatímco vysoce vodivé kovy a slitiny tuto vlastnost nemají. V kovech je tepelná difuzivita je spojen s elektrická vodivost, potlačující tvorbu tepelného hrotu.
- Vysoký citlivost na záření: Polymery mají ve srovnání s brýlemi a iontovými krystaly vysokou citlivost na záření. Radiační účinek v polymerech je způsoben sekundární elektronovou kaskádou, která vyvolává jak štěpení řetězce (dominující v jádru trati), tak zesíťování (dominující v trati halo).
- Nízký atomová mobilita: Pro leptání selektivní iontové stopy musí být kontrast hustoty mezi latentní iontovou stopou a původním materiálem vysoký. Kontrast mizí kvůli difúze, záleží na atomová mobilita. Ionové stopy lze žíhat. Mazání je rychlejší brýle ve srovnání s iontové krystaly.
Ozařovací zařízení a metody
Několik typů rychlý těžký ion v současné době se používají generátory a ozařovací schémata:
Alfa a štěpné zdroje[22][23] poskytují paprsky nízké intenzity se širokým rozložením úhlu, hmotnosti a energie. The rozsah emitovaných štěpných fragmentů je omezena na přibližně 15 mikrometry v polymerech. Slabý kalifornium -252 nebo americium -241 zdrojů[24] se používají pro vědecké a technologické průzkumy. Jsou kompaktní, levné a lze s nimi bezpečně manipulovat. | |
Jaderné reaktory poskytnout štěpné fragmenty se širokým rozložením úhlu, hmotnosti a energie. Podobný alfa a štěpné zdroje, penetrace rozsah emitovaných štěpné fragmenty je omezena na asi 15 mikrometrů v polymerech. Jaderné reaktory se používají pro filtr Výroba. | |
Těžký ion urychlovače částic zajistit paralelní paprsek ozáření vysoko zářivost s ionty definované hmotnosti, energie a úhlu náklonu.[25][26][27] Intenzity jsou k dispozici v širokém rozsahu, dokonce až miliard iontů za sekundu. V závislosti na dostupné energii mohou být vyrobeny délky dráhy mezi několika a několika stovkami mikrometrů. Urychlovače jsou používány v mikro- a nanotechnologie. Radioaktivní kontaminace chybí při iontových energiích pod Coulombova bariéra.[28] | |
Jeden iont ozáření se používají k výrobě jednotlivých mikro- a nanostruktur, jako jsou kužely, kanály, kolíky a dráty.[20] Tato technika vyžaduje slabý iontový paprsek, který lze vypnout poté, co jeden iont pronikne do cílové fólie. | |
Ion mikroby nabízejí nejvyšší úroveň kontroly procesu ozařování. Ty omezují výstup těžkého iontu plynový pedál na malé vlákno, které lze skenovat přes povrch vzorku. Psaní s jednotlivými rychlými těžkými ionty je možné s přesností zaměřování asi jednoho mikrometru.[21] |
Tvorba iontových stop
Když rychlý těžký ion proniká pevnou látkou, zanechává za sebou stopu nepravidelného a upraveného materiálu omezeného na válec o průměru několika nanometrů. Přenos energie mezi těžkými projektil iont a světelné cílové elektrony se vyskytují v binární kolize. Odříznutý hlavní elektrony zanechávají nabitou oblast za sebou a indukují a sekundární elektronová kolize kaskády zahrnující rostoucí počet elektronů s klesající energií. Tato kaskáda srážek elektronů se zastaví, když ionizace již není možná. Zbývající energie vede k atomové excitaci a vibracím a produkuje (teplo ). Kvůli velkému hmotnostní poměr proton k elektronu, energie z projektil klesá postupně a dráha střely je rovný.[29] Malý zlomek přenesené energie zůstává jako iontová stopa v pevné látce. Průměr iontové stopy se zvyšuje s rostoucím citlivost na záření materiálu. K popisu iontové stopy se používá několik modelů.
