Stabilní izobary beta-rozpadu - Beta-decay stable isobars

Beta-rozpad stabilní isobary jsou množinou nuklidy které nelze podstoupit rozpad beta, tj. transformace a neutron do a proton nebo proton k neutronu uvnitř jádro. Podskupina těchto nuklidů je také stabilní, pokud jde o dvojitý rozpad beta nebo teoreticky vyšší současný rozpad beta, protože mají nejnižší energii ze všech nuklidů se stejnou hromadné číslo.

Tato sada nuklidů je také známá jako linie stability beta, termín již běžně používaný v roce 1965.^[1]^[2] Tato čára leží podél spodní části jádra údolí stability.

Úvod

Hranici stability beta lze definovat matematicky nalezením nuklidu s největší vazebná energie pro dané hmotnostní číslo modelem, jako je klasický semi-empirický hmotnostní vzorec vyvinutý uživatelem C. F. Weizsäcker. Tyto nuklidy jsou lokální maxima z hlediska vazebné energie pro dané hmotnostní číslo.

β rozpad stabilní / rovnoměrné A
βDS	Jeden	Dva	Tři
2-34	17
36-58	5	7
60-72	5	2
74-116	2	19	1
118-154	2	11	6
156-192	5	14
194-210	6	3
212-262	7	19
Celkový	49	75	7

Všechna lichá hmotnostní čísla mají pouze jeden stabilní rozpad nukleázy beta.

Ze sudého množství má sedm (96, 124, 130, 136, 148, 150, 154) tři beta-stabilní nuklidy. Žádný nemá více než tři, všichni ostatní mají jeden nebo dva.

Z 2 až 34, všichni mají jen jednu.
Od 36 do 72 mají pouze devět (36, 40, 46, 48, 50, 54, 58, 64, 70) dva a zbývajících 11 má jeden.
Od 74 do 122 mají pouze tři (88, 90, 118) jeden a zbývajících 22 má dva.
Od 124 do 154 má pouze jeden (140) jeden, šest má tři a zbývajících 9 má dva.
Od 156 do 262 jich má pouze osmnáct a zbývajících 36 má dva, i když mohou existovat i některé neobjevené.

Všechno prvotní nuklidy jsou stabilní s rozpadem beta, s výjimkou ⁴⁰K, ⁵⁰PROTI, ⁸⁷Rb, ¹¹³CD, ¹¹⁵V, ¹³⁸Los Angeles, ¹⁷⁶Lu a ¹⁸⁷Re. Navíc, ¹²³Te a ^{180 m}Nebylo pozorováno, že se Ta rozpadá, ale předpokládá se, že procházejí beta rozpadem s extrémně dlouhým poločasem (přes 10¹⁵ let). Všechny prvky až do Nobelium, až na technecium a promethium, je známo, že mají alespoň jeden beta-stabilní izotop.

Seznam známých stabilních izobarů beta-rozpadu

V současné době je známo 350 stabilních nuklidů, které se rozpadají beta.^[3]^[4] Teoreticky předpokládané nebo experimentálně pozorované dvojitý beta-rozpad (pokud ne dominuje rozpad alfa nebo spontánní štěpení ) je znázorněno šipkami, tj. šipky směřují k nejlehčímu isobaru.

Žádný stabilní nuklid rozpadu beta nemá protonové číslo 43 nebo 61 a žádný stabilní nuklid s beta-rozpadem neutronové číslo 19, 21, 35, 39, 45, 61, 71, 89, 115, 123 nebo 147.

