Metoda zmrazeného zrcadlového obrazu - Frozen mirror image method

Obr. 1. Ilustrace metody zmrazeného zrcadlového obrazu pro nejjednodušší případ magnetického dipólu přes plochý supravodivý povrch.

Metoda zmrazeného zrcadlového obrazu (nebo metoda zmrazených obrázků) je rozšířením metoda obrázků pro magnet -supravodič systémy, které byly zavedeny Alexander Kordyuk v roce 1998 zohlednit magnetické připnutí toku jev.[1] Metoda poskytuje jednoduchou reprezentaci magnetické pole distribuce generovaná magnetem (soustava magnetů) mimo nekonečně rovný povrch a naprosto těžké (s nekonečným připínací síla ) supravodič typu II v obecnějším případě chlazeném polem (FC), tj. když supravodič přejde do supravodivého stavu, byl již vystaven magnetickému poli. Rozdíl od metody zrcadlového obrazu, která se zabývá dokonalým supravodič typu I. (to zcela vypuzuje magnetické pole, viz Meissnerův efekt ), je to, že dokonale tvrdý supravodič detekuje spíše variaci vnějšího magnetického pole než pole samotné.

Popis

Název pochází z nahrazení určitých prvků v původním rozvržení imaginárními magnety, které replikují okrajové podmínky problému (viz Dirichletovy okrajové podmínky ). V nejjednodušším případě magnetický dipól přes plochý supravodivý povrch (viz obr. 1) se magnetické pole generované dipólem přesunulo z jeho počáteční polohy (ve které je supravodič ochlazen do supravodivého stavu) do konečné polohy a stínícími proudy na supravodivém povrchu , je ekvivalentní poli tří magnetických dipólů: skutečný (1), jeho zrcadlový obraz (3) a jeho zrcadlový obraz v počáteční (FC) poloze, ale s magnetizace vektor inverzní (2).

Aplikace

Ukázalo se, že metoda funguje hromadně vysokoteplotní supravodiče (HTSC),[1] které se vyznačují silným připínáním a používají se pro výpočet interakce v systémech magnet-HTSC, jako je supravodivost magnetická ložiska,[2] supravodivé setrvačníky,[3] MAGLEV,[2][4] pro kosmická loď aplikace,[5][6] stejně jako a učebnice model pro přírodovědné vzdělávání.[7]

Viz také

Reference

  1. ^ A b Kordyuk, A. A. (1998). „Magnetická levitace pro tvrdé supravodiče“ (PDF). Journal of Applied Physics. 83 (1): 610–611. Bibcode:1998JAP .... 83..610K. doi:10.1063/1.366648.
  2. ^ A b Hull, John R. (2000). "Supravodivá ložiska". Supravodičová věda a technologie. 13 (2): R1 – R15. Bibcode:2000SuScT..13R ... 1H. doi:10.1088/0953-2048/13/2/201. ISSN  1361-6668.
  3. ^ Filatov, A. V .; Maslen, E. H. (listopad 2001). "Pasivní magnetické ložisko pro systémy akumulace energie setrvačníku". Transakce IEEE na magnetice. 37 (6): 3913–3924. Bibcode:2001ITM .... 37.3913F. doi:10.1109/20.966127.
  4. ^ Liu, W .; Wang, J. S .; Jing, H .; Jiang, M .; Zheng, J .; Wang, S. Y. (2008). „Levitační výkonTC supravodič v magnetickém poli sinusové vodicí dráhy ". Physica C: Supravodivost. 468 (23): 2345–2350. Bibcode:2008PhyC..468.2345L. doi:10.1016 / j.physc.2008.08.011.
  5. ^ Shoer, J. P .; Peck, M. A. (2009). „Flux-pinned interfaces for the assembly, manipulation, and rekonfiguration of modular space systems“ (PDF). Journal of the Astronautical Sciences. 57 (3): 667. Bibcode:2009JAnSc..57..667S. doi:10.1007 / BF03321521. S2CID  16573560. Archivovány od originál (PDF) dne 11. 11. 2011.
  6. ^ Norman, M. C .; Peck, M. A. (2010). „Údržba satelitní sítě vázané na tok“ (PDF). Journal of Guidance, Control, and Dynamics. 33 (5): 1683. Bibcode:2010JGCD ... 33.1683N. CiteSeerX  10.1.1.622.3859. doi:10.2514/1.49550. Archivovány od originál (PDF) dne 11. 11. 2011.
  7. ^ Saito, Y. (2009). "Pozorování čar magnetického pole v blízkosti supravodiče pouhým okem". European Journal of Physics. 31 (1): 229–238. arXiv:0805.3990. Bibcode:2010EJPh ... 31..229S. doi:10.1088/0143-0807/31/1/020. S2CID  56360791.

Ukázky