- Podle model špice iontové exploze[30] the hlavní ionizace indukuje atomovou kolize kaskády,[31] což má za následek neuspořádanou zónu kolem dráhy iontů.
- Podle elektron kolize kaskády Modelka the sekundární elektrony indukují radiační efekt v materiálu, podobný prostorově omezenému elektronovému záření.[32] Elektron kolize kaskády model je zvláště vhodný pro polymery.
- Podle model tepelného hrotu, kaskáda srážek elektronů je zodpovědná za přenos energie mezi iontem střely a cílovými jádry. Pokud teplota překročí teplotu tání cílové látky, vytvoří se kapalina. Rychlý kalení zanechává za sebou amorfní stav se sníženou hustotou. Jeho porucha odpovídá iontové stopě.[3][33]
Model s tepelným hrotem naznačuje citlivost na záření různých materiálů závisí na jejich tepelné vodivosti a teplotě tání.
Model s tepelným hrotem
Iontová stopa odpovídá zmrzlé poruše po rychlém zhášení tavné zóny kolem iontové dráhy. Teplota reprezentovaná barvou. Iontová cesta svisle k rovině obrazu.Molekulární dynamika simulace kolize kaskády ve zlatě.
Sledovat prahovou hodnotu leptání: vstup energie potřebný pro selektivní leptání. U iontových krystalů se prahová hodnota zvyšuje s tepelnou vodivostí. Amorfní kov FeBSiC zahrnut pro srovnání.
Metody leptání
Selektivní iontové leptání
Selektivní leptání iontové stopy[2] úzce souvisí se selektivním leptáním hranice zrn a krystal dislokace. Proces leptání musí být dostatečně pomalý, aby rozlišoval mezi ozářeným a původním materiálem. Výsledný tvar závisí na typu materiálu, koncentraci leptadla a teplotě leptací lázně. U krystalů a skel je selektivní leptání způsobeno sníženou hustotou iontové stopy. V polymerech je selektivní leptání způsobeno fragmentací polymeru v jádru iontové dráhy. Zóna jádra je obklopena stopou halo, ve které může zesíťování bránit leptání stopy. Po odstranění zesítěné trati halo roste rádius dráhy v čase lineárně. Výsledkem selektivního leptání je koryto, póry nebo kanál.
Povrchově aktivní látka vylepšené leptání
Povrchově aktivní látka vylepšené leptání se používá k úpravě tvarů iontových stop.[34] Je to založeno na samoorganizovaný jednovrstvé.[11] The jednovrstvé jsou polopropustné pro solvatované ionty leptacího média a snižují povrchový útok. V závislosti na relativní koncentraci povrchově aktivní látky a leptaného média se získají póry válcových nebo válcových tvarů iontů. Tuto techniku lze použít ke zvýšení poměr stran.[35]
Opakované ozařování a zpracování: Dvoustupňový proces ozařování a leptání používaný k vytvoření perforovaných jamek.
Libovolné úhly ozáření vynutit anizotropii podél jedné konkrétní osy symetrie.
Multiangular kanály jsou vzájemně se prostupující sítě skládající se ze dvou nebo více kanálových polí v různých směrech.
Oboustranné leptání iontové stopy při poměru leptání stopy 5: 1.
Asymetrické iontové kanály se silně sníženým horním průměrem.
Mikrojamky s perforovaným dnem.
Dvě membrány s různým sklonem kanálu (vertikální a 45 stupňů).
Tři membrány perforované ve dvou rozepřených úhlech (± 10, ± 20, ± 45 stupňů).
Materiál | pH | Mokrý leptadlo | Senzibilizátor1) | Desenzibilizátor2) | T / C3) | Rychlost4) | Selektivita5) |
---|---|---|---|---|---|---|---|
PC | základní | NaOH | UV | Alkoholy | 50-80 | Rychle | 100-10000 |
PET | základní | NaOH | UV, DMF | Alkoholy | 50-90 | Rychle | 10-1000 |
základní | K.2CO3 | 80 | Pomalý | 1000 | |||
PI | základní | NaOCl | NaOH | 50-80 | Rychle | 100-1000 | |
CR39 | základní | NaOH | UV | 50-80 | Rychle | 10-1000 | |
PVDF6) | základní | KMnO4 + NaOH | 80 | Střední | 10-100 | ||
PMMA6) | kyselé | KMnO4 + H2TAK4 | 50-80 | Střední | 10 | ||
PP6) | kyselé | CrO3 + H2TAK4 | 80 | Rychle | 10-100 |
1) Senzibilizátory zvyšují poměr leptání stopy rozbitím vazeb nebo zvětšením volného objemu.