	Dokonce N	Lichý N
Dokonce Z	Dokonce A	Zvláštní A
Zvláštní Z	Zvláštní A	Dokonce i

Všechny známé stabilní izobary beta-rozpadu seřazené podle hmotnostního čísla
Zvláštní A	Dokonce i	Zvláštní A	Dokonce i	Zvláštní A	Dokonce i	Zvláštní A	Dokonce i
¹H	²H	³On	⁴On	⁵On (n)	⁶Li	⁷Li	⁸Be (α)
⁹Být	¹⁰B	¹¹B	¹²C	¹³C	¹⁴N	¹⁵N	¹⁶Ó
¹⁷Ó	¹⁸Ó	¹⁹F	²⁰Ne	²¹Ne	²²Ne	²³Na	²⁴Mg
²⁵Mg	²⁶Mg	²⁷Al	²⁸Si	²⁹Si	³⁰Si	³¹P	³²S
³³S	³⁴S	³⁵Cl	³⁶S ← ³⁶Ar	³⁷Cl	³⁸Ar	³⁹K.	⁴⁰Ar ← ⁴⁰Ca.
⁴¹K.	⁴²Ca.	⁴³Ca.	⁴⁴Ca.	⁴⁵Sc	⁴⁶Ca → ⁴⁶Ti	⁴⁷Ti	⁴⁸Ca.^[A] → ⁴⁸Ti
⁴⁹Ti	⁵⁰Ti ← ⁵⁰Cr	⁵¹PROTI	⁵²Cr	⁵³Cr	⁵⁴Cr ← ⁵⁴Fe	⁵⁵Mn	⁵⁶Fe
⁵⁷Fe	⁵⁸Fe ← ⁵⁸Ni	⁵⁹Spol	⁶⁰Ni	⁶¹Ni	⁶²Ni	⁶³Cu	⁶⁴Ni ← ⁶⁴Zn
⁶⁵Cu	⁶⁶Zn	⁶⁷Zn	⁶⁸Zn	⁶⁹Ga	⁷⁰Zn → ⁷⁰Ge	⁷¹Ga	⁷²Ge
⁷³Ge	⁷⁴Ge ← ⁷⁴Se	⁷⁵Tak jako	⁷⁶Ge → ⁷⁶Se	⁷⁷Se	⁷⁸Viz ← ⁷⁸Kr	⁷⁹Br	⁸⁰Viz → ⁸⁰Kr
⁸¹Br	⁸²Viz → ⁸²Kr	⁸³Kr	⁸⁴Kr ← ⁸⁴Sr	⁸⁵Rb	⁸⁶Kr → ⁸⁶Sr	⁸⁷Sr	⁸⁸Sr
⁸⁹Y	⁹⁰Zr	⁹¹Zr	⁹²Zr ← ⁹²Mo	⁹³Pozn	⁹⁴Zr → ⁹⁴Mo	⁹⁵Mo	⁹⁶Zr^[b] → ⁹⁶Po ← ⁹⁶Ru
⁹⁷Mo	⁹⁸Mo → ⁹⁸Ru	⁹⁹Ru	¹⁰⁰Po → ¹⁰⁰Ru	¹⁰¹Ru	¹⁰²Ru ← ¹⁰²Pd	¹⁰³Rh	¹⁰⁴Ru → ¹⁰⁴Pd
¹⁰⁵Pd	¹⁰⁶Pd ← ¹⁰⁶CD	¹⁰⁷Ag	¹⁰⁸Pd ← ¹⁰⁸CD	¹⁰⁹Ag	¹¹⁰Pd → ¹¹⁰CD	¹¹¹CD	¹¹²Cd ← ¹¹²Sn
¹¹³v	¹¹⁴Cd → ¹¹⁴Sn	¹¹⁵Sn	¹¹⁶Cd → ¹¹⁶Sn	¹¹⁷Sn	¹¹⁸Sn	¹¹⁹Sn	¹²⁰Sn ← ¹²⁰Te
¹²¹Sb	¹²²Sn → ¹²²Te	¹²³Sb	¹²⁴Sn → ¹²⁴Te ← ¹²⁴Xe	¹²⁵Te	¹²⁶Te ← ¹²⁶Xe	¹²⁷Já	¹²⁸Te → ¹²⁸Xe
¹²⁹Xe	¹³⁰Te → ¹³⁰Xe ← ¹³⁰Ba	¹³¹Xe	¹³²Xe ← ¹³²Ba	¹³³Čs	¹³⁴Xe → ¹³⁴Ba	¹³⁵Ba	¹³⁶Xe → ¹³⁶Ba ← ¹³⁶Ce
¹³⁷Ba	¹³⁸Ba ← ¹³⁸Ce	¹³⁹Los Angeles	¹⁴⁰Ce	¹⁴¹Pr	¹⁴²Ce → ¹⁴²Nd	¹⁴³Nd	¹⁴⁴Nd (α) ← ¹⁴⁴Sm