2) Desenzibilizátory snižují poměr leptání stopy. Alternativně mohou být iontové stopy tepelně žíhány.
3) Typický teplotní rozsah etchové lázně. Rychlost leptání silně roste s koncentrací a teplotou.
4) Axiální leptání závisí na rychlosti leptání stopy vt, radiální leptání závisí na obecné rychlosti leptání vG.
5) Selektivita (poměr stran, poměr leptání stopy) = rychlost leptání stopy / obecná rychlost leptání = vt / vG.
6) Tato metoda vyžaduje odstranění zbývajících oxidů kovů vodnými roztoky HC1.
Replikace
Leptané iontové stopy mohou být replikováno podle polymery[37] nebo kovy.[12][38] Replika a šablona lze použít jako kompozitní. Repliku lze od ní oddělit šablona mechanicky nebo chemicky. Polymer repliky se získají naplněním leptané stopy kapalinou předchůdce z polymer a vytvrzování to. Vytvrzování lze aktivovat a katalyzátor ultrafialovým zářením záření nebo teplo. Kov repliky lze získat buď bezproudové depozice nebo elektro-depozice. Pro replikaci průchozích pórů je na jedné straně membrány nanesen katodový film a membrána je ponořena do roztoku kovové soli. Katodový film je záporně nabitý vzhledem k anodě, která je umístěna na opačné straně membrány. Kladné kovové ionty jsou přitahovány ke katodě, kde zachycují elektrony a srážejí se jako kompaktní kovový film. Během elektro-depozice se kanály postupně plní kovem a délky nanodrátů jsou řízeny dobou depozice. Rychlé ukládání vede k polykrystalickým drátům, zatímco pomalé ukládání vede k jednotlivým krystalickým drátům. Samostatně stojící replika se získá odstraněním šablony po nanesení nosného filmu na anodovou stranu membrány.
Pronikající drátové sítě jsou vyráběny elektro-depozicí ve víceúrovňových, leptaných membránách. Získají se volně stojící trojrozměrné sítě s nastavitelnou složitostí a propojením mezi kabely.[39]
Segmentované nanodráty jsou vyráběny střídáním polarity během elektropozice.[40] Délka segmentu se upravuje podle doby trvání pulzu. Tímto způsobem lze vyladit elektrické, tepelné a optické vlastnosti.
Volně stojící kovová replika leptaných iontových stop dovnitř PC
Prostupující drátová síť
Balíček segmentovaných platinových nanodrátů
Aplikace
Mikrotechnologie: Společný mechanický nástroje makrosvěta jsou doplňovány a doplňovány a v některých aplikacích nahrazeny, paprsky částic. Tady paprsky fotony a elektrony upravit rozpustnost z citlivý na záření polymery, tzv.odolává ", zatímco maskování chrání vybranou oblast před expozicí záření, chemický útok, a eroze atomovým dopadem. Typické výrobky vyrobené tímto způsobem jsou integrované obvody a mikrosystémy. V současné době je obor mikrotechnologie se rozšiřuje směrem k nanotechnologie. Nedávná pobočka mikrofabrikace je založen na manipulaci jednotlivce ionty.
Geologie: Ionové stopy jsou užitečné, protože v minerálech mohou zůstat nezměněny po miliony let. Jejich hustota poskytuje informace o době, kdy minerál ztuhl z taveniny, a jsou používány jako geologické hodiny štěpení stopy datování
Filtry: Homoporous filtry byly mezi prvními aplikacemi[8] technologie iontových drah a jsou nyní vyráběny několika společnostmi.[41] Slídové membrány s póry iontových drah byly použity Beckem a Schultzem k určení mechanismu bráněné difúze v nanopórech.[42][43]
Klasifikace mikro- a nanočástic: Odpor kanálu vyplněný znakem elektrolyt závisí na objemu částice, která jím prochází.[10] Tato technika se aplikuje na počítání a stanovení velikosti jednotlivých červených krvinek, bakterií a virových částic.
pH Senzor: Nabité kanály naplněné elektrolyt mít povrchová vodivost, kromě pravidelných objemová vodivost, elektrolytu. Iony připojené k nabitému povrchu přitahují oblak mobilu protiionty. Fixní a mobilní ionty tvoří a dvojitá vrstva. U malých kanálů povrchová vodivost je zodpovědný za většinu přepravy poplatků. U malých kanálů povrchová vodivost překračuje objemová vodivost. Negativní povrchové náboje mohou být obsazeny pevně vázanými protony. Na nízké úrovni pH (vysoká koncentrace protonů) je náboj stěny zcela neutralizován. Povrchová vodivost zmizí. Kvůli závislosti povrchové vodivosti na pH se kanál stává senzorem pH.[44]
Aktuální usměrňující póry: Asymetrické póry se získávají jednostranným leptáním. Geometrická asymetrie se promítá do asymetrie vedení. Tento jev je podobný elektrickému ventilu. Pór má dva charakteristické stavy vedení, otevřený a uzavřený. Nad určitým napětím se ventil otevře. Pod určitým napětím se ventil zavře.[45][46]
Termosenzitivní kanál: Získané obložením kanálu s termo-citlivý gel.[47]
Bio-senzor: Chemická modifikace stěny kanálu mění její interakci s procházejícími částicemi. Různé obklady stěn se vážou na konkrétní molekuly a zpomalují jejich průchod. V tomto smyslu zeď uznává procházející částice. Jako příklad lze uvést, že fragmenty DNA jsou selektivně vázány svými komplementárními fragmenty. Připojené molekuly snižují objem kanálu. Indukovaná změna odporu odráží koncentraci molekuly.[48]
Anizotropní vedení: Plošina pokrytá mnoha volně stojícími dráty funguje jako velkoplošný vysílač pole.[49]
Magnetické vícevrstvy: Nano-vodiče sestávající ze střídavých magnetických / nemagnetických vrstev fungují jako magnetické senzory. Jako příklad se nanodráty kobalt / měď získávají z elektrolyt obsahující oba kovy. Při nízkém napětí se čistá měď ukládá, zatímco kobalt odolává elektrolytické depozici. Při vysokém napětí se oba kovy ukládají jako slitina. Pokud elektrolyt obsahuje převážně kobalt, magnetická slitina kobalt-měď je uložena s vysokým podílem kobaltu. Elektrická vodivost vícevrstvého drátu závisí na aplikovaném vnějším magnetickém poli. Magnetické pořadí kobaltových vrstev se zvyšuje s aplikovaným polem. Bez magnetického pole sousední magnetické vrstvy preferují antiparalelní pořadí. U magnetického pole upřednostňují magnetické vrstvy orientaci rovnoběžnou s magnetickým polem. Paralelní orientace odpovídá sníženému elektrickému odporu. Efekt se používá ve čtecích hlavách magnetických paměťových médií („efekt GMR“).[50]
Spintronika: Struktura rotačního ventilu se skládá ze dvou magnetických vrstev různé tloušťky. Silná vrstva má vyšší magnetickou stabilitu a používá se jako polarizátor. Tenká vrstva funguje jako analyzátor. V závislosti na směru magnetizace vzhledem k polarizátoru (paralelnímu nebo antiparalelnímu) je jeho vodivost nízká, respektive vysoká.[51]
Textury: Nakloněné textury s hydrofobním povlakem jsou současně superhydrofobní a anizotropní,[18] a ukázat preferovaný směr dopravy. Bylo prokázáno, že účinek převádí vibrace na překlad.[52]
Leptané iontové stopy
Tranzitní kanál částic. Přechodný pokles proudu je úměrný objemu částic.
pH senzor: Pohybující se kruh představuje průřez záporně nabitého kanálu. Vlevo: Při nízkém pH jsou všechny povrchové náboje obsazeny protony (nízká vodivost). Vpravo: Při vysokém pH jsou k dispozici všechny povrchové náboje (vysoká vodivost).