¹⁴⁵Nd	¹⁴⁶Nd → ¹⁴⁶Sm (α)	¹⁴⁷Sm (α)	¹⁴⁸Nd → ¹⁴⁸Sm (α) ← ¹⁴⁸Gd (α)	¹⁴⁹Sm	¹⁵⁰Nd → ¹⁵⁰Sm ← ¹⁵⁰Gd (α)	¹⁵¹Eu (α)	¹⁵²Sm ← ¹⁵²Gd
¹⁵³Eu	¹⁵⁴Sm → ¹⁵⁴Gd ← ¹⁵⁴Dy (α)	¹⁵⁵Gd	¹⁵⁶Gd ← ¹⁵⁶Dy	¹⁵⁷Gd	¹⁵⁸Gd ← ¹⁵⁸Dy	¹⁵⁹Tb	¹⁶⁰Gd → ¹⁶⁰Dy
¹⁶¹Dy	¹⁶²Dy ← ¹⁶²Er	¹⁶³Dy	¹⁶⁴Dy ← ¹⁶⁴Er	¹⁶⁵Ho	¹⁶⁶Er	¹⁶⁷Er	¹⁶⁸Er ← ¹⁶⁸Yb
¹⁶⁹Tm	¹⁷⁰Er → ¹⁷⁰Yb	¹⁷¹Yb	¹⁷²Yb	¹⁷³Yb	¹⁷⁴Yb ← ¹⁷⁴Hf (α)	¹⁷⁵Lu	¹⁷⁶Yb → ¹⁷⁶Hf
¹⁷⁷Hf	¹⁷⁸Hf	¹⁷⁹Hf	¹⁸⁰Hf ← ¹⁸⁰W (α)	¹⁸¹Ta	¹⁸²Ž	¹⁸³Ž	¹⁸⁴W ← ¹⁸⁴Os
¹⁸⁵Re	¹⁸⁶W → ¹⁸⁶Os (α)	¹⁸⁷Os	¹⁸⁸Os	¹⁸⁹Os	¹⁹⁰Os ← ¹⁹⁰Pt (α)	¹⁹¹Ir	¹⁹²Os → ¹⁹²Pt
¹⁹³Ir	¹⁹⁴Pt	¹⁹⁵Pt	¹⁹⁶Pt ← ¹⁹⁶Hg	¹⁹⁷Au	¹⁹⁸Pt → ¹⁹⁸Hg	¹⁹⁹Hg	²⁰⁰Hg
²⁰¹Hg	²⁰²Hg	²⁰³Tl	²⁰⁴Hg → ²⁰⁴Pb	²⁰⁵Tl	²⁰⁶Pb	²⁰⁷Pb	²⁰⁸Pb
²⁰⁹Bi (α)	²¹⁰Po (α)	²¹¹Po (α)	²¹²Po (α) ← ²¹²Rn (α)	²¹³Po (α)	²¹⁴Po (α) ← ²¹⁴Rn (α)	²¹⁵V (α)	²¹⁶Po (α) → ²¹⁶Rn (α)
²¹⁷Rn (α)	²¹⁸Rn (α) ← ²¹⁸Ra (α)	²¹⁹Pá (α)	²²⁰Rn (α) → ²²⁰Ra (α)	²²¹Ra (α)	²²²Ra^[C] (α)	²²³Ra (α)	²²⁴Ra (α) ← ²²⁴Th (α)
²²⁵AC (α)	²²⁶Ra (α) → ²²⁶Th (α)	²²⁷Th (α)	²²⁸Th (α)	²²⁹Th (α)	²³⁰Th (α) ← ²³⁰U (α)	²³¹Pa (α)	²³²Th (α) → ²³²U (α)
²³³U (α)	²³⁴U (α)	²³⁵U (α)	²³⁶U (α) ← ²³⁶Pu (α)	²³⁷Np (α)	²³⁸U (α) → ²³⁸Pu (α)	²³⁹Pu (α)	²⁴⁰Pu (α)
²⁴¹Am (α)	²⁴²Pu (α) ← ²⁴²Cm (α)	²⁴³Am (α)	²⁴⁴Pu (α) → ²⁴⁴Cm (α)	²⁴⁵Cm (α)	²⁴⁶Cm (α)	²⁴⁷Bk (α)	²⁴⁸Cm (α) → ²⁴⁸Cf (α)
²⁴⁹Srovnej (α)	²⁵⁰Srovnej (α)	²⁵¹Srovnej (α)	²⁵²Srov. (Α) ← ²⁵²Fm (α)	²⁵³Es (α)	²⁵⁴Srov. (SF) → ²⁵⁴Fm (α)	²⁵⁵Fm (α)	²⁵⁶Srov. (SF) → ²⁵⁶Fm (SF)
²⁵⁷Fm (α)	²⁵⁸Fm (SF) ← ²⁵⁸Ne (SF)	²⁵⁹Md (SF)	²⁶⁰Fm (SF) → ²⁶⁰Ne (SF)		²⁶²Ne (SF)