Asymetrický pór přenáší kladné ionty přednostně zprava doleva.
Kanál reagující na teplo. Kanál lemovaný hydrogelem se otevírá nad a uzavírá pod kritickou teplotou hydrogelu.
Biospecifický senzor. Elektrický odpor kanálu pokrytého imuno reaktantem závisí na koncentraci konkrétní molekuly.
Pole emitoru pole
Vícevrstvý magnetosenzor.
Nízké magnetické pole: antiparalelní orientace a vysoká odolnost.
Vysoké magnetické pole: paralelní orientace a nízký odpor.Spin Analyzer
Ztráta energie spinově polarizovaných elektronů závisí na magnetické orientaci analyzátoru. Vlevo: polarizátor (modrý: roztočení). Vpravo: analyzátor (modrá: rozevření; červená: rozevření).Nakloněná stopa textury s asymetrickými transportními vlastnostmi.
Poznámky
- ^ D.A. Young (1958). "Leptání radiačního poškození fluoridem lithným". Příroda. 182 (4632): 375–377. Bibcode:1958Natur.182..375Y. doi:10.1038 / 182375a0. PMID 13577844. S2CID 4282512.
- ^ A b C d E R.L. Fleischer; P.B. Cena; R.M. Walker (1975). Jaderné stopy v pevných látkách. Scientific American. 220. University of California Press. 30–9. doi:10.1038 / scientificamerican0669-30. ISBN 978-0-520-02665-0. PMID 5769561.
- ^ A b F. Seitz; J.S. Koehler (1956). F. Seitz; D. Turnbull (eds.). "Fyzika pevných látek". Akademický tisk: 307. LCCN 55012299. Citovat deník vyžaduje
| deník =
(Pomoc) - ^ M. Toulemonde; C. Dufour; A. Meftah; E. Paumier (2000). "Přechodné tepelné procesy při ozařování těžkými ionty krystalických anorganických izolátorů". Jaderné přístroje a metody B. 166–167: 903–912. Bibcode:2000NIMPB.166..903T. doi:10.1016 / S0168-583X (99) 00799-5.
- ^ G. Remmert; Y. Eyal; BÝT. Fischer; R. Spohr (1995). "Propustnost plynu a průřez latentních iontových stop v polymerech". Jaderné přístroje a metody B. 105 (1–4): 197–199. Bibcode:1995 NIMPB.105..197R. doi:10.1016 / 0168-583X (95) 00576-5.
- ^ R. Spohr (1990). Iontové dráhy a mikrotechnologie. Vieweg Verlag. ISBN 978-3-528-06330-6.
- ^ A b W. D. Williams; N. Giordano (1984). "Výroba 80 Å kovových drátů". Recenze vědeckých přístrojů. 55 (3): 410–412. Bibcode:1984RScI ... 55..410W. doi:10.1063/1.1137752.
- ^ A b R.L. Fleischer; P.B. Cena; R.M. Walker (1963). "Způsob vytváření jemných děr téměř atomových rozměrů". Recenze vědeckých přístrojů. 34 (5): 510–512. Bibcode:1963RScI ... 34..510F. doi:10.1063/1.1718419.
- ^ P. Apel (2003). "Rychlé iontové efekty v polymerech: průmyslové aplikace". Jaderné přístroje a metody ve výzkumu fyziky Sekce B. 208: 11–20. Bibcode:2003 NIMPB.208 ... 11A. doi:10.1016 / S0168-583X (03) 00634-7.
- ^ A b R.W. DeBlois; C.P. Bean (1970). "Počítání a dimenzování submikronových částic metodou odporového pulzu". Recenze vědeckých přístrojů. 41 (7): 909–916. Bibcode:1970RScI ... 41..909D. doi:10.1063/1.1684724.
- ^ A b W. J. Petzny; J.A. Quinn (1969). "Kalibrované membrány s potaženými stěnami pórů". Věda. 166 (3906): 751–753. Bibcode:1969Sci ... 166..751P. doi:10.1126 / science.166.3906.751. PMID 5823313. S2CID 1807195.
- ^ A b G.E. Possin (1970). "Metoda formování drátů velmi malého průměru". Recenze vědeckých přístrojů. 41 (5): 772–774. Bibcode:1970RScI ... 41..772P. doi:10.1063/1.1684640.
- ^ J. Vetter. "Volně stojící kovové vousy". GSI Darmstadt. Citováno 2010-04-27.
- ^ Y. Eyal; K. Gassan (1999). "Pozorování latentních stop těžkých iontů v polyimidu pomocí transmisní elektronové mikroskopie". Jaderné přístroje a metody ve fyzikálním výzkumu B. 156 (1–4): 183–190. Bibcode:1999 NIMPB.156..183E. doi:10.1016 / S0168-583X (99) 00269-4.
- ^ J.F.Ziegler (1980). Příručka pro zastavení průřezů energetických iontů ve všech prvcích. Pergamon Press. ISBN 978-0080216072.
- ^ „Výpočet zastavení a dosahu“. Srim.org. Citováno 2013-01-21.
- ^ M. Lindeberg; K. Hjort (2004). „Komplexní studie iontové dráhy umožnila mikrostruktury s vysokým poměrem stran v pružných deskách plošných spojů“. Technologie mikrosystémů. 10 (8–9): 608–621. doi:10.1007 / s00542-003-0339-2. S2CID 109327888.
- ^ A b R. Spohr; G. Sharma; P. Forsberg; M. Karlsson; A. Hallén; L. Westerberg (2010). "Tahová asymetrie nakloněných superhydrofobních iontových stopových textur". Langmuir. 26 (9): 6790–6796. doi:10.1021 / la904137t. PMID 20085343.
- ^ C. Riedel; R. Spohr (1980). "Vlastnosti přenosu jaderných stopových filtrů". Journal of Membrane Science. 7 (2): 225–234. doi:10.1016 / S0376-7388 (00) 80083-6.
- ^ A b R. Spohr; C. Zet; BÝT. Fischer; H. Kiesewetter; P. Apel; I. Gunko; L. Westerberg (2010). "Řízená výroba nanodrátů a kanálů iontové dráhy". Jaderné přístroje a metody ve fyzikálním výzkumu B. 268 (6): 676–686. Bibcode:2010NIMPB.268..676S. doi:10.1016 / j.nimb.2009.12.017. hdl:10069/32233.
- ^ A b BÝT. Fischer; M. Heiss; M. Cholewa (2003). „O umění střílet s jedinými ionty“. Jaderné přístroje a metody ve fyzikálním výzkumu B. 210: 285–291. Bibcode:2003 NIMPB.210..285F. doi:10.1016 / S0168-583X (03) 01038-3.
- ^ „Tabulka nuklidů“. Atom.kaeri.re.kr. Citováno 2013-01-21.
- ^ „Interaktivní tabulka nukleotidů“. Nndc.bnl.gov. Citováno 2013-01-21.
- ^ 102 štěpné události / s
- ^ Brookhaven Tandem Van de Graaf
- ^ GSI ozařovací zařízení Archivováno 13. Března 2008 v Wayback Machine
- ^ „Systémy akcelerátoru s vysokou volností“. Highvolteng.com. Citováno 2013-01-21.
- ^ „Odhadnout Coulombovu bariéru“. Physicsconsult.de. Citováno 2013-01-21.
- ^ U železa hmotnostní poměr MFe/ mE~ 105
- ^ R. L. Fleischer; P.B. Cena; R.M. Walker (1965). „Ion Explosion Spike Mechanism for Formation of Charged-Particle Tracks In Solids“. Journal of Applied Physics. 36 (11): 3645–3652. Bibcode:1965JAP .... 36.3645F. doi:10.1063/1.1703059.)