Jeden graf známých a předpokládaných nuklidů až Z = 149, N = 256. Černá označuje předpokládanou linii stability beta, což je v dobré shodě s experimentálními daty. Předpokládá se, že ostrovy stability budou blízko středu ²⁹⁴Ds a ³⁵⁴126, nad kterou se model zřejmě odchyluje od několika pravidel semi-empirického hmotnostního vzorce.^[8]

Bylo pozorováno, že všechny stabilní nuklidy s beta-rozpadem s A ≥ 209 se rozpadají alfa rozpadem, kromě těch, kde dominuje spontánní štěpení. S výjimkou ²⁶²Ne, žádné nuklidy s A ≥ 260 nebyly definitivně identifikovány jako beta-stabilní ²⁶⁰Fm a ²⁶²Ne jsou nepotvrzené.^[4]

Očekává se, že obecné vzorce beta-stability budou v oblasti pokračovat supertěžké prvky, i když přesné umístění středu údolí stability závisí na modelu. Všeobecně se věří, že ostrov stability existuje podél linie stability beta pro izotopy prvků kolem copernicium které jsou stabilizovány skořápka uzávěry v regionu; takové izotopy by se rozpadaly primárně rozpadem alfa nebo spontánním štěpením.^[9] Kromě ostrova stability různé modely, které správně předpovídají známé beta-stabilní izotopy, předpovídají anomálie v linii beta-stability, které nejsou pozorovány u žádných známých nuklidů, jako je existence dvou beta-stabilních nuklidů se stejným lichým číslem hmotnosti.^[8]^[10] To je důsledek skutečnosti, že semi-empirický hmotnostní vzorec musí brát v úvahu korekci skořápky a jadernou deformaci, které se u těžkých nuklidů stávají mnohem výraznějšími.^[10]^[11]

Beta rozpad směrem k minimální hmotnosti

Beta rozpad obecně způsobí rozpad izotopů směrem k isobaru s nejnižší hmotností (nejvyšší vazebnou energií) se stejným číslem hmotnosti, které nejsou v tabulce výše kurzívou. Tedy ti s nižšími protonové číslo a vyšší neutronové číslo než podstoupí isobar s minimální hmotností rozpad beta-minus, zatímco ti s vyšším atomovým číslem a nižším počtem neutronů procházejí rozpad beta plus nebo elektronový záchyt. Existují však čtyři nuklidy, které jsou výjimkou, protože většina jejich rozpadů je v opačném směru:

Chlor-36	35.96830698	Draslík-40	39.96399848	Stříbro-108	107.905956	Promethium-146	145.914696
2% až Síra-36	35.96708076	11,2% až Argon-40	39.9623831225	3% až Palladium-108	107.903892	37% až Samarium-146	145.913041
98% až Argon-36	35.967545106	89% do Vápník-40	39.96259098	97% až Kadmium-108	107.904184	63% až Neodym-146	145.9131169

Poznámky

^ Tento izotop je teoreticky schopný rozpadu beta na ⁴⁸Sc, což z něj dělá beta-stabilní nuklid. Takový proces však nikdy nebyl pozorován, protože částečný poločas větší než 1,1^+0.8
_−0.6×10²¹ let, delší než jeho poločas rozpadu dvojitého beta, což znamená, že dvojitý rozpad beta by se obvykle objevil jako první.^[5]
^ Tento izotop je teoreticky schopný rozpadu beta na ⁹⁶Nb, což z něj dělá beta-stabilní nuklid. Takový proces však nikdy nebyl pozorován, protože částečný poločas větší než 2,4 × 10¹⁹ let, delší než jeho poločas rozpadu dvojitého beta, což znamená, že dvojitý rozpad beta by se obvykle objevil jako první.^[6]
^ Zatímco hodnocení atomové hmotnosti AME2016 dává ²²²Rn nižší hmotnost než ²²²Pá,^[4] z čehož vyplývá stabilita beta, předpokládá se, že se rozpad jedné beta změní na ²²²Rn je energeticky možný (i když s velmi nízkým energie rozpadu ),^[7] a spadá do meze chyby uvedené v AME2016.^[4] Proto, ²²²Rn pravděpodobně není beta-stabilní, i když pro tento nuklid je experimentálně znám pouze režim rozpadu alfa a hledání rozpadu beta přineslo dolní hranici částečného poločasu 8 let.^[7]