- ^ K. Nordlund, M. Ghaly, R. S. Averback, M. Caturla, T. Diaz de la Rubia, J. Tarus (1998). "Porucha produkce v kolizních kaskádách v elementárních polovodičích a kovech FCC". Fyzický přehled B. 57 (13): 7556. Bibcode:1998PhRvB..5,77556N. doi:10.1103 / PhysRevB.57.7556.CS1 maint: více jmen: seznam autorů (odkaz))
- ^ R. Katz (1978). "Teorie struktury dráhy v radiobiologii a při detekci záření". Detekce jaderné stopy. 2 (1): 1–28. doi:10.1016 / 0145-224X (78) 90002-9.
- ^ M. Toulemonde; C. Dufour; A. Meftah; E. Paumier (2000). "Přechodné tepelné procesy při ozařování těžkými ionty krystalických anorganických izolátorů". Jaderné přístroje a metody B. 166-167: 903–912. Bibcode:2000NIMPB.166..903T. doi:10.1016 / S0168-583X (99) 00799-5.
- ^ P.Y.Apel, I.V. Blonskaya, A.Y. Didyk, S.N. Dmitriev, O.L. Orelovitch, D. Root, L.I. Samoilova, V.A. Vutsadakis (2001). "Kontrola povrchově aktivní látky zaměřená na morfologii pórů stopy-leptání". Jaderné přístroje a metody ve výzkumu fyziky Sekce B. 179 (1): 55–62. Bibcode:2001 NIMPB.179 ... 55A. doi:10.1016 / S0168-583X (00) 00691-1.CS1 maint: více jmen: seznam autorů (odkaz)
- ^ L.C.T. Muž; P. Apel; T. Cheung; L. Westerberg; K.N. Yu; C. Zet; R. Spohr (2007). „Vliv povrchově aktivní látky na leptání jedné iontové dráhy. Příprava a manipulace s jednotlivými válcovými mikrořadiči“. Jaderné přístroje a metody ve výzkumu fyziky Sekce B. 265 (2): 621–625. Bibcode:2007NIMPB.265..621M. doi:10.1016 / j.nimb.2007.09.029.
- ^ „P. Apel, R. Spohr: Úvod do leptání iontové dráhy v polymerech“. Ion-tracks.de. Citováno 2013-01-21.
- ^ P.B. Cena; G.M. Comstock; R.L. Fleischer; W. R. Giard; H.R. Hart; G.E. Nichols (1971). „Stopy kosmického záření v plastech: experiment dozimetrie přilby Apollo“. Věda. 172 (3979): 154–157. Bibcode:1971Sci ... 172..154C. doi:10.1126 / science.172.3979.154. PMID 17735223. S2CID 13108585.
- ^ Vidět: pokovování a galvanické pokovování
- ^ M. Rauber; I. Alber; S. Müller; R. Neumann; O. Picht; C. Roth; A. Schöckel; M. E. Toimil-Molares; W. Ensinger (2011). „Vysoce objednané nepodporované trojrozměrné sítě Nanowire s nastavitelnou složitostí a propojitelností Interwire pro integraci zařízení“. Nano dopisy. 11 (6): 2304–2310. Bibcode:2011NanoL..11.2304R. doi:10.1021 / nl2005516. PMID 21608990.
- ^ M. Rauber; J. Brötz; J. Duan; J. Liu; S. Müller; R. Neumann; O. Picht; M. E. Toimil-Molares; W. Ensinger (2010). „Segmentované celoplatinové nanodráty s řízenou morfologií prostřednictvím manipulace s lokální distribucí elektrolytů ve fluidních nanokanálech během elektrodepozice“. Journal of Physical Chemistry C. 114 (51): 22502–22507. doi:10.1021 / jp108889c.
- ^ „Ion track companies“. Physicsconsult.de. 04.07.2011. Citováno 2013-01-21.
- ^ Beck, R. E .; Schultz, J. S. (1970-12-18). "Omezená difúze v mikroporézních membránách se známou geometrií pórů". Věda. 170 (3964): 1302–1305. doi:10.1126 / science.170.3964.1302. ISSN 0036-8075. PMID 17829429. S2CID 43124555.
- ^ Beck, Robert E .; Schultz, Jerome S. (leden 1972). „Překážka difúze rozpuštěných látek v membránách, měřeno pomocí mikroporézních membrán se známou geometrií pórů“. Biochimica et Biophysica Acta (BBA) - Biomembrány. 255 (1): 273–303. doi:10.1016/0005-2736(72)90028-4. hdl:2027.42/34175. PMID 4334681.
- ^ Vlk; N. Reber; P. Yu. Apel; BÝT. Fischer; R. Spohr (1995). "Transport elektrolytů v nabitých kapilárách s jednou iontovou stopou". Jaderné přístroje a metody ve fyzikálním výzkumu B. 105 (1–4): 291–293. Bibcode:1995 NIMPB.105..291W. doi:10.1016 / 0168-583X (95) 00577-3.
- ^ P.Y. Apel, Y.E. Korchev, Z. Siwy, Z .; R. Spohr, M. Yoshida (2001). "Diodová jednodionová pásová membrána připravená elektro-zastavením". Jaderné přístroje a metody ve fyzikálním výzkumu B. 184 (3): 337–346. Bibcode:2001 NIMPB.184..337A. doi:10.1016 / S0168-583X (01) 00722-4.CS1 maint: více jmen: seznam autorů (odkaz)
- ^ P. Ramirez; P.Yu. Apel; J. Cervera; S. Mafe (2008). "Struktura pórů a funkce syntetických nanopórů s pevnými náboji: tvar špičky a rektifikační vlastnosti". Nanotechnologie. 19 (31): 315707. Bibcode:2008Nanot..19E5707R. doi:10.1088/0957-4484/19/31/315707. PMID 21828799.
- ^ M. Tamada; M. Yoshida; M. Asano; H. Omichi; R. Katakai; R. Spohr; J. Vetter (1992). „Tepelná odezva pórů iontových drah v kopolymerních filmech methakryloyl-L-alaninmethylesteru a diethylenglykol-bis-allylkarbonátu (CR-39)“. Polymer. 33 (15): 3169–3172. doi:10.1016 / 0032-3861 (92) 90230-T.
- ^ L.T. Kostelník; L.P. Horne; CR Martin (2007). "Vývoj syntetických kónických nanopórů pro aplikace biosenzování". Molekulární biosystémy. 3 (10): 667–685. doi:10.1039 / b708725j. PMID 17882330.
- ^ F. Maurer; A. Dangwal; D. Lysenkov; G. Müller; M. E. Toimil-Molares; C. Trautmann; J. Brötz; H. Fuess (2006). „Polní emise měděných nanodrátů pěstovaných v membránách polymerních iontových drah“. Jaderné přístroje a metody ve fyzikálním výzkumu B. 245 (1): 337–341. Bibcode:2006 NIMPB.245..337M. doi:10.1016 / j.nimb.2005.11.124.
- ^ L. Piraux; J.M. George; J.F.Despres; C. Leroy; E. Ferain; R. Legras; K. Ounadjela; A. Fert (1994). "Obří magnetorezistence v magnetických vícevrstvých nanodrátech". Aplikovaná fyzikální písmena. 65 (19): 2484–2486. Bibcode:1994ApPhL..65.2484P. doi:10.1063/1.112672.
- ^ B. Doudin; J.P.Ansermet (1997). „Nanostrukturační materiály pro spinovou elektroniku“. Europhysics News. 28 (1): 14–17. Bibcode:1997ENews..28 ... 14D. doi:10.1007 / s00770-997-0014-8. S2CID 123078833.
- ^ „Převádění vibrací na překlad“. Citováno 2013-01-21.
externí odkazy
- Média související s Iontová dráha na Wikimedia Commons