Reference

^ Proc. Int. Symposium on Why and How should we Investating Nuclides Far Off the Stability Line “, Lysekil, Švédsko, srpen 1966, ed. W. Forsling, C. J. Herrlander a H. Ryde, Stockholm, Almqvist & Wiksell, 1967
^ Roční přehled jaderné a částicové vědy Vol. 29: 69-119 (ročník, prosinec 1979) P G Hansen, „Nuclei daleko od linie stability beta: studie on-line hromadnou separací“ doi:10.1146 / annurev.ns.29.120179.000441
^ Interaktivní tabulka nuklidů (Brookhaven National Laboratory)
^ ^A ^b ^C ^d Audi, G .; Kondev, F. G .; Wang, M .; Huang, W. J .; Naimi, S. (2017). „Hodnocení jaderných vlastností NUBASE2016“ (PDF). Čínská fyzika C.. 41 (3): 030001. Bibcode:2017ChPhC..41c0001A. doi:10.1088/1674-1137/41/3/030001.
^ Aunola, M .; Suhonen, J .; Siiskonen, T. (1999). „Shell-modelová studie vysoce zakázaného rozpadu beta ⁴⁸Ca → ⁴⁸Sc ". EPL. 46 (5): 577. doi:10.1209 / epl / i1999-00301-2.
^ Finch, S.W .; Tornow, W. (2016). "Vyhledejte rozpad β ⁹⁶Zr ". Jaderné přístroje a metody ve výzkumu fyziky Sekce A: Akcelerátory, spektrometry, detektory a související zařízení. 806: 70–74. doi:10.1016 / j.nima.2015.09.098.
^ ^A ^b Belli, P .; Bernabei, R .; Cappella, C .; Caracciolo, V .; Cerulli, R .; Danevich, F.A.; Di Marco, A .; Incicchitti, A .; Poda, D.V .; Polischuk, O.G .; Treťak, V.I. (2014). „Vyšetřování vzácných jaderných rozpadů s BaF₂ krystalový scintilátor kontaminovaný rádiem ". Evropský fyzický deník A. 50: 134–143. arXiv:1407.5844. doi:10.1140 / epja / i2014-14134-6.
^ ^A ^b Koura, H. (2011). Režimy rozpadu a omezení existence jader v oblasti těžké hmoty (PDF). 4. mezinárodní konference o chemii a fyzice transaktinidových prvků. Citováno 18. listopadu 2018.
^ Zagrebaev, Valeriy; Karpov, Alexander; Greiner, Walter (2013). „Budoucnost výzkumu těžkých prvků: Která jádra by mohla být syntetizována během několika příštích let?“ (PDF). Journal of Physics. 420: 012001. arXiv:1207.5700. doi:10.1088/1742-6596/420/1/012001.
^ ^A ^b Möller, P .; Sierk, A.J .; Ichikawa, T .; Sagawa, H. (2016). „Jaderné základní hmoty a deformace: FRDM (2012)“. Tabulky atomových dat a jaderných dat. 109–110: 1–204. arXiv:1508.06294. doi:10.1016 / j.adt.2015.10.002.
^ Möller, P. (2016). „Limity jaderného diagramu stanovené štěpením a rozpadem alfa“ (PDF). Web konferencí EPJ. 131: 03002:1–8. doi:10.1051 / epjconf / 201613103002.

externí odkazy

Řetězy rozpadu https://www-nds.iaea.org/relnsd/NdsEnsdf/masschain.html
(Ruština) Stabilní nuklidy s beta-rozpadem až Z=118

[6] Tento izotop je teoreticky schopný rozpadu beta na ⁴⁸Sc, což z něj dělá beta-stabilní nuklid. Takový proces však nikdy nebyl pozorován, protože částečný poločas větší než 1,1^+0.8
_−0.6×10²¹ let, delší než jeho poločas rozpadu dvojitého beta, což znamená, že dvojitý rozpad beta by se obvykle objevil jako první.^[5]

[8] Tento izotop je teoreticky schopný rozpadu beta na ⁹⁶Nb, což z něj dělá beta-stabilní nuklid. Takový proces však nikdy nebyl pozorován, protože částečný poločas větší než 2,4 × 10¹⁹ let, delší než jeho poločas rozpadu dvojitého beta, což znamená, že dvojitý rozpad beta by se obvykle objevil jako první.^[6]

[10] Zatímco hodnocení atomové hmotnosti AME2016 dává ²²²Rn nižší hmotnost než ²²²Pá,^[4] z čehož vyplývá stabilita beta, předpokládá se, že se rozpad jedné beta změní na ²²²Rn je energeticky možný (i když s velmi nízkým energie rozpadu ),^[7] a spadá do meze chyby uvedené v AME2016.^[4] Proto, ²²²Rn pravděpodobně není beta-stabilní, i když pro tento nuklid je experimentálně znám pouze režim rozpadu alfa a hledání rozpadu beta přineslo dolní hranici částečného poločasu 8 let.^[7]

[1] Proc. Int. Symposium on Why and How should we Investating Nuclides Far Off the Stability Line “, Lysekil, Švédsko, srpen 1966, ed. W. Forsling, C. J. Herrlander a H. Ryde, Stockholm, Almqvist & Wiksell, 1967

[2] Roční přehled jaderné a částicové vědy Vol. 29: 69-119 (ročník, prosinec 1979) P G Hansen, „Nuclei daleko od linie stability beta: studie on-line hromadnou separací“ doi:10.1146 / annurev.ns.29.120179.000441

[3] Interaktivní tabulka nuklidů (Brookhaven National Laboratory)

[NUBASE2016-4] A ^b ^C ^d Audi, G .; Kondev, F. G .; Wang, M .; Huang, W. J .; Naimi, S. (2017). „Hodnocení jaderných vlastností NUBASE2016“ (PDF). Čínská fyzika C.. 41 (3): 030001. Bibcode:2017ChPhC..41c0001A. doi:10.1088/1674-1137/41/3/030001.

[5] Aunola, M .; Suhonen, J .; Siiskonen, T. (1999). „Shell-modelová studie vysoce zakázaného rozpadu beta ⁴⁸Ca → ⁴⁸Sc ". EPL. 46 (5): 577. doi:10.1209 / epl / i1999-00301-2.

[7] Finch, S.W .; Tornow, W. (2016). "Vyhledejte rozpad β ⁹⁶Zr ". Jaderné přístroje a metody ve výzkumu fyziky Sekce A: Akcelerátory, spektrometry, detektory a související zařízení. 806: 70–74. doi:10.1016 / j.nima.2015.09.098.

[222Rn01-9] A ^b Belli, P .; Bernabei, R .; Cappella, C .; Caracciolo, V .; Cerulli, R .; Danevich, F.A.; Di Marco, A .; Incicchitti, A .; Poda, D.V .; Polischuk, O.G .; Treťak, V.I. (2014). „Vyšetřování vzácných jaderných rozpadů s BaF₂ krystalový scintilátor kontaminovaný rádiem ". Evropský fyzický deník A. 50: 134–143. arXiv:1407.5844. doi:10.1140 / epja / i2014-14134-6.

[SHlimit-11] A ^b Koura, H. (2011). Režimy rozpadu a omezení existence jader v oblasti těžké hmoty (PDF). 4. mezinárodní konference o chemii a fyzice transaktinidových prvků. Citováno 18. listopadu 2018.

[Zagrebaev-12] Zagrebaev, Valeriy; Karpov, Alexander; Greiner, Walter (2013). „Budoucnost výzkumu těžkých prvků: Která jádra by mohla být syntetizována během několika příštích let?“ (PDF). Journal of Physics. 420: 012001. arXiv:1207.5700. doi:10.1088/1742-6596/420/1/012001.

[frdm2012-13] A ^b Möller, P .; Sierk, A.J .; Ichikawa, T .; Sagawa, H. (2016). „Jaderné základní hmoty a deformace: FRDM (2012)“. Tabulky atomových dat a jaderných dat. 109–110: 1–204. arXiv:1508.06294. doi:10.1016 / j.adt.2015.10.002.

[liquiddrop-14] Möller, P. (2016). „Limity jaderného diagramu stanovené štěpením a rozpadem alfa“ (PDF). Web konferencí EPJ. 131: 03002:1–8. doi:10.1051 / epjconf / 201613103002.

[1]

[2]

[3]

[4]

[A]

[b]

[C]

[8]

[9]

[10]

[11]

[5]

[6]

[7]